如果你也在 怎样代写天文学astronomy这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。天文学astronomy是对地球大气层以外的一切事物的研究。它应用物理学、生物学和地质学来解释空间、恒星和天体的起源和演变。想进入这个研究领域的人可能希望特别专注于一个子领域。天文学的四个子领域是。天体物理学；天体测量学；天体地质学；和天体生物学。以下是对每个子领域及其重点的简要描述。
天文学astronomy与研究地球物理的地球物理学类似，天体物理学是天文学的一个分支，应用物理学定律来解释宇宙中物体（如行星、恒星、星系和星云）的诞生、生命和死亡。与空间物体的互动是通过研究它们所发出的辐射量来完成的。这些由行星、恒星等发出的辐射，是通过观察某些属性来研究的，如温度、密度、光度和化学成分。
my-assignmentexpert™ 天文学astronomy作业代写，免费提交作业要求， 满意后付款，成绩80\%以下全额退款，安全省心无顾虑。专业硕 博写手团队，所有订单可靠准时，保证 100% 原创。my-assignmentexpert™， 最高质量的天文学astronomy作业代写，服务覆盖北美、欧洲、澳洲等 国家。 在代写价格方面，考虑到同学们的经济条件，在保障代写质量的前提下，我们为客户提供最合理的价格。 由于统计Statistics作业种类很多，同时其中的大部分作业在字数上都没有具体要求，因此天文学astronomy作业代写的价格不固定。通常在经济学专家查看完作业要求之后会给出报价。作业难度和截止日期对价格也有很大的影响。
想知道您作业确定的价格吗? 免费下单以相关学科的专家能了解具体的要求之后在1-3个小时就提出价格。专家的 报价比上列的价格能便宜好几倍。
my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在物理physics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的物理physics代写服务。我们的专家在天文学astronomy代写方面经验极为丰富，各种天文学astronomy相关的作业也就用不着 说。
我们提供的天文学astronomy及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于:
物理代写|天文学作业代写astronomy代考|Small amplitude waves
We use the linearized theory of $\S 3.5$, where we wrote $g_{\alpha \beta}=\eta_{\alpha \beta}+\gamma_{\alpha \beta}$ and $h_{\mu \nu} \equiv \gamma_{\mu \nu}-\frac{1}{2} \eta_{\mu \nu} \gamma_{\sigma}^{\sigma}$. For $h_{\mu \nu}$ the following equations were obtained:
$$
\square h^{\mu \nu}=0 ; \quad h^{\mu \nu}{ }{, \nu}=0 . $$ It is recalled that the theory is accurate to first order in $\gamma$, that we may raise and lower indices with $\eta{\mu \nu}$ and that $\eta_{\mu \nu}$ commutes with $\square$. We seek a plane wave solution:
$$
h^{\mu \nu}=a^{\mu \nu} \exp \left(\mathrm{i} k_{\alpha} x^{\alpha}\right) \quad \text { with } \quad k^{\mu}=(\Omega / c, \boldsymbol{k}) .
$$
The constants $a^{\mu \nu}$ obey $a^{\mu \nu}=a^{\nu \mu}$, so that there are in total 10 independent numbers. Furthermore, $k_{\alpha} x^{\alpha}=k_{0} x^{0}+k_{i} x^{i}=k^{0} x^{0}-k^{i} x^{i}=\Omega t-\boldsymbol{k} \cdot \boldsymbol{r}$. Insert that in (7.3):
$$
0=\square h^{\mu \nu} \equiv \eta^{\alpha \beta} h^{\mu \nu}{ }{, \alpha \beta}=a^{\mu \nu} \eta^{\alpha \beta}\left{\exp \left(\mathrm{i} k{\sigma} x^{\sigma}\right)\right}_{, \alpha \beta} .
$$
物理代写|天文学作业代写astronomy代考|The effect of a gravitational wave on test masses
We consider the dynamics of a free test mass in a gravitational wave. Its worldline is a timelike geodesic, determined by $(2.34)$ :
$$
\frac{\mathrm{d} u^{\alpha}}{\mathrm{d} s}+\Gamma_{\mu \nu}^{\alpha} u^{\mu} u^{\nu}=0 ; \quad u^{\alpha}=\frac{\mathrm{d} x^{\alpha}}{\mathrm{d} s} .
