如果你也在 怎样代写光学Optics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。光学Optics始于古埃及人和美索不达米亚人对镜片的开发。最早的已知透镜由抛光的水晶制成，通常是石英，最早可追溯到公元前2000年的克里特岛（希腊赫拉克里翁考古博物馆）。罗德岛的镜片可追溯到公元前700年左右，亚述人的镜片也是如此，如尼姆鲁德的镜片。古代罗马人和希腊人将玻璃球装满水来制作透镜。在这些实践发展之后，古希腊和印度的哲学家们发展了关于光和视觉的理论，并在希腊-罗马世界中发展了几何光学。光学这个词来自古希腊词ὀπτική（optikē），意思是 “外观，看”。
光学Optics是研究光的行为和属性的物理学分支，包括它与物质的相互作用以及使用或探测它的仪器的构造。光学通常描述可见光、紫外光和红外光的行为。
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- 几何光学 Geometrical optics
几何光学，或称射线光学，是一种用射线来描述光的传播的光学模型。几何光学中的射线是一个抽象的概念，有助于近似地描述光线在某些情况下的传播路径。
- 波动光学
在物理学中，波动光学，或称波光学，是光学的一个分支，研究干涉、衍射、偏振和其他几何光学中的射线近似不成立的现象。
- 量子光学
量子光学是原子、分子和光学物理学的一个分支，处理单个光量子（称为光子）如何与原子和分子互动的问题。它包括研究光子的类似粒子的特性。
物理代写|光学作业代写Optics代考|classical and quantum
An input-output transfer function for the expectation values of the signal or idler powers $P_{1 ; 2}$ can be found by recalling the relation between the flux of photons $N$ and the optical power of a beam (Blow et al. [22]), i.e., $P=\hbar \omega N$. This will unify the classical and quantum optic rate equations.
A formal integration of eq. $(4.6 a)$ will define a gain factor $G_{1 ; 2}(z, \theta)$ and an output number of photons $N_{1 ; 2}(z)$, that are:
$$
\begin{aligned}
&G_{1 ; 2}(z, \theta)=\exp \int_{0}^{z} g_{1 ; 2}(v, \theta) d v \
&N_{1 ; 2}(z, \theta)=G_{1 ; 2}(z, \theta) N_{1 ; 2}(0, \theta)
\end{aligned}
$$
The phase – dependence of the parametric conversion of photons is determined by the gain coefficient $g$ of eq. (4.6b) through the relative phase $\theta$ of eqs. (4.6c and $4.6 d)$. Signal and idler waves photons will be absorbed by the pump for $0<\theta<\pi$, and will be amplified for $-\pi<\theta<0$. The minimum level of input optical power corresponds to the spontaneous emission.
The power ratio $r_{1 ; 2}(z)$ of eq. $(4.6 h)$ also plays the role of a saturation factor, reducing the gain coefficient for higher input levels of $N_{1 ; 2}$. A higher power ratio $r_{1 ; 2}(z)$ leads to a higher gain coefficient $g$ but also speeds $\theta$ towards $-\pi / 2$. This is a parametric phase pulling effect which, for $N_{p u m p} \gg$$N_{\text {signalidler }}$, can overcome a phase-mismatch induced by $\Delta \beta \neq 0$ as explained in the next paragraph.
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|parametric phase pulling
The parametric phase pulling (PPP) effect undergone by the signal wave emerges from the rate of change of $\varphi_{1}$ which dominates the shift in the relative phase $\theta$ in eq. (4.6c) for $N_{3}>N_{2}>N_{1}$. This is illustrated in
Fig. 4.1. The role of the parametric phase pulling effect for $N_{3}>N_{2} \gg N_{1}$, in shifting $\theta$ towards $-\pi / 2$, for any input signal phasor.
Fig. 4.1. From eq. (4.6c), for $-\pi / 2<\theta<\pi / 2$, the relative phase will rotate clockwise on the phasor circle (in the negative direction) towards $-\pi / 2$, and for $\pi / 2<\theta<3 \pi / 2$, it will rotate in the positive direction as $-\cos \theta>0$. This field phasor rotation suggests the possibility of reducing phase fluctuations as the relative phase, if dominated by the ratio $r_{1}$ of eq. (4.6h), is shifting towards the optimal phase of $-\pi / 2$, regardless of the initial phase value. Therefore, parametric amplification of single photons is unavoidable. In the process, the gain coefficient $g_{1}$ increases in value and becomes locked-in at the optimal value of $\theta$ resulting in a phase-matched interaction.
