如果你也在 怎样代写热力学Thermodynamics CHEM366这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。热力学Thermodynamics是物理学的一个分支，涉及热、功和温度，以及它们与能量、熵以及物质和辐射的物理特性的关系。这些数量的行为受热力学四大定律的制约，这些定律使用可测量的宏观物理量来传达定量描述，但可以用统计力学的微观成分来解释。热力学适用于科学和工程中的各种主题，特别是物理化学、生物化学、化学工程和机械工程，但也适用于其他复杂领域，如气象学。
热力学Thermodynamics从历史上看，热力学的发展源于提高早期蒸汽机效率的愿望，特别是通过法国物理学家萨迪-卡诺（1824年）的工作，他认为发动机的效率是可以帮助法国赢得拿破仑战争的关键。苏格兰-爱尔兰物理学家开尔文勋爵在1854年首次提出了热力学的简明定义，其中指出：”热力学是关于热与作用在身体相邻部分之间的力的关系，以及热与电的关系的课题。” 鲁道夫-克劳修斯重述了被称为卡诺循环的卡诺原理，为热学理论提供了更真实、更健全的基础。他最重要的论文《论热的运动力》发表于1850年，首次提出了热力学的第二定律。1865年，他提出了熵的概念。1870年，他提出了适用于热的维拉尔定理。
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物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|What Is the Virial Equation for a Pure Substance?
As we have seen thermodynamic properties can be expressed as a function of the canonical partition function. This partition function is itself a product of two terms. The first term, called the molecular part, includes information about isolated molecules and therefore depends only on the molecular properties of the system such as mass, moment of inertia, and so on. The second term, known as the configuration integral, contains information about the interactions between the molecules of the system, and it is the only part that depends upon the density. Intermolecular forces in real systems enter calculations through the configuration integral. Unfortunately, even with the assumption that the total energy of interaction of a set of molecules can be described solely by the sum of interactions between pairs of molecules (pair-additivity), evaluation of the configuration integral is very difficult for real systems. An alternative treatment that leads to results of great utility is to expand the configuration integral as a power series in the density about the zero-density limit. Then the $m$ th coefficient of this series is rigorously related to molecular interactions in clusters of $m$ molecules. Hence, provided that the series converges satisfactorily, the intractable $N$-body problem is transformed into a soluble series of 1-body, 2-body, 3-body, $\cdots$ problems.
The canonical partition function $Q$ can be expressed as a product of a number of factors just as we did for the single particle partition function (Question 2.3) so that we can write
$$
Q=Q^{\mathrm{T}}(N, T, V) Q^{\mathrm{V}}(N, T) Q^{\mathrm{R}}(N, T),
$$
where $Q^{\mathrm{T}}$ is the translational partition function with obvious meanings for $\mathrm{R}$ and $\mathrm{V}$ as superscripts. Strictly, this product is an approximation because it assumes that the rotational motion of a molecule is unaffected by the density and not connected to the motion of the center of gravity of a molecule. While this may be true for small, nearly symmetric molecules, it is unlikely to be true for more complex asymmetric molecules since $Q^{\mathrm{T}}$ involves the energy connected with the motion of the molecules which, for a real fluid is of two kinds: the kinetic energy and the potential energy associated with the interactions between the molecules. This is conventionally expressed by splitting $Q^{\mathrm{T}}$ into two parts, one of which is the kinetic component identical to that of a perfect gas (see Equation 2.24) and the other is known as the configurational integral, $\Omega$ :
$$
Q^{\mathrm{T}}=\frac{1}{N !}\left(\frac{2 \pi m k_{\mathrm{B}} T}{h^{2}}\right)^{3 N / 2} \Omega(N, V, T),
$$
where
$$
\Omega(N, V, T)=\int_{V} \cdots \int \exp \left(\frac{-U\left(\mathbf{r}{1} \ldots \mathbf{r}{N}\right)}{k_{\mathrm{B}} T}\right) \mathrm{d} r_{1} \ldots \mathrm{d} r_{N} .
$$
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|What Happens to the Virial Series for Mixtures?
