如果你也在 怎样代写电动力学electrodynamics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电动力学electrodynamics是物理学的一个分支，涉及到对电磁力的研究，这是一种发生在带电粒子之间的物理作用。电磁力是由电场和磁场组成的电磁场所承载的，它是诸如光这样的电磁辐射的原因。它与强相互作用、弱相互作用和引力一起，是自然界的四种基本相互作用（通常称为力）之一。
电动力学electrodynamics电磁现象是以电磁力来定义的，有时也称为洛伦兹力，它包括电和磁，是同一现象的不同表现形式。电磁力在决定日常生活中遇到的大多数物体的内部属性方面起着重要作用。原子核和其轨道电子之间的电磁吸引力将原子固定在一起。电磁力负责原子之间形成分子的化学键，以及分子间的力量。电磁力支配着所有的化学过程，这些过程是由相邻原子的电子之间的相互作用产生的。电磁学在现代技术中应用非常广泛，电磁理论是电力工程和电子学包括数字技术的基础。
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物理代写|电动力学作业代electrodynamics代考|Poynting Theorem
Suppose we are given a time-varying, continuous distribution of charges and currents $\rho\left(\mathbf{x}^{\prime}, t\right), \mathbf{J}\left(\mathbf{x}^{\prime}, t\right)$, which produces electric and magnetic fields $\mathbf{E}(\mathbf{x}, t), \mathbf{B}(\mathbf{x}, t)$. The work done $d W$ by the electromagnetic fields on charges $\rho d^{3} x^{\prime}$ in time $d t$ is given by
$$
d W=\rho d^{3} x\left(\mathbf{E}+\frac{1}{c} \mathbf{v} \times \mathbf{B}\right) \cdot \mathbf{v} d t=\rho d^{3} x \mathbf{E} \cdot \mathbf{v} d t
$$
where $\mathbf{v}$ is the velocity. The rate at which work is done by the electromagnetic fields ${ }^{12}$ on the source charges and currents contained within volume $V$ is then given by
$$
\frac{d W}{d t}=\int_{V}(\mathbf{J} \cdot \mathbf{E}) d^{3} x^{\prime}
$$
where $\mathbf{J}=\rho \mathbf{v}$ is the current density. The term $\mathbf{J} \cdot \mathbf{E}$ can, thus, be interpreted as the power delivered per unit volume.
From generalized Ampere’s law or the Ampere-Maxwell law,
$$
\mathbf{J}=\frac{c}{4 \pi}\left(\nabla \times \mathbf{H}-\frac{1}{c} \frac{\partial \mathbf{D}}{\partial t}\right)
$$
Therefore,
$$
\frac{d W}{d t}=\frac{1}{4 \pi} \int_{V}\left(c \mathbf{E} \cdot \nabla \times \mathbf{H}-\mathbf{E} \cdot \frac{\partial \mathbf{D}}{\partial t}\right) d^{3} x^{\prime}
$$
Again,
$$
\nabla \cdot(\mathbf{E} \times \mathbf{H})=\mathbf{H} \cdot(\nabla \times \mathbf{E})-\mathbf{E} \cdot(\nabla \times \mathbf{H})
$$
We replace $\mathbf{E} \cdot \nabla \times \mathbf{H}$ in Eq. (3.184) by using Eq. (3.185) as follows:
$$
\frac{d W}{d t}=\frac{1}{4 \pi} \int_{V}\left[-c \nabla \cdot(\mathbf{E} \times \mathbf{H})+c \mathbf{H} \cdot(\nabla \times \mathbf{E})-\mathbf{E} \cdot \frac{\partial \mathbf{D}}{\partial t}\right] d^{3} x^{\prime} .
