如果你也在 怎样代写电动力学Electrodynamics 这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电动力学Electrodynamics将光描述为频率范围约为1015赫兹的电磁辐射；在这个理论中，物质被视为连续的，主要的物质反应是电偏振。电动力学是关于变化的电场和磁场及其相互作用的理论，可广泛用于描述我们日常生活中遇到的许多现象。

电动力学Electrodynamics研究与运动中的带电体和变化的电场和磁场有关的现象（见电荷；电）；由于运动的电荷会产生磁场，所以电动力学关注磁、电磁辐射和电磁感应等效应，包括发电机和电动机等实际应用。电动力学的这一领域，通常被称为经典电动力学，是由物理学家詹姆斯-克拉克-麦克斯韦首次系统地解释的。麦克斯韦方程，一组微分方程，非常普遍地描述了这个领域的现象。最近的发展是量子电动力学，它的制定是为了解释电磁辐射与物质的相互作用，量子理论的规律适用于此。

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物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|Model with nonlinear term: the three-waves equation

Equation (14.8) defines two kinds of modes interacting with one another via nonlinearity of general equations (14.1). We will now take the nonlinearities into account taken to the second order. For example, such a term depending on velocity of electrons $\vec{v}$ is written below. To do this, let us put equation (14.3) into the convective term of equation (14.1f):

$$
(\vec{v} \cdot \nabla) \vec{v}=\frac{c^2}{B_0^2}\left(\left(E_y \frac{\partial E_y}{\partial x}-E_x \frac{\partial E_y}{\partial y}\right) \mathbf{i}-\left(E_y \frac{\partial E_x}{\partial x}-E_x \frac{\partial E_x}{\partial y}\right) \mathbf{j}\right)
$$
If we solve the momentum balance equation (14.1f) within the mentioned approximation
$$
(\vec{v} \cdot \nabla) \vec{v}=\frac{e}{m}\left{\vec{E}+\frac{1}{c}\left[\vec{v} \times \vec{B}_0\right]\right}
$$
with respect to $\vec{v}$, by iterations, we obtain the second order expression to the hydrodynamic velocity in terms of electric field components:
$$
\vec{v}^{(2)}=\frac{c}{B_0}\left(E_y \mathbf{i}-E_x \mathbf{j}\right)+\frac{m c^3}{e B_0^3}\left(\left(E_y \frac{\partial E_y}{\partial x}-E_x \frac{\partial E_y}{\partial y}\right) \mathbf{i}+\left(E_y \frac{\partial E_y}{\partial x}-E_x \frac{\partial E_y}{\partial y}\right) \mathbf{j}\right) \text {. }
$$
Let us substitute equations (14.3) and (14.18) into equation (14.1b), then together with equation (14.1c), we get for components of the electric field vector $\vec{E}$ :
$$
\begin{aligned}
& -\frac{\partial E_y}{\partial t}+\frac{c B_0}{8 \pi e n} \Delta E_x \
& =\frac{m c^2}{2 e B_0^2}\left(\frac{\partial E_y}{\partial t} \frac{\partial E_x}{\partial x}+E_y \frac{\partial^2 E_x}{\partial x \partial t}-\frac{\partial E_x}{\partial t} \frac{\partial E_x}{\partial y}-E_x \frac{\partial^2 E_x}{\partial y \partial t}\right), \
& \frac{\partial E_x}{\partial t}+\frac{c B_0}{8 \pi e n} \Delta E_y \
& =\frac{m c^2}{2 e B_0^2}\left(\frac{\partial E_y}{\partial t} \frac{\partial E_y}{\partial x}+E_y \frac{\partial^2 E_y}{\partial x \partial t}-\frac{\partial E_x}{\partial t} \frac{\partial E_y}{\partial y}-E_x \frac{\partial^2 E_y}{\partial y \partial t}\right) .
\end{aligned}
$$

物理代写|电动力学代考Electrodynamics代写|The three-wave system in 1 + 1 case

Using the dispersion conditions (14.26) and the resonance condition $\omega_1=\omega_2+\omega_3$, we obtain the system of three equations for $\hat{E}_i=E_i e^{\Delta k x}$, considering the amplitudes as $y$-independent with the only component of the wave vector $k$. Applying the dispersion condition (14.26), gives the following equations for the three-wave system
$$
\begin{aligned}
& \frac{\partial E_1}{\partial t}-v \frac{\partial E_1}{\partial x}=a E_3 E_2 e^{-i(\Delta k x)} \
& \frac{\partial E_2}{\partial t}-v^{\prime} \frac{\partial E_2}{\partial x}=b E_3^* E_1 e^{i(\Delta k x)}, \
& \frac{\partial E_3}{\partial t}-v^{\prime \prime} \frac{\partial E_3}{\partial x}=c E_2^* E_1 e^{i(\Delta k x)},
\end{aligned}
$$
with $v=\frac{c B_0}{2 \pi e n} k, v^{\prime}=\frac{c B_0}{2 \pi e n} k^{\prime}, v^{\prime \prime}=\frac{c B_0}{2 \pi e n} k^{\prime \prime}$ standing for wave group velocities .

