如果你也在 怎样代写光纤Optical Fiber UEENEEF105A这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。光纤Optical Fiber通常包括一个由具有较低折射率的透明包层材料包围的核心。支持多种传播路径或横向模式的光纤被称为多模光纤，而支持单一模式的光纤则被称为单模光纤（SMF）。多模光纤通常有较宽的纤芯直径，用于短距离通信链路和必须传输高功率的应用。单模光纤用于大多数长度超过1,000米（3,300英尺）的通信链接。
光纤Optical Fiber或英联邦英语中的光导纤维，是一种灵活、透明的纤维，由玻璃（二氧化硅）或塑料拉伸成比人的头发稍粗的直径制成。光纤最常被用作在光纤两端之间传输光的手段，并在光纤通信中得到广泛使用，它们允许以比电线更远的距离和更高的带宽（数据传输率）进行传输。光纤被用来代替金属线，因为信号沿着它们传播时损耗较小；此外，光纤对电磁干扰免疫，而金属线则存在这个问题。 光纤还被用于照明和成像，并且经常被包裹成束，以便它们可以被用来将光带入或将图像带出密闭空间，如光纤显微镜的情况。特殊设计的光纤还被用于各种其他应用，其中一些是光纤传感器和光纤激光器。
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电子代写|光纤代写Optical Fiber代考|THE CORPUSCULAR NATURE OF LIGHT
Asmentionedearlier, Lenard’sexperimenthadthefar-reachingconsequences on the deeper understanding of the nature of light. The experiment showed that the energy of emitted electrons is proportional to the frequency of light. The classical electromagnetic theory failed in this case. According to the classical theory, the energy of an emitted electron must be proportional to the intensity of the light but not to its frequency. Moreover, a very dim light would be sufficient to trigger the electron emission that was in opposite to the observed frequency threshold, that is, the minimal frequency where photoelectric effects start. Below the threshold, electrons aren’t emitted regardless the light intensity or the exposure time. To bridge this gap, Albert Einstein suggested that a light beam is not a wave that propagates through space, but rather a set of discrete wave packets (photons), each with energy $\varepsilon=h v$, with $h=6.626 \times 10^{-34} \mathrm{Js}$ being the Planck constant. There has been passed almost two decades before Einstein’s light quanta hypothesis had been accepted. The period of transition between the hypothesis rejection and acceptance would undoubtedly have been longer if Compton’s experiment had been less striking. Based on the thermodynamic approach to the blackbody radiation, Einstein showed that monochromatic black-body radiation in Wien’s law spectral region behaves with respect to thermal phenomena as if it consists of independently moving particles or quanta of radiant energy each with the energy proportional to its frequency.
There is also an alternative way to find the relation between the photon energy and the relevant physical quantities of the macroscopic electromagnetic wave. In the analysis shown next, the only assumption that will be taken into account is that electromagnetic radiation is quantized and the photon is the quantum of such an electromagnetic radiation. Further, it will be taken into consideration that an arbitrary monochromatic wave motion $u(\mathbf{r}, t)$ at a particular point in space, defined by its position vector $\mathbf{r}$, is fully determined by its amplitude $U(\mathbf{r})$, wave number $\mathbf{k}$, and angular frequency $\omega$ as:
$$
u(\mathbf{r}, t)=U(\mathbf{r}) \cos (\omega t-\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}+\varphi),
$$
where, without losing the generality of the analysis, the influence of the initial wave phase $\varphi$ will be neglected, we will assume that the photon, as an integral part of the electromagnetic wave (radiation), has an average energy $\varepsilon$ that is dependent on these three abovementioned parameters, as well as potentially dependent on some other physical parameters $\mathbf{x}=\left[\begin{array}{llll}x_1 & x_2 & \ldots & x_n\end{array}\right]$, that is, $\varepsilon=\varepsilon(U, \mathbf{k}, \omega, \mathbf{x})$, where $x_i \neq x_i(U, \mathbf{k}, \omega)(i=1,2, \ldots, n)$ must be satisfied. In the opposite case, where we have $x_i=x_i(U, \mathbf{k}, \omega)$ fulfilled, the average photon energy will be dependent only on the electromagnetic wave parameters and not on this particular physical quantity. Also, if the initial phase affects the average photon energy, the average photon energy will be dependent on the choice of the initial time instant, which is in the collision with the energy conservation law and thus absurd. For the wave number, we have $|\mathbf{k}|=2 \pi / \lambda$, where $\lambda$ is the wavelength of the monochromatic electromagnetic wave in vacuum and $\lambda=2 \pi c / \omega$, is valid, where $c$ is the speed of light in vacuum, so the wave number is only dependent on the frequency $\mathbf{k}=\mathbf{k}(\omega)$. Therefore, for the photon energy, we have $\varepsilon=\varepsilon(U, \omega, \mathbf{x})$.
电子代写|光纤代写Optical Fiber代考|INTRODUCTION TO RADIOMETRY AND PHOTOMETRY
Radiometry is the substantial part in the field of optical measurement and engineering, where the measurement techniques for power, polarization, spectral content, and other relevant parameters for an electromagnetic radiation interrogation, which are important in characterization of optical sources and detectors, have been studied. An instrument that measures optical radiation is named a radiometer. Radiometer is typically used to detect the radiation and in many applications, where it is essential, to measure the amount of the captured radiation. As a matter of fact, the word “radiometry” itself means the radiation measurement. The term radiometer is usually exclusively applied to the devices that measure radiance. However, this term will be used in a more general sense for a device that measures one of several power-dependent optical quantities.
