如果你也在 怎样代写量子力学Quantum mechanics PHYS2941这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。量子力学Quantum mechanics在理论物理学中，量子场论（QFT）是一个结合了经典场论、狭义相对论和量子力学的理论框架。QFT在粒子物理学中用于构建亚原子粒子的物理模型，在凝聚态物理学中用于构建准粒子的模型。
量子力学Quantum mechanics产生于跨越20世纪大部分时间的几代理论物理学家的工作。它的发展始于20世纪20年代对光和电子之间相互作用的描述，最终形成了第一个量子场理论–量子电动力学。随着微扰计算中各种无限性的出现和持续存在，一个主要的理论障碍很快出现了，这个问题直到20世纪50年代随着重正化程序的发明才得以解决。第二个主要障碍是QFT显然无法描述弱相互作用和强相互作用，以至于一些理论家呼吁放弃场论方法。20世纪70年代，规整理论的发展和标准模型的完成导致了量子场论的复兴。
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物理代写|量子力学代写Quantum mechanics代考|Postulates of Quantum Mechanics (Incomplete Form)
In their incomplete form, the postulates of quantum mechanics are the following:
- Every physical system is associated with a Hilbert space $\mathcal{E}$. We call the vectors of this space kets.
- Every pure state of a physical system is associated with a definite ray in $\mathcal{E}$. We postpone for a while the definition of a pure state, but a ray was defined in Eq. (1.9). In practice we often represent the state of a system by some nonzero ket lying in the ray in question. In this course we will often refer to a nonzero ket $|\psi\rangle$ as the “state” of the system, but really it is the ray that corresponds to the state (the normalization and phase of the ket are of no physical significance).
- Every measurement that can be carried out on the system corresponds to a complete Hermitian operator $A$ (an observable).
- The possible results of the measurement are the eigenvalues of $A$, either the discrete eigenvalues $a_1, a_2, \ldots$ or the continuous ones $a(\nu)$.
- In the discrete case, the probability of measuring $A=a_n$ is
$$
\operatorname{Prob}\left(A=a_n\right)=\frac{\left\langle\psi\left|P_n\right| \psi\right\rangle}{\langle\psi \mid \psi\rangle},
$$
where $P_n$ is the projection operator onto the eigenspace $\mathcal{E}_n$ corresponding to eigenvalue $a_n$, as indicated by Eq. (1.124), and where $|\psi\rangle$ is any nonzero ket in the ray representing the state of the system. In the continuous case, the probability of measuring $A$ to lie in some interval $I=\left[a_0, a_1\right]$ of the continuous spectrum is
$$
\operatorname{Prob}\left(a_0 \leq A \leq a_1\right)=\frac{\left\langle\psi\left|P_I\right| \psi\right\rangle}{\langle\psi \mid \psi\rangle},
$$
where $P_I$ is the projection operator corresponding to interval $I$, as in Eq. (1.128). Notice that the probabilities in Eqs. (1) and (2) depend only on the ray, not on which ket is chosen to represent the ray. - After a measurement with discrete outcome $A=a_n$, the system is represented by the ket $P_n|\psi\rangle$, where $|\psi\rangle$ represents the system before the measurement. Note that in this case, the system is in an eigenstate of $A$ with eigenvalue $a_n$ after the measurement. In the continuous case, with outcome $a_0 \leq A \leq a_1$, the system is represented by $P_I|\psi\rangle$ after the measurement, where again $P_I$ is as in Eq. (1.128).
物理代写|量子力学代写Quantum mechanics代考|Postulates Applied to the Stern-Gerlach Experiment
To answer such questions, we will analyze the Stern-Gerlach experiment, pretending that we know nothing except the experimental results and the postulates listed above. In particular, we will pretend that we know nothing about wave functions, spin, Pauli matrices, the Schrödinger equation, etc. The following presentation is based closely on that given by J. J. Sakurai, Modern Quantum Mechanics.
Suppose we are working with a beam of silver atoms, as in the original Stern-Gerlach experiment. From a modern perspective, we know that silver atoms possess a magnetic moment $\boldsymbol{\mu}$ because of their single unpaired valence electron, so that the measured value of any component of magnetic moment is $\pm \mu_0$, where $\mu_0=e \hbar / 2 m c$ is a Bohr magneton (this is in Gaussian units; see Appendix A). The silver atom has the same electronic spin and magnetic moment as a free electron, but it is electrically neutral. Charged particles are not suitable for a Stern-Gerlach experiment, because in practice the ordinary Lorentz force $(q / c) \mathbf{v} \times \mathbf{B}$ is much larger than the force due to the magnetic moment, $\mathbf{F}=\nabla(\boldsymbol{\mu} \cdot \mathbf{B})$. The original experiment of Stern and Gerlach in 1921 provided a measurement of $\mu_0$, with a result in good agreement with Bohr’s value. We also know that the magnetic moment operator is proportional to the spin operator, $\boldsymbol{\mu}=(e / m c) \mathbf{S}$, where any component of spin takes on the values $\pm \hbar / 2$. In the following discussion, however, we will play dumb and ignore all of this, and instead we will work solely with the experimental results. For the same reason, we will speak in terms of measurements of magnetic moment, not spin.
