如果你也在 怎样代写量子场论Quantum field theory PHYS571 这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。商量子场论Quantum field theory是经典场论、量子力学和狭义相对论结合的结果。最早成功的经典场论是由牛顿的万有引力定律产生的，尽管在他1687年的论文《Philosophiæ Naturalis Principia Mathematica》中完全没有场的概念。牛顿所描述的引力是一种 “远距离作用”–它对远处物体的影响是瞬间的，无论距离多远。
量子场论Quantum field theory通过博恩、海森堡和帕斯卡尔-乔丹在1925-1926年的工作，自由电磁场（没有与物质相互作用的电磁场）的量子理论通过经典量子化被开发出来，将电磁场视为一组量子谐波振荡器。 然而，由于排除了相互作用，这样的理论还不能对现实世界作出定量预测。
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物理代考|量子场论代考Quantum field theory代考|Spacetime symmetries and the energy-momentum tensor
There are three continuous spacetime symmetries that will be important to us: (1) translation invariance, (2) rotation invariance, and (3) homogeneity of time. While rotations are a subgroup of Lorentz transformation, space and time translations are examples of inhomogeneous Lorentz transformations (in the relativistic case) and of Galilean transformations (in the nonrelativistic case). Inhomogeneous Lorentz transformations also form a group, known as the Poincaré group. Note that the transformations discussed in section $3.7$ are particular cases of more general coordinate transformations. However, it is important to keep in mind that, in most cases, general coordinate transformations are not symmetries of an arbitrary system. They are the symmetries of general relativity.
In what follows, we are going to consider the response of a system to infinitesimal coordinate transformations of the form
$$
x_{\mu}^{\prime}=x_{\mu}+\delta x_{\mu}
$$
where $\delta x_{\mu}$ can be a function of the spacetime point $x_{\mu}$. Under a coordinate transformation the fields change as
$$
\phi(x) \rightarrow \phi^{\prime}\left(x^{\prime}\right)=\phi(x)+\delta \phi(x)+\partial_{\mu} \phi \delta x^{\mu}
$$
where $\delta \phi$ is the variation of $\phi$ in the absence of a change of coordinates (i.e., a functional change). In this notation, a uniform infinitesimal translation by a constant vector $a_{\mu}$ is $\delta x_{\mu}=a_{\mu}$, and an infinitesimal rotation of the space axes is $\delta x_{0}=0$ and $\delta x_{i}=\epsilon_{i j k} \theta_{j} x_{k}$.
In general, the action of the system is not invariant under arbitrary changes in both coordinates and fields. Indeed, under an arbitrary change of coordinates $x_{\mu} \rightarrow x_{\mu}^{\prime}\left(x_{\mu}\right)$, the volume element $d^{4} x$ is not $x_{\mu} \rightarrow x_{\mu}^{\prime}\left(x_{\mu}\right)$, the volume element $d^{4} x$ is not invariant and changes by a multiplicative factor of the form
$$
d^{4} x^{\prime}=d^{4} x J
$$
物理代考|量子场论代考Quantum field theory代考|Spacetime translations
Under a uniform infinitesimal translation $\delta x_{\mu}=a_{\mu}$, the field $\phi$ does not change:
$$
\delta_{T} \phi=0
$$
The change of the action now is
$$
\delta S=\int d^{4} x \partial_{\mu}\left(g^{\mu v} \mathcal{L}-\frac{\delta \mathcal{L}}{\delta \partial_{\mu} \phi} \partial^{v} \phi\right) a^{v}
$$
For a system that is isolated and translationally invariant, the action must not change under a redefinition of the origin of the coordinate system. Thus, $\delta S=0$. Since $a_{\mu}$ is arbitrary, it follows that the tensor $T^{\mu v}$
$$
T^{\mu v} \equiv-g^{\mu v} \mathcal{L}+\frac{\delta \mathcal{L}}{\delta \partial_{\mu} \phi} \partial^{v} \phi
$$
is conserved:
$$
\partial_{\mu} T^{\mu v}=0
$$
量子场论代考
物理代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|SPACETIME SYMMETRIES AND THE ENERGY-MOMENTUM TENSOR
三个连续的时空对称对我们来说很重要：1翻译不变性，2旋转不变性，和3时间的同质性。虽然旋转是洛伦兹变换的子群，但空间和时间平移是非齐次洛伦兹变换的示例一世n吨H和r和l一个吨一世在一世s吨一世CC一个s和和伽利略变换一世n吨H和n○nr和l一个吨一世在一世s吨一世CC一个s和. 非齐次洛伦兹变换也形成一个群，称为庞加莱群。请注意，第 1 节中讨论的转换3.7是更一般的坐标变换的特例。但是，重要的是要记住，在大多数情况下，一般坐标变换不是任意系统的对称性。它们是广义相对论的对称性。
在下文中，我们将考虑系统对以下形式的无穷小坐标变换的响应
Xμ′=Xμ+dXμ
在哪里dXμ可以是时空点的函数Xμ. 在坐标变换下，场变化为
φ(X)→φ′(X′)=φ(X)+dφ(X)+∂μφdXμ
在哪里dφ是的变化φ在没有坐标变化的情况下一世.和.,一个F在nC吨一世○n一个lCH一个nG和. 在这种表示法中，由常数向量进行的均匀无穷小平移一个μ是dXμ=一个μ，并且空间轴的无穷小旋转是dX0=0和dX一世=ε一世jķθjXķ.
一般来说，系统的作用在坐标和场的任意变化下都不是不变的。事实上，在任意坐标变化下Xμ→Xμ′(Xμ), 体积元素d4X不是Xμ→Xμ′(Xμ), 体积元素d4X不是一成不变的，并且通过形式的乘法因子而变化
d4X′=d4XĴ
物理代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|SPACETIME TRANSLATIONS
在统一的无穷小平移下dXμ=一个μ， 场φ不变：
d吨φ=0
现在动作的变化是
d小号=∫d4X∂μ(Gμ在大号−d大号d∂μφ∂在φ)一个在
对于孤立且平移不变的系统，在重新定义坐标系原点的情况下，动作不得改变。因此，d小号=0. 自从一个μ是任意的，因此张量吨μ在
吨μ在≡−Gμ在大号+d大号d∂μφ∂在φ
是守恒的：
∂μ吨μ在=0
物理代考|量子场论代考Quantum field theory代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。
微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