For example, radiance, defined as the optical power emitted from an area within particular solid angle, is one of many optical terms that will be defined and treated in this chapter. Moreover, this chapter will include both the corresponding mathematical techniques for calculating the radiative transfer as well as the measurement techniques for characterizing of fluxes and radiometric properties of different kinds.
Before starting introducing radiometric quantities, there are some important geometrical parameters that must be first introduced. One of these parameters is surely the solid angle. A solid angle can be understood as the two dimensional equivalent of a linear angle or as the two-dimensional angle in three-dimensional space. This angle is the measure of the size of the object that appears to an observer looking at it from a certain point. The solid angle can be equivalently defined as the projection of an area onto a sphere surface divided by the square of the radius of the sphere, as is presented in Figure 2.1:
$$
\Omega=\frac{S}{r^2},
$$
where $S$ is the projected area onto the sphere surface and $r$ is the radius of the sphere. The maximal value of the solid angle is equal to $4 \pi \mathrm{sr}$ (steradians).
光纤代写
电子代写|光纤代写光纤代考|THE CORPUSCULAR NATURE OF LIGHT
如前所述，伦纳德的实验对加深对光的本质的理解产生了深远的影响。实验表明，发射电子的能量与光的频率成正比。经典的电磁理论在这种情况下失败了。根据经典理论，发射电子的能量必须与光的强度成正比，而不是与光的频率成正比。此外，非常微弱的光足以触发与观测到的频率阈值相反的电子发射，即光电效应开始的最小频率。在阈值以下，无论光强或曝光时间如何，电子都不会发射出来。为了弥补这一差距，阿尔伯特·爱因斯坦提出，光束不是在空间中传播的波，而是一组离散的波包(光子)，每个波包的能量是$\varepsilon=h v$, $h=6.626 \times 10^{-34} \mathrm{Js}$是普朗克常数。爱因斯坦的光量子假说被接受已经过去了近20年。如果康普顿的实验不那么引人注目的话，从否定假说到接受假说的过渡时期无疑会更长。基于对黑体辐射的热力学方法，爱因斯坦证明了在维恩定律光谱区域内的单色黑体辐射与热现象的关系，就好像它是由独立运动的粒子或辐射能量的量子组成的，每个粒子的能量与其频率成正比
还有一种方法可以找出光子能量和宏观电磁波的相关物理量之间的关系。在下面的分析中，唯一要考虑的假设是电磁辐射是量子化的，光子是这种电磁辐射的量子。进一步考虑，在空间中某个特定点上，由其位置向量$\mathbf{r}$定义的任意单色波运动$u(\mathbf{r}, t)$完全由其振幅$U(\mathbf{r})$、波数$\mathbf{k}$和角频率$\omega$决定为:
$$
u(\mathbf{r}, t)=U(\mathbf{r}) \cos (\omega t-\mathbf{k} \cdot \mathbf{r}+\varphi),
$$
在不丧失分析的一般性的情况下，忽略初始波相位$\varphi$的影响，我们假设光子作为电磁波(辐射)的一个组成部分，其平均能量$\varepsilon$依赖于上述三个参数，以及可能依赖于其他一些物理参数$\mathbf{x}=\left[\begin{array}{llll}x_1 & x_2 & \ldots & x_n\end{array}\right]$，即$\varepsilon=\varepsilon(U, \mathbf{k}, \omega, \mathbf{x})$，其中$x_i \neq x_i(U, \mathbf{k}, \omega)(i=1,2, \ldots, n)$必须满足。在相反的情况下，当我们满足了$x_i=x_i(U, \mathbf{k}, \omega)$时，平均光子能量将只依赖于电磁波参数，而不依赖于这个特定的物理量。如果初始相位影响平均光子能量，则平均光子能量将依赖于初始时刻瞬间的选择，这与能量守恒定律相冲突，是荒谬的。对于波数，我们有$|\mathbf{k}|=2 \pi / \lambda$，其中$\lambda$是真空中单色电磁波的波长，$\lambda=2 \pi c / \omega$是有效的，其中$c$是真空中的光速，因此波数只依赖于频率$\mathbf{k}=\mathbf{k}(\omega)$。因此，对于光子能量，我们有$\varepsilon=\varepsilon(U, \omega, \mathbf{x})$ .
电子代写|光纤代写OPTICAL FIBER代考|INTRODUCTION TO RADIOMETRY AND PHOTOMETRY
辐射测量是光学测量和工程领域的重要组成部分，研究了电磁辐射问题的功率、偏振、光谱含量和其他相关参数的测量技术，这些参数对光源和探测器的表征具有重要意义。测量光学辐射的仪器被称为辐射计。辐射计通常用于检测辐射，在许多应用中，测量捕获的辐射量是必要的。事实上，“辐射测量”一词本身就是指辐射测量。术语辐射计通常专门用于测量辐射的装置。然而，这个术语将用于更普遍的意义上的一个设备，测量几个功率相关的光量之一。例如，亮度，定义为在特定的立体角内从一个区域发出的光功率，是本章将定义和处理的众多光学术语之一。此外，本章将包括计算辐射传递的相应数学技术，以及描述通量和不同种类的辐射特性的测量技术在开始介绍辐射量之前，必须首先介绍一些重要的几何参数。其中一个参数就是立体角。实心角可以理解为线性角的二维等价物，也可以理解为三维空间中的二维角。这个角度是对从某一点观察物体的人所看到的物体大小的测量。立体角可以等效地定义为面积在球面上的投影除以球面半径的平方，如图2.1所示:
$$
\Omega=\frac{S}{r^2},
$$
其中$S$是球面上的投影面积，$r$是球面的半径。立体角的最大值等于$4 \pi \mathrm{sr}$(立体角)
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
