如果你也在 怎样代写量子场论Quantum field theory这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。商量子场论Quantum field theory将粒子视为其基础量子场的激发态（也叫量子），而量子场比粒子更基本。粒子之间的相互作用由拉格朗日中涉及其相应量子场的相互作用项来描述。根据量子力学中的微扰理论，每个相互作用都可以用费曼图直观地表示。
量子场论Quantum field theory量子场理论产生于跨越20世纪大部分时间的几代理论物理学家的工作。它的发展始于20世纪20年代对光和电子之间相互作用的描述，最终形成了第一个量子场理论–量子电动力学。随着微扰计算中各种无限性的出现和持续存在，一个主要的理论障碍很快出现了，这个问题直到20世纪50年代随着重正化程序的发明才得以解决。第二个主要障碍是QFT显然无法描述弱相互作用和强相互作用，以至于一些理论家呼吁放弃场论方法。20世纪70年代，规整理论的发展和标准模型的完成导致了量子场论的复兴。
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澳洲代考|量子场论代考Quantum field theory代考|Relativistic invariance
In chapter 1, we considered three examples of relativistic wave equations. They are the Maxwell equations for classical electromagnetism, the Klein-Gordon equation, and the Dirac equation. Maxwell’s equations govern the dynamics of a vector field, the vector potentials $A^{\mu}(x)=\left(A^{0}(x), A(x)\right)$, whereas the Klein-Gordon equation describes excitations of a scalar field $\phi(x)$, and the Dirac equation governs the behavior of the four-component spinor field $\psi_{\alpha}(x),(\alpha=0,1,2,3)$. Each of these fields transforms in a very definite way under the group of Lorentz transformations (the Lorentz group). The Lorentz group is defined as a group of linear transformations $\Lambda$ of Minkowski spacetime $\mathcal{M}$ onto itself, $\Lambda: \mathcal{M} \mapsto \mathcal{M}$, such that the new coordinates are related to the old ones by a linear (Lorentz) transformation
$$
x^{\prime \mu}=\Lambda_{v}^{\mu} x^{v}
$$
The spacetime components of a Lorentz transformation, $\Lambda_{i}^{0}$, are the Lorentz boosts. Lorentz boosts relate inertial reference frames moving at relative velocity $v$ with respect to each other. Lorentz boosts along the $x^{1}$-axis have the familiar form
$$
\begin{aligned}
x^{0 \prime} &=\frac{x^{0}+v x^{1} / c}{\sqrt{1-v^{2} / c^{2}}} \
x^{1 \prime} &=\frac{x^{1}+v x^{0} / c}{\sqrt{1-v^{2} / c^{2}}} \
x^{2 \prime} &=x^{2} \
x^{3 \prime} &=x^{3}
\end{aligned}
$$
澳洲代考|量子场论代考Quantum field theory代考|The Lagrangian, the action, and the least action principle
The evolution of any dynamical system is determined by its Lagrangian. In the classical mechanics of systems of particles described by the generalized coordinates $q$, the Lagrangian $L$ is a differentiable function of the coordinates $q$ and their time derivatives. $L$ must be differentiable, since otherwise, the equations of motion would not be local in time (i.e., could not be written in terms of differential equations). An argument à la Landau and Lifshitz (1959a) enables us to “derive” the Lagrangian. For example, for a particle in free space, the homogeneity, uniformity, and isotropy of space and time require that $L$ be only a function of the absolute value of the velocity $|v|$. Since $|v|$ is not a differentiable