For a vanishing total phase mismatch, with $N_{3}>N_{2}>>N_{1}$ and spontaneous emission initiating one sideband wave $N_{1}$, its phase $\varphi_{1}$ change will dominate the shift of the relative phase to bring about $\theta=-\pi / 2=$ $\varphi_{3}(0)-\varphi_{2}(0)-\varphi_{1}$ at the output. By adjusting the initial pump phases $\varphi_{3}(0)$, a conjugate phase $\varphi_{2}=-\varphi_{1}(0)$ can be obtained.
物理代写
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|CLASSICAL AND QUANTUM
信号或闲散功率期望值的输入-输出传递函数磷1;2可以通过回忆光子通量之间的关系来找到ñ和光束的光功率乙一世这在和吨一种一世.[22]， IE，磷=⁇ωñ. 这将统一经典和量子光学速率方程。
eq的正式整合。(4.6一种)将定义一个增益因子G1;2(和,θ)和光子的输出数量ñ1;2(和)，即：
$$
\begin{aligned}
&G_{1 ; 2}(z, \theta)=\exp \int_{0}^{z} g_{1 ; 2}(v, \theta) d v \
&N_{1 ; 2}(z, \theta)=G_{1 ; 2}(z, \theta) N_{1 ; 2}(0, \theta)
\end{aligned}
$$
光子参数转换的相位依赖性由增益系数决定G当量4.6b通过相对阶段θ等式。4.6C一种nd$4.6d.小号一世Gn一种一世一种nd一世d一世和r在一种v和spH这吨这ns在一世一世一世b和一种bs这rb和db是吨H和p你米pF这r0<\theta<\pi,一种nd在一世一世一世b和一种米p一世一世F一世和dF这r-\pi<\theta<0$。输入光功率的最低水平对应于自发发射。
功率比r1;2(和)当量(4.6H)还起着饱和因子的作用，降低了更高输入电平的增益系数ñ1;2. 更高的功率比r1;2(和)导致更高的增益系数G但也有速度θ向−圆周率/2. 这是一个参数相位牵引效应，对于ñp你米p≫ñ信号员 ，可以克服由Δb≠0如下一段所述。
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|PARAMETRIC PHASE PULLING
参数相位牵引磷磷磷信号波所经历的效果来自于变化率披1它主导着相对相位的转变θ在等式。4.6C为了ñ3>ñ2>ñ1. 如图
4.1 所示。参数相位牵引效应的作用ñ3>ñ2≫ñ1, 在转移θ向−圆周率/2, 对于任何输入信号相量。
图 4.1。从等式。4.6C， 为了−圆周率/2<θ<圆周率/2，相对相位将在相量圆上顺时针旋转一世n吨H和n和G一种吨一世v和d一世r和C吨一世这n向−圆周率/2，并且对于圆周率/2<θ<3圆周率/2，它将沿正方向旋转−某物θ>0. 该场相量旋转表明，如果由比率控制，则可以减少作为相对相位的相位波动r1当量4.6H, 正向最优阶段移动−圆周率/2，无论初始相位值如何。因此，单光子的参量放大是不可避免的。在这个过程中，增益系数G1价值增加并锁定在最优值θ导致相位匹配的相互作用。
对于消失的总相位失配，与ñ3>ñ2>>ñ1和自发发射引发一个边带波ñ1, 它的相位披1变化将主导相对相位的变化，从而带来θ=−圆周率/2= 披3(0)−披2(0)−披1在输出。通过调整初始泵阶段披3(0), 共轭相披2=−披1(0)可以获得。
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电磁学代考
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光学代考
光学（Optics），是物理学的分支，主要是研究光的现象、性质与应用，包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波，其它形式的电磁辐射，例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。
大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是，通常这全套理论很难实际应用，必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。
相对论代考
上至高压线，下至发电机，只要用到电的地方就有相对论效应存在！相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，相对论的提出给物理学带来了革命性的变化，被誉为现代物理性最伟大的基础理论。
流体力学代考
流体力学是力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
随机过程代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如，某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数，就是依赖于时间t的一组随机变量，即随机过程
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
