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电磁学Electromagnetism电机领域也与电磁场理论密切相关，但尚未达到令人满意的程度。造成这种忽视的一个可能的原因是，场论被假定为非常概念性的，一般的概念是，如果没有深刻的洞察力，就不容易理解它。进一步推测，场论导致了复杂的数学表达式，这在读者的头脑中产生了一种排斥效应。事实上，这些神话与其说是真实的，不如说是心理上的。在科学和工程的其他领域中，这种数学表达式的介入是相当普遍的。此外，基于数值技术的易于获得的设计软件为那些想要避免领域概念、数学复杂性和重大不准确性的人提供了借口。
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物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Fields in the Anisotropic Rotor Region
The inhomogeneous slot-tooth region is simulated by a suitable homogeneous anisotropic region, as indicated in the preceding section. As a result, the tangential components of the magnetic field vanish at $z=d_s$. Let the components of the magnetic field intensity in this region be expressed as
$$
\begin{aligned}
& H_x^{(r)}=-b_1 \cdot \frac{\sinh \left{k_1 \cdot\left(z-d_s\right)\right}}{\sinh \left(k_1 \cdot d_s\right)} \
& H_y^{(r)}=-b_2 \cdot \frac{\sinh \left{k_2 \cdot\left(z-d_s\right)\right}}{\sinh \left(k_2 \cdot d_s\right)}
\end{aligned}
$$
where $b_1$ and $b_2$ indicate arbitrary constants, while $k_1$ and $k_2$ are unknown coefficients. For determination of these coefficients, consider Maxwell’s equations:
$$
-\frac{\partial B}{\partial t}=\nabla \times E
$$
and
$$
J+\frac{\partial D}{\partial t}=\nabla \times H
$$
or
$$
\bar{\sigma} E=\nabla \times H
$$
where the complex conductivity $\bar{\sigma}$, for harmonic field, is defined as
$$
\bar{\sigma}=\sigma+j \omega \omega \cdot \epsilon
$$
Now, from Equation 6.60a, one finds
$$
-j s \omega \cdot \mu_z \cdot H_z=\frac{\partial}{\partial x} E_y-\frac{\partial}{\partial y} E_x=\frac{1}{\bar{\sigma}_y} \cdot \frac{\partial}{\partial x}\left(\bar{\sigma}_y \cdot E_y\right)-\frac{1}{\bar{\sigma}_x} \cdot \frac{\partial}{\partial y}\left(\bar{\sigma}_x \cdot E_x\right)
$$
物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Determination of Arbitrary Constants
Consider the following boundary conditions:
$$
\begin{aligned}
&\left.H_x^{(a)}\right|{z=0}=\left.H_x^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.H_y^{(a)}\right|{z=0}=\left.H_y^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.\mu_o \cdot H_z^{(a)}\right|{z=0}=\left.\mu \cdot H_z^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.E_x^{(a)}\right|{z=0}=\left.E_x^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.E_y^{(a)}\right|{z=0}=\left.E_y^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.j s \omega \cdot \epsilon_0 \cdot E_z^{(a)}\right|{z=0}=\left.\bar{\sigma}_z \cdot E_z^{(r)}\right|{z=0}
\end{aligned}
$$
From Equations 6.58a, 6.73a and 6.74a, we get
$$
a_1=b_1
$$
From Equations 6.58b, 6.73b and 6.74b, we get
$$
a_2=b_2
$$
From Equations $6.58 c, 6.73 c$ and $6.74 c$, we get
$$
\begin{aligned}
& \left(\mu_o / k\right) \cdot\left[\left(\sin \theta \cdot a_1+\cos \theta \cdot a_2\right) \cdot \operatorname{coth}(k \cdot g)+K_o \cdot \operatorname{cosech}(k \cdot g)\right] \
& \quad=-\left(\mu_z / k_o\right) \cdot\left[\sin \theta \cdot \bar{\sigma}_x \cdot k_1 \cdot \operatorname{coth}\left(k_1 \cdot d_s\right) \cdot b_1+\cos \theta \cdot \bar{\sigma}_y \cdot k_2 \cdot \operatorname{coth}\left(k_2 \cdot d_s\right) \cdot b_2\right]
\end{aligned}
$$
From Equations 6.58d, 6.70c and 6.75a, we get
$$
\begin{aligned}
& \frac{j}{s \omega \cdot \epsilon_o \cdot k} \cdot\left[\ell^2 \cdot \sin \theta \cdot \cos \theta \cdot a_1+\left{(s \omega / c)^2 \cdot \cos ^2 \theta-k^2 \cdot \sin ^2 \theta\right} \cdot a_2\right] \cdot \operatorname{coth}(k \cdot g) \
