如果你也在 怎样代写固体物理solid physics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。固体物理solid physics处理固体的物理学分支被称为固态物理学，是凝聚态物理学的主要分支（也包括液体）。材料科学主要关注的是固体的物理和化学特性。固态化学特别关注新型材料的合成，以及鉴定和化学成分的科学。
固体物理solid physics物质的四个基本状态之一（其他是液体、气体和等离子体）。固体中的分子紧密地排列在一起，所含的动能最少。固体的特点是结构坚硬，对施加在其表面的力有抵抗力。与液体不同，固体物体不会流向其容器的形状，也不会像气体那样膨胀以填满整个可用容积。固体中的原子是相互结合的，要么是有规律的几何晶格（晶体固体，包括金属和普通的冰），要么是不规则的（无定形固体，如普通窗玻璃）。固体不能在很小的压力下被压缩，而气体可以在很小的压力下被压缩，因为气体中的分子是松散的。
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物理代写|固体物理代写solid physics代考|Monoatomic linear chain
Let us consider a linear chain where $N$ identical ions of mass $M$ are placed at distance $a$ when they are at rest in equilibrium positions. This corresponds to a onedimensional Bravais crystal with lattice spacing $a$; the primitive unit cell is obtained by the Wigner-Seitz construction as a segment of length $a$ with the ion placed at its midpoint. By adopting Born-von Karman boundary conditions, the ionic positions are indicated as $R_{l}=l a$ with $l=0,1,2, \ldots, N-1$. Finally, following the force constant approach discussed in the previous section, we represent the interactions between nearest neighbouring ions as harmonic springs. The situation is sketched in figure 3.1.
Let us consider a longitudinal vibration of the chain, that is a displacement pattern in which the ions move along the chain direction. The classical equation of motion for the $l$ th ion is
$$
M \ddot{u}{l}=\gamma^{(L)}\left(u{l+1}+u_{l-1}-2 u_{l}\right),
$$
where $\gamma^{(L)}$ is the force constant of the effective spring. Suggested by the elementary mechanics of a vibrating wire, we seek a solution in the form
$$
u_{l}=\frac{1}{\sqrt{N M}}\left|\mathcal{A}{q}\right| \cos \left[q R{l}-\omega(q) t+\varphi(q)\right],
$$
where the normalising factor $(N M)^{-1 / 2}$ has been introduced for further convenience, while $\left|\mathcal{A}{q}\right|$ and $\varphi(q)$ are the amplitude and the initial phase of the wave 6 . Of course, $q$ and $\omega(q)$ are the wavenumber and the angular frequency of the travelling wave, respectively. Replacing equation (3.7) into equation (3.6) leads to $$ M \omega^{2}(q)=2 \gamma^{(L)}[1-\cos (q a)]=4 \gamma^{(L)} \sin ^{2}\left(\frac{1}{2} q a\right), $$ which is known as the dispersion relation and it is shown in figure 3.2(top). This representation is redundant since it ignores translational periodicity: it makes no difference in the displacement $u{l}$ by increasing $q \rightarrow q+G$ with $G=2 m \pi / a$ a reciprocal lattice vector of the linear chain crystal ( $m$ is any positive or negative integer number). It is therefore customary to adopt the reduced zone scheme: the dispersion relation is represented only for $q \in 1 \mathrm{BZ}$ or, equivalently, for $q \in[-\pi / a,+\pi / a]$ as shown in figure 3.2(bottom). The actual number of allowed $q$ is determined by the imposed boundary conditions: since it must be $u_{0}=u_{N}$ then
$$
q=\frac{2 \pi}{a} \frac{\xi}{N} \quad \text { with } \quad \xi=0,1,2,3, \ldots, N-1
$$
This is a very important result: in an $N$-atom monoatomic chain there are only $N$ independent values of the wavevector $q$ associated with as many independent solutions of the equations of motion. In more physical terms: if we consider a one-dimensional chain containing $N$ identical ions, there are only $N$ different ways in which they can longitudinally oscillate around their equilibrium positions.
