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电磁学Electromagnetism电机领域也与电磁场理论密切相关，但尚未达到令人满意的程度。造成这种忽视的一个可能的原因是，场论被假定为非常概念性的，一般的概念是，如果没有深刻的洞察力，就不容易理解它。进一步推测，场论导致了复杂的数学表达式，这在读者的头脑中产生了一种排斥效应。事实上，这些神话与其说是真实的，不如说是心理上的。在科学和工程的其他领域中，这种数学表达式的介入是相当普遍的。此外，基于数值技术的易于获得的设计软件为那些想要避免领域概念、数学复杂性和重大不准确性的人提供了借口。
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物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Transient Fields in Plates due to Type 2 Impact Excitations
Nonperiodic eddy currents are induced in conductors subjected to electromagnetic transients. These transients can be broadly classified into the following two types.
Type 1 transients: These are defined as those caused by sudden interruption of dc current or due to sudden application of a constant voltage source to an electromagnetic system. The former is called current impact excitation and the latter is termed as voltage impact excitation. Consider a passive electromagnetic system connected to a dc current source. If its terminals are suddenly short-circuited, the terminal voltage instantly becomes zero. Accidental short-circuiting of input terminals of live electromagnetic loads driven by constant voltage is often encountered in practice. Although the voltage source is quickly isolated by a high-speed circuit-breaker, the short-circuit fault may persist for some time.
Type 2 transients: The sudden change of terminal voltage is defined as type 2 voltage impact excitation. If a relaxed network is suddenly connected to a constant current source, a sudden change in the input current occurs. The resulting electromagnetic transient is said to be due to type 2 current impact excitation.
The electromagnetic transient in large conducting plates due to type 1 impact excitations is described in the literature. ${ }^{13,14}$ In the present treatment, Maxwell’s equations are solved for transient fields in a large conducting plate with constant values for permeability $(\mu)$, permittivity $(\varepsilon)$ and conductivity $(\sigma)$. Transient fields considered are those produced due to type 2 impact excitations.
Consider Figure 8.7 showing a large conducting plate of thickness, W, carrying uniform current sheets of density, $K_{y^{\prime}}$ on its surfaces. These current sheets simulate the current-carrying excitation winding. In view of the symmetry, only y-component of electric field and only z-component of magnetic field exist. Further, both transient fields vanish as $t$ tends to infinity. These fields satisfy Maxwell’s equations in one dimension.
$$
\begin{gathered}
\frac{\partial E_y}{\partial x}=-\mu \cdot \frac{\partial H_z}{\partial t} \
-\frac{\partial H_z}{\partial x}=\sigma \cdot E_y+\varepsilon \cdot \frac{\partial E_y}{\partial t}
\end{gathered}
$$
Therefore, electromagnetic fields obey the following equations:
$$
\begin{gathered}
\frac{\partial^2 E_y}{\partial x^2}=\mu \sigma \cdot \frac{\partial E_y}{\partial t}+\mu \varepsilon \cdot \frac{\partial^2 E_y}{\partial t^2} \
\frac{\partial^2 H_z}{\partial x^2}=\mu \sigma \cdot \frac{\partial H_z}{\partial t}+\mu \varepsilon \cdot \frac{\partial^2 H_z}{\partial t^2}
\end{gathered}
$$
For free space
$$
\begin{gathered}
\sigma=0 \
\mu=\mu_o \
\varepsilon=\varepsilon_o
\end{gathered}
$$
Equations 8.116 and 8.117 can be identified as damped wave equations. The solutions of these equations are discussed below.
物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Current Impact Excitation
With reference to Figure 8.7, if surface currents on the surfaces located at $x= \pm W / 2$ are instantly established from zero value to a constant value $K_y= \pm K_{o r}$ say at $t=0$, transient fields are caused due to current impact excitation. At this instant, electric field $\pm E_o$ appears on the surfaces $x= \pm W / 2$, where
$$
E_o=\rho_s \cdot K_o
$$
The surface resistivity $\rho_s$ depends on the excitation winding resistance. It is independent of the thickness, $W$, permeability, $\mu$, permittivity, $\varepsilon_v$ and conductivity, $\sigma$, of the plate.