$$
We elaborate this in the TT-gauge, to first order in $\gamma_{\alpha \beta}$. From (2.24) we see that $\Gamma_{\mu \nu}^{\alpha}=O(\gamma)$. Therefore it suffices to expand $u^{\mu}$ and $u^{\nu}$ in the second term in $(7.18)$ to zeroth order, see $(3.23): u^{\mu} \simeq\left(1, v^{i} / c\right) \simeq(1,0,0,0)$. The equation for the test mass motion reads:
$$
\frac{\mathrm{d} u^{\alpha}}{\mathrm{d} \tau}+c \Gamma_{00}^{\alpha}=0
$$
物理代写|天文学作业代写astronomy代考|Generation of gravitational radiation
The amplitude of gravitational waves is expected to be extremely small, $\gamma_{x x}, \gamma_{x y} \sim 10^{-20}$, and the reasons are twofold: the enormous distance of potential sources, and the fact that gravitational radiation is inherently weak because there is no dipole radiation. To illustrate this, consider electromagnetic radiation of a source of size $2 R$. The radiation consists of the sum of the various multipole contributions, the dipole radiation usually being the strongest. At large distances from the source $(r \gg R)$, the vector potential in the Lorentz gauge is given by:
$$
\boldsymbol{A}^{\mathrm{rad}}(\boldsymbol{r}, t)=\frac{1}{c r} \dot{\boldsymbol{d}}(t-r / c)+\frac{1}{c r} \sum \text { multipoles }
$$
where $\boldsymbol{d}=\Sigma e_{i} \boldsymbol{r}{i}$ is the electric dipole moment of the source and $=\partial / \partial t$. The power emitted in electric dipole radiation is proportional to $\ddot{\boldsymbol{d}} \cdot \ddot{\boldsymbol{d}}$. The next terms in (7.22) are those of the magnetic dipole moment $\Sigma e{i}(\boldsymbol{r} \times \boldsymbol{v}){i}$ and the electric quadrupole moment $\Sigma e{i}\left(3 r r-r^{2} \boldsymbol{I}\right){i}$ of the source. The power emitted in electric quadrupole and magnetic dipole radiation is a factor of $(k R)^{2} \sim(R / \lambda)^{2}$ smaller than that in electic dipole radiation. In the case of gravitational radiation, the (mechanical) dipole moment equals $\boldsymbol{d}=\Sigma m{i} \boldsymbol{r}{i}$. However, $\ddot{\boldsymbol{d}}=\left(\Sigma m{i} \dot{\boldsymbol{r}}{i}\right)^{}=\left(\boldsymbol{P}{\text {tot }}\right)^{}=0$. There is no dipole radiation because the total momentum $\boldsymbol{P}_{\text {tot }}$ of the system is constant. And the analogon of magnetic dipole radiation is absent because the angular momentum is conserved. The first non-vanishing contribution is generated by a variable quadrupole moment. ${ }^{2}$
Assuming that the deviations from the Lorentz metric in the source are small, the generation of gravitational radiation is described by eq. (3.52): ${ }^{3}$
$$
\square h^{\mu \nu}=-\frac{16 \pi G}{c^{2}} T^{\mu \nu} .