& +\frac{j}{s \omega \cdot \epsilon_o \cdot k} \cdot(s \omega / c)^2 \cdot \cos \theta \cdot K_o \cdot \operatorname{cosech}(k \cdot g) \
& \quad=\ell^2 \cdot \sin \theta \cdot \cos \theta \cdot \frac{k_1}{k_o} \cdot \operatorname{coth}\left(k_1 \cdot d_s\right) \cdot b_1+\left[\ell^2 \cdot \cos ^2 \theta \cdot \frac{\bar{\sigma}_y}{\bar{\sigma}_x} \cdot \frac{k_2}{k_o}-\frac{k_2}{\bar{\sigma}_x}\right] \cdot \operatorname{coth}\left(k_2 \cdot d_s\right) \cdot b_2
\end{aligned}
$$
电磁学代写
物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Fields in the Anisotropic Rotor Region
如上一节所示，采用合适的均匀各向异性区域模拟非均匀槽齿区域。结果，磁场的切向分量在$z=d_s$处消失。设该区域磁场强度的分量表示为
$$
\begin{aligned}
& H_x^{(r)}=-b_1 \cdot \frac{\sinh \left{k_1 \cdot\left(z-d_s\right)\right}}{\sinh \left(k_1 \cdot d_s\right)} \
& H_y^{(r)}=-b_2 \cdot \frac{\sinh \left{k_2 \cdot\left(z-d_s\right)\right}}{\sinh \left(k_2 \cdot d_s\right)}
\end{aligned}
$$
其中$b_1$和$b_2$为任意常数，$k_1$和$k_2$为未知系数。要确定这些系数，请考虑麦克斯韦方程组:
$$
-\frac{\partial B}{\partial t}=\nabla \times E
$$
和
$$
J+\frac{\partial D}{\partial t}=\nabla \times H
$$
或
$$
\bar{\sigma} E=\nabla \times H
$$
其中复电导率$\bar{\sigma}$，对于谐波场，定义为
$$
\bar{\sigma}=\sigma+j \omega \omega \cdot \epsilon
$$
现在，从公式6.60a中，我们发现
$$
-j s \omega \cdot \mu_z \cdot H_z=\frac{\partial}{\partial x} E_y-\frac{\partial}{\partial y} E_x=\frac{1}{\bar{\sigma}_y} \cdot \frac{\partial}{\partial x}\left(\bar{\sigma}_y \cdot E_y\right)-\frac{1}{\bar{\sigma}_x} \cdot \frac{\partial}{\partial y}\left(\bar{\sigma}_x \cdot E_x\right)
$$
物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Determination of Arbitrary Constants
考虑以下边界条件:
$$
\begin{aligned}
&\left.H_x^{(a)}\right|{z=0}=\left.H_x^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.H_y^{(a)}\right|{z=0}=\left.H_y^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.\mu_o \cdot H_z^{(a)}\right|{z=0}=\left.\mu \cdot H_z^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.E_x^{(a)}\right|{z=0}=\left.E_x^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.E_y^{(a)}\right|{z=0}=\left.E_y^{(r)}\right|{z=0} \
&\left.j s \omega \cdot \epsilon_0 \cdot E_z^{(a)}\right|{z=0}=\left.\bar{\sigma}_z \cdot E_z^{(r)}\right|{z=0}
\end{aligned}
$$
由式6.58a、6.73a、6.74a可得
$$
a_1=b_1
$$
由式6.58b, 6.73b和6.74b，我们得到
$$
a_2=b_2
$$
从方程$6.58 c, 6.73 c$和$6.74 c$，我们得到
$$
\begin{aligned}
& \left(\mu_o / k\right) \cdot\left[\left(\sin \theta \cdot a_1+\cos \theta \cdot a_2\right) \cdot \operatorname{coth}(k \cdot g)+K_o \cdot \operatorname{cosech}(k \cdot g)\right] \
& \quad=-\left(\mu_z / k_o\right) \cdot\left[\sin \theta \cdot \bar{\sigma}_x \cdot k_1 \cdot \operatorname{coth}\left(k_1 \cdot d_s\right) \cdot b_1+\cos \theta \cdot \bar{\sigma}_y \cdot k_2 \cdot \operatorname{coth}\left(k_2 \cdot d_s\right) \cdot b_2\right]
\end{aligned}
$$
由式6.58d, 6.70c和6.75a，我们得到
$$
\begin{aligned}
& \frac{j}{s \omega \cdot \epsilon_o \cdot k} \cdot\left[\ell^2 \cdot \sin \theta \cdot \cos \theta \cdot a_1+\left{(s \omega / c)^2 \cdot \cos ^2 \theta-k^2 \cdot \sin ^2 \theta\right} \cdot a_2\right] \cdot \operatorname{coth}(k \cdot g) \
& +\frac{j}{s \omega \cdot \epsilon_o \cdot k} \cdot(s \omega / c)^2 \cdot \cos \theta \cdot K_o \cdot \operatorname{cosech}(k \cdot g) \
& \quad=\ell^2 \cdot \sin \theta \cdot \cos \theta \cdot \frac{k_1}{k_o} \cdot \operatorname{coth}\left(k_1 \cdot d_s\right) \cdot b_1+\left[\ell^2 \cdot \cos ^2 \theta \cdot \frac{\bar{\sigma}_y}{\bar{\sigma}_x} \cdot \frac{k_2}{k_o}-\frac{k_2}{\bar{\sigma}_x}\right] \cdot \operatorname{coth}\left(k_2 \cdot d_s\right) \cdot b_2
\end{aligned}
$$
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