Consider the tandem Stern-Gerlach apparatus illustrated in Fig. 1, in which we first measure the $x$-component of the magnetic moment $\boldsymbol{\mu}$, and then pass the beam with $\mu_x=+\mu_0$ to a second magnet which measures $\mu_z$. The experimental result is that the two beams emerging from the second magnet, with $\mu_z=\pm \mu_0$, each carry $50 \%$ of the atoms that entered that magnet.
量子力学代写
物理代写|量子力学代写QUANTUM MECHANICS代 考|POSTULATES OF QUANTUM MECHANICS IncompleteForm
在不完整的形式中，量子力学的假设如下:
每个物理系统都与一个希尔伯特空间相关联 $\mathcal{E}$. 我们称这个空间的向量为 kets。
物理系统的每一个纯态都与一条确定的射线相关联E. 我们将纯状态的定义推迟了一段时间，但在方程式中定义了一条射线。1.9. 在实践中，我们经常用位于 相关射线中的一些非零 ket 来表示系统的状态。在本课程中，我们将经常提到非零 ket $|\psi\rangle$ 作为系统的“状态”，但实际上是对应于状态的射线 thenormalizationandphaseoftheketareofnophysicalsignificance.
可以在系统上执行的每个测量都对应一个完整的 Hermitian 算子 Aanobservable.
测量的可能结果是 $A$, 离散特征值 $a_1, a_2, \ldots$ 或连续的 $a(\nu)$.
在离散情况下，测量的概率 $A=a_n$ 是
$$
\operatorname{Prob}\left(A=a_n\right)=\frac{\left\langle\psi\left|P_n\right| \psi\right\rangle}{\langle\psi \mid \psi\rangle},
$$
在哪里 $P_n$ 是特征空间上的投影算子 $\mathcal{E}_n$ 对应特征值 $a_n$ ，如方程式所示。 $1.124$ ，以及在哪里 $|\psi\rangle$ 是表示系统状态的射线中的任何非零 ket。在连续情况下，测量 的概率 $A$ 䠺在某个区间 $I=\left[a_0, a_1\right]$ 的连续谱是
$$
\operatorname{Prob}\left(a_0 \leq A \leq a_1\right)=\frac{\left\langle\psi\left|P_I\right| \psi\right\rangle}{\langle\psi \mid \psi\rangle},
$$
在哪里 $P_I$ 是区间对应的投影算子 $I$ ，如等式。1.128. 请注意，方程式中的概率。1和2仅取决于射线，而不取决于选择哪个 ket 来表示射线。
在具有离散结果的测量之后 $A=a_n$, 系统由 ket 表示 $P_n|\psi\rangle$ ，在哪里 $|\psi\rangle$ 表示测量前的系统。请注意，在这种情况下，系统处于 $A$ 有特征值 $a_n$ 测量后。在连续 情况下，有结果 $a_0 \leq A \leq a_1$, 系统表示为 $P_I|\psi\rangle$ 测量后，又在哪里 $P_I$ 就嶑在方程式中一样。1.128.
物理代写|量子力学代写QUANTUM MECHANICS代 考|POSTULATES APPLIED TO THE STERN-GERLACH EXPERIMENT
为了回答这些问题，我们将分析 Stern-Gerlach 实验，假设我们除了实验结果和上面列出的假设之外一无所知。特别是，我们将假装我们对波函数、自旋、泡利矩 阵、薛定谔方程等一无所知。下面的演示非常基于 JJ Sakurai， Modern Quantum Mechanics 给出的内容。
假设我们正在使用一束银原子，就像在最初的 Stern-Gerlach 实验中一样。从现代的角度来看，我们知道银原子具有磁矩 $\mu$ 由于它们是单个不成对的价电子，所以磁 矩的任何分量的测量值为 $\pm \mu_0$ ，在哪里 $\mu_0=e \hbar / 2 m c$ 是玻尔磁铁 thisisinGaussianunits; seeAppendixA. 银原子具有与自由电子相同的电子自旋和磁矩，但 它是电中性的。带电粒子不适用于 Stern-Gerlach 实验，因为在实践中普通的洛伦兹力 $(q / c) \mathbf{v} \times \mathbf{B}$ 远大于硑矩引起的力，F $=\nabla(\boldsymbol{\mu} \cdot \mathbf{B})$. Stern 和 Gerlach 在 1921 年 的原始实验提供了 $\mu_0$ ，结果与玻尔的值非常吻合。我们也知道磁矩算子与自旋算子成正比， $\boldsymbol{\mu}=(e / m c) \mathbf{S}$ ，其中自旋的任何分量都取值 $\pm \hbar / 2$. 然而，在接下来的 讨论中，我们会装鮥，忽略所有这些，而是只处理实验结果。出于同样的原因，我们将讨论磁矩的测量，而不是自旋。
考虞图 1 中所示的串联 Stern-Gerlach装置，其中我们首先测量 $x$-磁矩的分量 $\mu$, 然后通过光束 $\mu_x=+\mu_0$ 到第二个磁铁测量 $\mu_z$. 实验结果是，从第二个磁铁发出的两 束光束，具有 $\mu_z=\pm \mu_0$, 每个进位 $50 \%$ 进入那个磁铁的原子。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