$$
天文学代考
物理代写|天文学作业代写ASTRONOMY代考|SMALL AMPLITUDE WAVES
我们使用线性化理论§§3.5, 我们写的地方G一种b=这一种b+C一种b和Hμν≡Cμν−12这μνCσσ. 为了Hμν得到以下等式：
$$
\square h^{\mu \nu}=0 ；\quad h^{\mu \nu}{ } {, \nu}=0 。$$ 回想一下，该理论精确到一阶C，我们可以用 $\eta {\mu \nu}提高和降低索引一种nd吨H一种吨\ 和 _ {\ mu \ nu}C这米米在吨和s在一世吨H\正方形.在和s和和ķ一种pl一种n和在一种在和s这l在吨一世这n:Hμν=一种μν经验(一世ķ一种X一种) 和 ķμ=(Ω/C,ķ).吨H和C这ns吨一种n吨s一个 ^ {\ mu \ nu}这b和是a ^ {\ mu \ nu} = a ^ {\ nu \ mu},s这吨H一种吨吨H和r和一种r和一世n吨这吨一种l10一世nd和p和nd和n吨n在米b和rs.F在r吨H和r米这r和,k_{\alpha} x^{\alpha}=k_{0} x^{0}+k_{i} x^{i}=k^{0} x^{0}-k^{i} x^ {i}=\Omega t-\boldsymbol{k} \cdot \boldsymbol{r}.一世ns和r吨吨H一种吨一世n(7.3):$
0=\square h^{\mu \nu} \equiv \eta^{\alpha \beta} h^{\mu \nu}{ } {, \alpha \beta}=a^{\mu \nu} \eta^{\alpha \beta}\left{\exp \left(\mathrm{i} k {\sigma} x^{\sigma}\right)\right}_{, \alpha \beta} 。
$$
物理代写|天文学作业代写ASTRONOMY代考|THE EFFECT OF A GRAVITATIONAL WAVE ON TEST MASSES
我们考虑引力波中自由测试质量的动力学。它的世界线是一个类似时间的测地线，由(2.34) :
d在一种ds+Γμν一种在μ在ν=0;在一种=dX一种ds.
我们在 TT-gauge 中详细说明，首先订购C一种b. 从2.24我们看到Γμν一种=这(C). 所以扩展就够了在μ和在ν在第二个任期(7.18)零阶，见(3.23):在μ≃(1,在一世/C)≃(1,0,0,0). 测试质量运动的方程式如下：
d在一种dτ+CΓ00一种=0
物理代写|天文学作业代写ASTRONOMY代考|GENERATION OF GRAVITATIONAL RADIATION
引力波的振幅预计极小，CXX,CX是∼10−20，原因有两个：潜在源的巨大距离，以及引力辐射本身很弱，因为没有偶极子辐射。为了说明这一点，考虑一个尺寸源的电磁辐射2R. 辐射由各种多极子贡献的总和组成，偶极子辐射通常是最强的。距离源头很远(r≫R)，洛伦兹规范中的矢量势由下式给出：
一种r一种d(r,吨)=1Crd˙(吨−r/C)+1Cr∑ 多极
在哪里d=Σ和一世r一世是源的电偶极矩和=∂/∂吨. 电偶极子辐射中发射的功率与d¨⋅d¨. 下一个条款7.22是磁偶极矩的那些Σ和一世(r×在)一世和电四极矩Σ和一世(3rr−r2一世)一世的来源。在电四极和磁偶极辐射中发射的功率是(ķR)2∼(R/λ)2小于电偶极子辐射。在引力辐射的情况下，米和CH一种n一世C一种l偶极矩等于d=Σ米一世r一世. 然而，d¨=(Σ米一世r˙一世)=(磷直到 )=0. 没有偶极子辐射，因为总动量磷直到 系统的常数是恒定的。并且没有磁偶极子辐射的类比，因为角动量是守恒的。第一个非消失贡献由可变四极矩产生。2
假设源中与洛伦兹度量的偏差很小，引力辐射的产生由方程描述。3.52: 3
物理代写|天文学作业代写ASTRONOMY代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。
电磁学代考
物理代考服务：
物理Physics考试代考、留学生物理online exam代考、电磁学代考、热力学代考、相对论代考、电动力学代考、电磁学代考、分析力学代考、澳洲物理代考、北美物理考试代考、美国留学生物理final exam代考、加拿大物理midterm代考、澳洲物理online exam代考、英国物理online quiz代考等。
光学代考
光学（Optics），是物理学的分支，主要是研究光的现象、性质与应用，包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波，其它形式的电磁辐射，例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。
大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是，通常这全套理论很难实际应用，必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。
相对论代考
上至高压线，下至发电机，只要用到电的地方就有相对论效应存在！相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，相对论的提出给物理学带来了革命性的变化，被誉为现代物理性最伟大的基础理论。
流体力学代考
流体力学是力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
随机过程代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如，某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数，就是依赖于时间t的一组随机变量，即随机过程
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