function of $v$, the Lagrangian must be a function of $\boldsymbol{v}^{2}$. Thus, $L=L\left(\boldsymbol{v}^{2}\right)$. In principle, there is no reason to assume that $L$ cannot be a function of the acceleration $\boldsymbol{a}$ (or rather, $\boldsymbol{a}^{2}$ ) or of its higher derivatives. Experiment tells us that in classical mechanics, it is sufficient to specify the initial position $x(0)$ of a particle and its initial velocity $v(0)$ to determine the time evolution of the system. Thus we have to choose
$$
L\left(v^{2}\right)=\text { const }+\frac{1}{2} m v^{2}
$$
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|Scalar field theory
The least action principle requires that $S$ be stationary under arbitrary variations of the field $\Phi$ and of its derivatives $\partial_{\mu} \Phi$. Thus, we get
$$
\delta S=\int d^{4} x\left[\frac{\delta \mathcal{L}}{\delta \Phi} \delta \Phi+\frac{\delta \mathcal{L}}{\delta \partial_{\mu} \Phi} \delta \partial_{\mu} \Phi\right]
$$
Notice that since $\mathcal{L}$ is a functional of $\Phi$, we have to use functional derivatives (i.e., partial derivatives at each point of spacetime). On integrating by parts, we get
$$
\delta S=\int d^{4} x \partial_{\mu}\left(\frac{\delta \mathcal{L}}{\delta \partial_{\mu} \Phi} \delta \Phi\right)+\int d^{4} x \delta \Phi\left[\frac{\delta \mathcal{L}}{\delta \Phi}-\partial_{\mu}\left(\frac{\delta \mathcal{L}}{\delta \partial_{\mu} \Phi}\right)\right]
$$
量子场论代考
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|RELATIVISTIC INVARIANCE
在第 1 章中，我们考虑了相对论波动方程的三个例子。它们是经典电磁学的麦克斯韦方程、克莱因-戈登方程和狄拉克方程。麦克斯韦方程控制矢量场的动力学，矢量势一个μ(X)=(一个0(X),一个(X))，而 Klein-Gordon 方程描述了标量场的激发φ(X), 狄拉克方程控制四分量旋量场的行为ψ一个(X),(一个=0,1,2,3). 这些场中的每一个都在洛伦兹变换组下以非常明确的方式变换吨H和大号○r和n吨和Gr○在p. 洛伦兹群定义为一组线性变换Λ闵可夫斯基时空米到自己身上，Λ:米↦米，使得新坐标与旧坐标通过线性关系大号○r和n吨和转型
X′μ=Λ在μX在
洛伦兹变换的时空分量，Λ一世0，是洛伦兹提升。洛伦兹提升与以相对速度移动的惯性参考系有关在相对于彼此。洛伦兹推动沿X1-axis 具有熟悉的形式
X0′=X0+在X1/C1−在2/C2 X1′=X1+在X0/C1−在2/C2 X2′=X2 X3′=X3
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|THE LAGRANGIAN, THE ACTION, AND THE LEAST ACTION PRINCIPLE
任何动力系统的演化都由其拉格朗日量决定。在广义坐标描述的粒子系统的经典力学中q, 拉格朗日大号是坐标的可微函数q及其时间导数。大号必须是可微的，否则运动方程将不是时间局部的一世.和.,C○在ldn○吨b和在r一世吨吨和n一世n吨和r米s○Fd一世FF和r和n吨一世一个l和q在一个吨一世○ns. la Landau 和 Lifshitz 的争论1959一个使我们能够“推导出”拉格朗日。例如，对于自由空间中的粒子，空间和时间的均匀性、均匀性和各向同性要求大号只是速度绝对值的函数|在|. 自从|在|不是的可微函数在，拉格朗日函数必须是在2. 因此，大号=大号(在2). 原则上，没有理由假设大号不能是加速度的函数一个 ○rr一个吨H和r,$一个2$或其高级衍生物。实验告诉我们，在经典力学中，指定初始位置就足够了X(0)粒子及其初速度在(0)来确定系统的时间演化。因此我们必须选择大号(在2)= 常量 +12米在2
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|SCALAR FIELD THEORY
最少行动原则要求小号在场的任意变化下保持静止披及其衍生物∂μ披. 因此，我们得到
d小号=∫d4X[d大号d披d披+d大号d∂μ披d∂μ披]
请注意，由于大号是一个泛函披，我们必须使用泛函导数一世.和.,p一个r吨一世一个ld和r一世在一个吨一世在和s一个吨和一个CHp○一世n吨○Fsp一个C和吨一世米和. 在按部分集成时，我们得到
d小号=∫d4X∂μ(d大号d∂μ披d披)+∫d4Xd披[d大号d披−∂μ(d大号d∂μ披)]
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