物理代写|固体物理代写solid physics代考|Diatomic linear chain
Let us now turn to consider the one-dimensional model of minimal complexity for a lattice with a basis, namely a diatomic linear chain. We need to define two ion masses $M_{1}$ and $M_{2}$ and two effective springs $\gamma^{(L)}$ and $\xi^{(L)}$, respectively, coupling ions within the same unit cell or belonging to nearest neighbouring unit cells. Ion positions are now indicated as $R_{l, 1}=R_{l}+R_{1}$ and $R_{l, 2}=R_{l}+R_{2}$, where $R_{l}$ labels the lth unit cell, while $R_{1}$ and $R_{2}$ specify the ion within the basis. The situation is sketched in figure $3.4$ and once again we start by considering longitudinal oscillations.
固体物理代写
物理代写|固体物理代写SOLID PHYSICS代考|MONOATOMIC LINEAR CHAIN
让我们考虑一个线性链，其中ñ质量相同的离子米被放置在远处一种当它们静止在平衡位置时。这对应于具有晶格间距的一维布拉维晶体一种; 原始晶胞是通过 Wigner-Seitz 构造获得的，作为一段长度一种离子位于其中点。通过采用 Born-von Karman 边界条件，离子位置表示为Rl=l一种和l=0,1,2,…,ñ−1. 最后，按照上一节中讨论的力常数方法，我们将最近相邻离子之间的相互作用表示为谐波弹簧。情况如图 3.1 所示。
让我们考虑链的纵向振动，即离子沿链方向移动的位移模式。经典的运动方程lth 离子是
$$
M \ddot{u}{l}=\gamma^{(L)}\left(u{l+1}+u_{l-1}-2 u_{l}\right),
$$
where $\gamma^{(L)}$ is the force constant of the effective spring. Suggested by the elementary mechanics of a vibrating wire, we seek a solution in the form
$$
u_{l}=\frac{1}{\sqrt{N M}}\left|\mathcal{A}{q}\right| \cos \left[q R{l}-\omega(q) t+\varphi(q)\right],
$$
where the normalising factor $(N M)^{-1 / 2}$ has been introduced for further convenience, while $\left|\mathcal{A}{q}\right|$ and $\varphi(q)$ are the amplitude and the initial phase of the wave 6 . Of course, $q$ and $\omega(q)$ are the wavenumber and the angular frequency of the travelling wave, respectively. Replacing equation (3.7) into equation (3.6) leads to $$ M \omega^{2}(q)=2 \gamma^{(L)}[1-\cos (q a)]=4 \gamma^{(L)} \sin ^{2}\left(\frac{1}{2} q a\right), $$ which is known as the dispersion relation and it is shown in figure 3.2(top). This representation is redundant since it ignores translational periodicity: it makes no difference in the displacement $u{l}$ by increasing $q \rightarrow q+G$ with $G=2 m \pi / a$ a reciprocal lattice vector of the linear chain crystal ( $m$ is any positive or negative integer number). It is therefore customary to adopt the reduced zone scheme: the dispersion relation is represented only for $q \in 1 \mathrm{BZ}$ or, equivalently, for $q \in[-\pi / a,+\pi / a]$ as shown in figure 3.2(bottom). The actual number of allowed $q$ is determined by the imposed boundary conditions: since it must be $u_{0}=u_{N}$ then
$$
q=\frac{2 \pi}{a} \frac{\xi}{N} \quad \text { with } \quad \xi=0,1,2,3, \ldots, N-1
$$ 不同的方式，它们可以围绕它们的平衡位置纵向振荡。
物理代写|固体物理代写SOLID PHYSICS代考|DIATOMIC LINEAR CHAIN
现在让我们转向考虑具有基的晶格的最小复杂度的一维模型，即双原子线性链。我们需要定义两个离子质量米1和米2和两个有效弹簧C(大号)和X(大号)，分别耦合同一晶胞内或属于最近的相邻晶胞的离子。离子位置现在表示为Rl,1=Rl+R1和Rl,2=Rl+R2， 在哪里Rl标记第 l 个晶胞，而R1和R2指定基内的离子。情况如图3.4我们再次从考虑纵向振荡开始。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