For gas mixtures, Equation $2.118$ remains formally the same but the interpretation of the terms is different. In order that the density is the molar density of the mixture, the second and third virial coefficients of a multicomponent gas mixture are given exactly by a quadratic and a cubic expression in the mole fractions, respectively, as
$$
B_{\text {mix }}(T)=\sum_{i=1}^{v} \sum_{j=1}^{v} x_{i} x_{j} B_{i j}(T)
$$
and
$$
C_{\text {mix }}(T)=\sum_{i=1}^{\nu} \sum_{j=1}^{\nu} \sum_{k=1}^{\nu} x_{i} x_{j} x_{k} C_{i j k}(T) .
$$
In Equations $2.127$ and $2.128, x_{i}$ is the mole fraction of species $i$ in the mixture of $v$ components. In Equation 2.127, $B_{i i}$ is the second virial coefficient of the pure species $i$, and $B_{i j}$ is called the interaction second virial coefficient. $B_{i j}$ is defined as the second virial coefficient corresponding to the potential energy function $\phi_{i j}(r)$ that describes the interaction of one molecule of species $i$ with one of species $j . B_{i j}$ is also referred to as the cross virial coefficient, the cross-term virial coefficient, or the mixed virial coefficient.
Depending upon the availability of experimental $(p, V, T)$ data, one of two general approaches may be adopted when dealing with multicomponent mixtures. If the $(p, V, T)$ data for each pure component and for some compositions of each binary and ternary mixtures have been studied in great detail, one can fit the experimental data to the virial equation truncated after, say, the third virial coefficient and derive each of the possible pure-component and interaction virial coefficients. The significant advantage provided by this approach is the use of the exact Equation $2.118$ to generate the behavior of any composition. An excellent example of this approach is offered by the GERG virial equation (Kunz and Wagner 2012; Jaeschke et al. 1988) for natural-gas type mixtures. The work was supported by the EU and for the 13 specified components, a total of 297 virial coefficients were required $\left(B_{i i}, B_{i j}, C_{i i i} C_{i i j} C_{i j j}\right.$ and $\left.C_{i j k}\right)$. The resulting equation predicts an uncertainty of approximately $0.1 \%$ at pressures up to $12 \mathrm{MPa}$ and at temperatures between 265 and $335 \mathrm{~K}$. The ubiquity and importance of natural gas in the world has, in the past, justified the enormous effort represented by this program of measurement and analysis.