电动力学代写

物理代写|电动力学代考ELECTRODYNAMICS代写|JOINT ELECTRODYNAMICS-PARTICLES KINETICS DESCRIPTION

我们将自己限制在经典描述中neglectingspinvariables 这样我们就可以使用离子分布函数并通过对动量积分这些函数并对电荷类型求和来计算电 荷和电流的密度。等离子体的宏观状态由分布函数描述 $f_a\left(\vec{r}_a, \vec{p}_a, t\right)$ 这是相空间的函数 $\vec{r}_a, \vec{p}_a$ 对于每种类型的离子 $a$. 函数按条件归一化
$$
\int f_a d \vec{p}=n_a
$$
它通过平均电荷密度直接确定
$$
\rho=\sum_a e_a \int f_a\left(\vec{r}_a, \vec{p}_a\right) d \vec{p}_a
$$
和电流密度
$$
\vec{j}=\sum_a e_a \int d \vec{p}_a f_a \vec{v}_a
$$
如果为分布函数添加一个方程，那么对等离子体的完整描述显然是封闭的。由于空间色散，材料方程通常是非局部的。与分布函数方程相关联的 电场分量的封闭方程组 $f_a\left(\vec{r}_a, \vec{p}_a\right)$. 然而，描述是两级的。首先，对于字段 $\vec{E}, \vec{B}$ 它可以命名为流体动力学。第二个为 $f_a$ 它通常与动力学理论有关。 因此，对于库仑方程，麦克斯韦系统写成如下:
$$
\operatorname{div} \vec{E}=4 \pi \sum_a e_a \int f_a\left(\vec{r}_a, \vec{p}_a\right) d \vec{p}_a
$$
磁荷缺失:
$$
\operatorname{div} \vec{B}=0
$$
法拉第方程:
$$
\frac{1}{c} \frac{\partial \vec{B}}{\partial t}=-\operatorname{rot} \vec{E}
$$
和安培麦克斯韦一个:
$$
\frac{1}{c} \frac{\partial \vec{E}}{\partial t}=\operatorname{rot} \vec{B}-\frac{4 \pi}{c} \sum_a e_a \int d \vec{p}_a f_a \vec{v}_a
$$
由材料方程式完成
$$
\vec{D}=\vec{E}+4 \pi \int \vec{j}(\vec{r}, \tau) d \tau
$$
在哪里
$$
\vec{j}=\sum_a e_a \int \vec{d} \vec{p}_a f_a \vec{v}_a
$$
请注意，没有磁荷是离开方程的直接原因 13.5 和 13.6 不变。

物理代写|电动力学代考ELECTRODYNAMICS代写|KINETIC EQUATION: VLASOV PLASMA

分布函数-动力学方程的显式方程包含相空间中的输运项（通常位于 $\mathrm{hs}$ ) 和碰撞项。过渡感在流体力学中有解释:
$$
\frac{d f_a}{d t}=\frac{\partial f_a}{\partial t}+\vec{v} a \cdot \nabla_a f_a+\vec{F}_a \cdot \nabla \vec{p}_a f_a=S t,
$$
经典在哪里 $\vec{v}_a=\vec{p}_a / m$ 是速度， $e_a$ 是等离子体粒子的电荷类型 $a$, 而符号 $S t$ 表示碰撞项。
当粒子的平均自由程与扰动的典型空间尺度 (例如波长) 之比很大时，碰撞项被估计为与 $\vec{F} a \cdot \nabla \vec{p} a f_a ，$ 如果 $\vec{F}_a$ 是自相关洛伦兹力场 $\vec{F}_a=e_a\left(\vec{E}+\left[\vec{v}_a \times \vec{B}\right] / c\right)$, 所以我们有
$$
\frac{\partial f_a}{\partial t}+\vec{v}_a \cdot \nabla_a f_a+\vec{F}_a \cdot \nabla \vec{p}_d f_a=0
$$
称为 Vlasov 方程。在这种方法中，粒子的相互作用仅由根据定义取决于电磁场的洛伦兹力的作用来解释，因此解释了自相关。
在自相关场论的基础上，可以建立冷等离子体平衡和振荡的基本理论。可以证明方程13.11与方程兼容13.4-13.7.
冷等离子体的平衡和振荡状态自然地由分布函数的微扰理论建立，该分布函数通常构建为展开式
$$
f=f_0+\chi+\cdots
$$
隐藏了一个小参数 $\chi$, 与电磁扰动的幅度成正比e.g.awave和规范化
$$
\int \chi d \vec{p} \approx 0
$$

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微观经济学代写

微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。

线性代数代写

线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。

博弈论代写

现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。

微积分代写

微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。

它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。

计量经济学代写

什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。

根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。

Matlab代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。