$$
物理代写|电动力学作业代electrodynamics代考|Conservation of Linear Momentum
As in case of energy conservation, we want to derive an equation of continuity which describes the flow of ‘field momentum’ across the surface enclosing a volume in space and the transfer of momentum between the fields and the charges within that volume. Total electromagnetic force on the charges in volume $V$ is given by
$$
\begin{aligned}
\mathbf{F}=\frac{d \mathbf{P}}{d t} &=\int_{V}\left(\mathbf{E}+\frac{1}{c} \mathbf{v} \times \mathbf{B}\right) \rho d^{3} x^{\prime}, \
&=\int_{V}\left(\rho \mathbf{E}+\frac{1}{c} \mathbf{J} \times \mathbf{B}\right) d^{3} x^{\prime}
\end{aligned}
$$
Here, $\mathbf{P}$ is the total mechanical momenta associated with the charges in volume $V$. We replace the source terms with field terms using the Maxwell equations as follows:
$$
\frac{d \mathbf{P}}{d t}=\frac{1}{4 \pi} \int\left[\mathbf{E}(\nabla \cdot \mathbf{D})-\mathbf{B} \times(\nabla \times \mathbf{H})+\frac{1}{c} \mathbf{B} \times \frac{\partial \mathbf{D}}{\partial t}\right]
$$
Using Faraday’s law, we can write
$$
\mathbf{B} \times \frac{\partial \mathbf{D}}{\partial t}=\frac{\partial}{\partial t}(\mathbf{B} \times \mathbf{D})-\frac{\partial B}{\partial t} \times \mathbf{D}=\frac{\partial}{\partial t}(\mathbf{B} \times \mathbf{D})+c(\nabla \times \mathbf{E}) \times \mathbf{D}
$$
Using the above expression in Eq. (3.201), we get
$$
\frac{d \mathbf{P}}{d t}=\frac{1}{4 \pi} \int\left[\mathbf{E}(\nabla \cdot \mathbf{D})-\mathbf{B} \times(\nabla \times \mathbf{H})-\mathbf{D} \times(\nabla \times \mathbf{E})-\frac{1}{c} \frac{\partial}{\partial t}(\mathbf{D} \times \mathbf{B})\right] d^{3} x^{\prime}
$$
电动力学代写
物理代写|电动力学作业代ELECTRODYNAMICS代考|POYNTING THEOREM
假设给定电荷和电流的时变、连续分布ρ(X′,吨),Ĵ(X′,吨), 产生电场和磁场和(X,吨),乙(X,吨). 完成的工作d在通过电荷上的电磁场ρd3X′及时d吨是（谁）给的
d在=ρd3X(和+1Cv×乙)⋅vd吨=ρd3X和⋅vd吨
在哪里v是速度。电磁场做功的速率12关于体积内包含的源电荷和电流五然后由
d在d吨=∫五(Ĵ⋅和)d3X′
在哪里Ĵ=ρv是电流密度。术语Ĵ⋅和因此，可以解释为每单位体积传递的功率。
从广义安培定律或安培-麦克斯韦定律，
Ĵ=C4圆周率(∇×H−1C∂D∂吨)
所以，
d在d吨=14圆周率∫五(C和⋅∇×H−和⋅∂D∂吨)d3X′
再次，
∇⋅(和×H)=H⋅(∇×和)−和⋅(∇×H)
我们更换和⋅∇×H在等式。3.184通过使用方程式。3.185如下：
d在d吨=14圆周率∫五[−C∇⋅(和×H)+CH⋅(∇×和)−和⋅∂D∂吨]d3X′.
物理代写|电动力学作业代ELECTRODYNAMICS代考|CONSERVATION OF LINEAR MOMENTUM
在能量守恒的情况下，我们想要推导出一个连续性方程，它描述了在空间中包围一个体积的表面上的“场动量”流动以及该体积内场和电荷之间的动量转移。体积电荷上的总电磁力五是（谁）给的
F=d磷d吨=∫五(和+1Cv×乙)ρd3X′, =∫五(ρ和+1CĴ×乙)d3X′
这里，磷是与体积电荷相关的总机械动量五. 我们使用 Maxwell 方程将源项替换为场项，如下所示：
d磷d吨=14圆周率∫[和(∇⋅D)−乙×(∇×H)+1C乙×∂D∂吨]
使用法拉第定律，我们可以写出
乙×∂D∂吨=∂∂吨(乙×D)−∂乙∂吨×D=∂∂吨(乙×D)+C(∇×和)×D
在等式中使用上述表达式。3.201，我们得到
d磷d吨=14圆周率∫[和(∇⋅D)−乙×(∇×H)−D×(∇×和)−1C∂∂吨(D×乙)]d3X′
物理代写|电动力学作业代写electrodynamics代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。