热力学代写
物理代写|热力学代写THERMODYNAMICS代考|WHAT IS THE VIRIAL EQUATION FOR A PURE SUBSTANCE?
正如我们所见，热力学性质可以表示为规范配分函数的函数。这个配分函数本身就是两项的乘积。第一项称为分子部分，包括有关孤立分子的信息，因此仅取决于 系统的分子特性，例如质量、愢性矩等。第二项，称为配置积分，包含有关系统分子之间相互作用的信息，它是唯一取决于密度的部分。实际系统中的分子间力通 过配置积分进入计算。不幸的是，即使假设一组分子相互作用的总能量可以仅由分子对之间相互作用的总和来描述pair-additivity，配置积分的评估对于真实 系统来说是非常困难的。导致有用结果的另一种处理方法是将配置积分扩展为在零密度极限附近的密度中的草级数。然后 $m$ 该系列的第 th 系数与簇中的分子相互 作用密切相关 $m$ 分子。因此，如果级数令人满意地收敛，则难以处理的 $N$-body 问题转化为 1-body、2-body、3-body 的可解系列， ..问题。
典型分区函数 $Q$ 可以表示为多个因䋏的乘积，就像我们对单粒子配分函数所做的那样Question $2.3$ 这样我们就可以写
$$
Q=Q^{\mathrm{T}}(N, T, V) Q^{\mathrm{V}}(N, T) Q^{\mathrm{R}}(N, T)
$$
在哪里 $Q^{\mathrm{T}}$ 是意义明显的平移配分函数 $\mathrm{R}$ 和 $\mathrm{V}$ 作为上标。严格来说，这个乘积是一个近似值，因为它假设分子的旋转运动不受密度的影响，并且与分子重心的运动 无关。虽然这可能适用于小的、近乎对称的分子，但不太可能适用于更貪杂的不对称分子，因为 $Q^{\mathrm{T}}$ 涉及与分子运动相关的能量，对于真实的流体，分子运动有两 种: 动能和与分子之间相互作用相关的势能。这通常通过拆分来表示 $Q^{\mathrm{T}}$ 分成两部分，其中之一是与完美气体相同的动力学分量seeEquation $2.24$ 另一个称为配置 积分， $\Omega$ :
$$
Q^{\mathrm{T}}=\frac{1}{N !}\left(\frac{2 \pi m k_{\mathrm{B}} T}{h^{2}}\right)^{3 N / 2} \Omega(N, V, T)
$$
在哪里
$$
\Omega(N, V, T)=\int_{V} \ldots \int \exp \left(\frac{-U(\mathbf{r} 1 \ldots \mathbf{r} N)}{k_{\mathrm{B}} T}\right) \mathrm{d} r_{1} \ldots \mathrm{d} r_{N} \cdot
$$
物理代写|热力学代写THERMODYNAMICS代考|WHAT HAPPENS TO THE VIRIAL SERIES FOR MIXTURES?
对于气体混合物，方程 $2.118$ 形式上保持不变，但对术语的解释不同。为了使密度是混合物的摩尔密度，客组分气体混合物的第二和第三维里系数分别由摩尔分数 的二次和三次表达式精确给出，如下
$$
B_{\operatorname{mix}}(T)=\sum_{i=1}^{v} \sum_{j=1}^{v} x_{i} x_{j} B_{i j}(T)
$$
和
$$
C_{\operatorname{mix}}(T)=\sum_{i=1}^{\nu} \sum_{j=1}^{\nu} \sum_{k=1}^{\nu} x_{i} x_{j} x_{k} C_{i j k}(T) .
$$
在方程 $2.127$ 和 $2.128, x_{i}$ 是物种的摩尔分数 $i$ 在混合物中 $v$ 成分。在公式 $2.127$ 中， $B_{i i}$ 是纯种的第二维里系数 $i$ ，和 $B_{i j}$ 称为相互作用的第二维里系数。 $B_{i j}$ 定义为对 应于势能函数的第二维里系数 $\phi_{i j}(r)$ 描述一个物种分子的相互作用 $i$ 与物种之一 $j . B_{i j}$ 也称为交叉维里系数、交叉项维里系数或混合维里系数。
取决于实验的可用性 $(p, V, T)$ 数据，在处理多组分混合物时，可以采用两种通用方法之一。如果 $(p, V, T)$ 每个纯组分的数据以及每种二元和三元混合物的某些成 分的数据都经过了非常详细的研究，可以将实验数据拟合到在第三维里系数之后截断的维里方程，并推导出每个可能的纯组分和交互维里系数。这种方法提供的显 着优势是使用精确方程 $2.118$ 生成任何组合的行为。GERG 维里方程提供了这种方法的一个很好的例子 KunzandWagner 2012; Jaeschkeetal. 1988用于天然气类 型的混合物。这项工作得到了欧盟的支持，对于 13 个指定的组件，总共需要 297 个维里䒺数 $\left(B_{i i}, B_{i j}, C_{i i i} C_{i i j} C_{i j j}\right.$ 和 $\left.C_{i j k}\right)$. 由此产生的方程预测的不确定性大约为 $0.1 \%$ 在压力高达 $12 \mathrm{MPa}$ 并且在 265 和之间的温度 $335 \mathrm{~K}$. 过去，天然气在世界上的普遍性和重要性证明了这一测量和分析计划所代表的巨大努力是合理的。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