As shown in Figure 8.7, let the region be occupied by the plate, $-W / 2W / 2$ and $x<-W / 2$ be indicated as regions 2 and -3 , respectively. In view of the symmetry, it will be sufficient to consider the field distributions in regions 1 and -2 only. At the boundary between these two regions, that is, at $x=W / 2$, we have, for $t \geq 0$ :
$$
\left.H_{1 z}\right|{x=W / 2}=\left.H{2 z}\right|{x=W / 2}+K_o $$ and $$ \left.E{1 y}\right|{x=W / 2}=\left.E{2 y}\right|{x=W / 2} $$ where, suffix 1 indicates fields in region 1 and suffix 2 indicates fields in region 2. Before the onset of transient, that is, for $t<0$, the fields are $$ \begin{aligned} & \left.H{1 z}\right|{t<0}=\left.H{2 z}\right|{t<0}=0 \ & \left.E{1 y}\right|{t<0}=\left.E{2 y}\right|{t<0}=0 \end{aligned} $$ In the conducting region 1, the magnetic field does not appear instantly; therefore, boundary conditions for $t=0$ are $$ \left.H{1 z}\right|_{x=W / 2}=0
$$
$$
\begin{gathered}
\left.H_{2 z}\right|{x=W / 2}=-K_o \ \left.E{1 y}\right|{x=W / 2}=\left.E{2 y}\right|{x=W / 2}=E_o \end{gathered} $$ After the transient is over, the steady-state values will be $$ \begin{aligned} & \left.H{1 z}\right|{t \rightarrow \infty}=K_o \ & \left.H{2 z}\right|{t \rightarrow \infty}=0 \ & \left.E{1 y}\right|{t \rightarrow \infty}=0 \ & \left.E{2 y}\right|_{t \rightarrow \infty}=0
\end{aligned}
$$
电磁学代写
物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Transient Fields in Plates due to Type 2 Impact Excitations
在受电磁瞬变作用的导体中会产生非周期性涡流。这些瞬变可以大致分为以下两类。
1型瞬变:这些被定义为由直流电流突然中断或由于突然向电磁系统施加恒压源而引起的瞬变。前者称为电流冲击激励，后者称为电压冲击激励。考虑一个与直流电流源相连的无源电磁系统。如果它的端子突然短路，端子电压瞬间变为零。在实际应用中，常遇到恒压驱动带电电磁负载输入端发生意外短路的情况。虽然电压源被高速断路器迅速隔离，但短路故障可能会持续一段时间。
2型暂态:定义端子电压突变为2型电压冲击励磁。如果一个松弛的网络突然连接到恒流源，输入电流就会发生突然的变化。由此产生的电磁瞬变被认为是由于2型电流冲击激励。
文献中描述了大型导电板在1型冲击激励下的电磁瞬变现象。${ }^{13,14}$在本处理中，求解了具有恒定导磁率$(\mu)$、介电常数$(\varepsilon)$和电导率$(\sigma)$的大导电板瞬态场的麦克斯韦方程组。考虑的瞬态场是由2型冲击激励产生的。
考虑图8.7，它显示了一个厚度为W的大导电板，在其表面携带密度为$K_{y^{\prime}}$的均匀电流片。这些电流片模拟载流励磁绕组。考虑到对称性，只有电场的y分量和磁场的z分量存在。此外，当$t$趋于无穷大时，两个瞬态场都消失了。这些场在一维上满足麦克斯韦方程组。
$$
\begin{gathered}
\frac{\partial E_y}{\partial x}=-\mu \cdot \frac{\partial H_z}{\partial t} \
-\frac{\partial H_z}{\partial x}=\sigma \cdot E_y+\varepsilon \cdot \frac{\partial E_y}{\partial t}
\end{gathered}
$$
因此，电磁场服从以下方程:
$$
\begin{gathered}
\frac{\partial^2 E_y}{\partial x^2}=\mu \sigma \cdot \frac{\partial E_y}{\partial t}+\mu \varepsilon \cdot \frac{\partial^2 E_y}{\partial t^2} \
\frac{\partial^2 H_z}{\partial x^2}=\mu \sigma \cdot \frac{\partial H_z}{\partial t}+\mu \varepsilon \cdot \frac{\partial^2 H_z}{\partial t^2}
\end{gathered}
$$
使用空闲空间
$$
\begin{gathered}
\sigma=0 \
\mu=\mu_o \
\varepsilon=\varepsilon_o
\end{gathered}
$$
式8.116和8.117可识别为阻尼波动方程。下面讨论这些方程的解。
物理代写|电磁学代写Electromagnetism代考|Current Impact Excitation
由图8.7可知，如果位于$x= \pm W / 2$处的表面电流瞬间从零值建立到恒定值$K_y= \pm K_{o r}$，例如在$t=0$处，则由于电流冲击励磁而产生瞬态场。在这个瞬间，电场$\pm E_o$出现在表面$x= \pm W / 2$上，其中
$$
E_o=\rho_s \cdot K_o
$$
表面电阻率$\rho_s$取决于励磁绕组电阻。它与板的厚度、$W$、磁导率、$\mu$、介电常数、$\varepsilon_v$和电导率$\sigma$无关。
如图8.7所示，设该区域为平板所占，将$-W / 2W / 2$和$x<-W / 2$分别表示为区域2和-3。考虑到对称性，只考虑区域1和-2的场分布就足够了。在这两个区域的交界处，即$x=W / 2$处，对于$t \geq 0$，我们有:
$$
\left.H_{1 z}\right|{x=W / 2}=\left.H{2 z}\right|{x=W / 2}+K_o $$和$$ \left.E{1 y}\right|{x=W / 2}=\left.E{2 y}\right|{x=W / 2} $$中，后缀1表示区域1的字段，后缀2表示区域2的字段。暂态开始前，即对于$t<0$，磁场为$$ \begin{aligned} & \left.H{1 z}\right|{t<0}=\left.H{2 z}\right|{t<0}=0 \ & \left.E{1 y}\right|{t<0}=\left.E{2 y}\right|{t<0}=0 \end{aligned} $$在导电区1，磁场不瞬间出现;因此，$t=0$的边界条件为$$ \left.H{1 z}\right|{x=W / 2}=0 $$ $$ \begin{gathered} \left.H{2 z}\right|{x=W / 2}=-K_o \ \left.E{1 y}\right|{x=W / 2}=\left.E{2 y}\right|{x=W / 2}=E_o \end{gathered} $$暂态结束后，稳态值将为 $$ \begin{aligned} & \left.H{1 z}\right|{t \rightarrow \infty}=K_o \ & \left.H{2 z}\right|{t \rightarrow \infty}=0 \ & \left.E{1 y}\right|{t \rightarrow \infty}=0 \ & \left.E{2 y}\right|_{t \rightarrow \infty}=0
\end{aligned}
$$
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微观经济学代写
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线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
