如果你也在 怎样代写广义相对论General Relativity这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。广义相对论General Relativity被广泛认为是一种具有非凡美感的理论，它经常被描述为现有所有物理理论中最美的理论。
广义相对论General Relativity的时间相关解使我们能够谈论宇宙的历史，并为宇宙学提供了现代框架，从而导致了大爆炸和宇宙微波背景辐射的发现。尽管引入了一些替代理论，广义相对论仍然是与实验数据一致的最简单的理论。然而，广义相对论与量子物理学定律的协调仍然是一个问题，因为缺乏一个自洽的量子引力理论；以及引力如何与三种非引力–强、弱和电磁力统一起来。
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我们提供的广义相对论General Relativity及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于:
澳洲代考|广义相对论代考General Relativity代考|Differentiation of Invariants and Vectors
Consider an invariant that is a function of position, $\Phi=\Phi\left(x^{\mu}\right)=$ $\Phi\left(x^{\mu^{\prime}}\right)$, e.g., $d \tau$. It has no index associated with it. Taking the partial derivative with respect to a coordinate yields
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\Phi,{\nu}=x^{\xi^{\prime}},{ }{\nu} \Phi, \xi^{\prime} .
$$
However, this is the rule for the transformation of a covariant vector and so another vector is added to our arsenal.
The gradient of a scalar $\Phi$ is given by $g^{\mu \nu} \Phi, \nu$ because in an inertial frame the expected results for the spatial components are obtained
$$
\begin{aligned}
\nabla^{\bar{\mu}} \Phi & \equiv g^{\bar{\mu} \bar{\nu}} \Phi, \eta_{\bar{\nu}}=\eta^{\mu \nu} \Phi_{, \bar{\nu}}, \
\vec{\nabla} \Phi &=\Phi,{x} \hat{e}{x}+\Phi, \hat{e}{y}+\Phi, \hat{e}{z}
\end{aligned}
$$
澳洲代考|广义相对论代考General Relativity代考|Differentiation of Tensors
Given two vectors $V$ and $W$, the product, $V^{\mu} W_{\nu}$, transforms like a mixed tensor of rank 2 , and its covariant derivative yields
$$
\begin{aligned}
T_{\nu}^{\mu} i_{\alpha} &=\left(V^{\mu} W_{\nu}\right) ;{ }{\alpha}=V^{\mu} ; W{\nu}+V^{\mu} W_{\nu} ; \alpha \
&=\left(V^{\mu}{ }{\alpha}+\Gamma{\beta \alpha}^{\mu} V^{\beta}\right) W_{\nu}+V^{\mu}\left(W_{\nu}, \alpha-\Gamma_{\nu \alpha}^{\beta} W_{\beta}\right) \
&=\left(V^{\mu} W_{\nu}\right){ }{\alpha}+\Gamma{\beta \alpha}^{\mu} V^{\beta} W_{\nu}-\Gamma_{\nu \alpha}^{\beta} V^{\mu} W_{\beta} \
&=T_{\nu}^{\mu}{ }{\nu}+\Gamma{\beta \alpha}^{\mu} T_{\nu}^{\beta}-\Gamma_{\nu \alpha}^{\beta} T_{\beta}^{\mu},
\end{aligned}
$$
yielding a mixed tensor of rank 3 . The contravariant index requires a positive sign, while the covariant index requires a negative sign for the $\mathrm{C}$ symbol. In a similar manner, one obtains the covariant derivatives of a covariant or contravariant tensor of rank 2 . If the rank is higher, say $n$, then $n \mathrm{C}$ symbols with appropriate signs are needed. In the case of the metric tensor,
$$
\begin{aligned}
&g^{\mu \nu}{ }{; \alpha}=g^{\mu \nu}{ }{\alpha}+\Gamma_{\beta \alpha}^{\mu} g^{\beta \nu}+\Gamma_{\alpha \beta}^{\nu} g^{\mu \beta}=0 \
&g_{\mu \nu}{ }{\alpha}=g{\mu \nu}{ }{\alpha}{ }{\alpha}-\Gamma_{\mu \alpha}^{\beta} g_{\beta \nu}-\Gamma_{\alpha \nu}^{\beta} g_{\mu \beta}=0 .
\end{aligned}
$$
澳洲代考|广义相对论代考GENERAL RELATIVITY代考|Gravity and the Locally Inertial Frame
Liberal use is made of the thought experiments proposed by Einstein, illustrated in Figs. $3.1$ and 3.2, to crystallize his ideas concerning GR. When gravity is included, it acts everywhere. At first it isn’t clear that an inertial frame can be found. Standing in an elevator, gravity is experienced by the floor pushing up on our feet. There is no upward acceleration as gravity counters this force. If the elevator started accelerating upward, a stronger upward push would be experienced. However, an elevator observer couldn’t tell whether the effect was due to a stronger gravitational force, or a force due to a machine capable of lifting the elevator.
If the elevator cable broke and the elevator observer released some objects from rest, a camera fixed to the elevator would show all objects remaining at rest with respect to each other. It wouldn’t matter whether some objects were more or less massive or if they were made of different materials. Also the elevator observer would no longer feel an upward force from the floor. A camera fixed to the earth would show all objects falling with the same acceleration. This is because inertial mass and gravitational mass are the same. For example, from Newton’s law of gravity,
$$
F=M_{I} a=M_{G} M / d^{2}, \quad a=M / d^{2}
$$
广义相对论代写
澳洲代考|广义相对论代考GENERAL RELATIVITY代考|DIFFERENTIATION OF INVARIANTS AND VECTORS
考虑一个作为位置函数的不变量，披=披(Xμ)= 披(Xμ′)，例如，dτ. 它没有与之关联的索引。对坐标求偏导产生
$$
\Phi, {\nu}=x^{\xi^{\prime}},{ } {\nu} \Phi, \xi^{\prime} 。
$$
然而，这是协变向量变换的规则，因此另一个向量被添加到我们的武器库中。
标量的梯度披是（谁）给的Gμν披,ν因为在惯性框架中，获得了空间分量的预期结果
$$
\begin{aligned}
\nabla^{\bar{\mu}} \Phi & \equiv g^{\bar{\mu} \bar{\ nu}} \Phi, \eta_{\bar{\nu}}=\eta^{\mu \nu} \Phi_{, \bar{\nu}},
\vec{\nabla} \Phi &=\Phi , {x} 好{x}+\Phi, 好{y}+\Phi, 好{z}
\end{aligned}
$$
澳洲代考|广义相对论代考GENERAL RELATIVITY代考|DIFFERENTIATION OF TENSORS
给定两个向量在和在, 产品,在μ在ν, 像 2 阶混合张量一样变换，其协变导数产生
$$
\begin{aligned}
T_{\nu}^{\mu} i_{\alpha} &=\left(V^{\mu} W_{\nu}\right) ;{ }{\alpha}=V^{\mu} ; W{\nu}+V^{\mu} W_{\nu} ; \alpha \
&=\left(V^{\mu}{ }{\alpha}+\Gamma{\beta \alpha}^{\mu} V^{\beta}\right) W_{\nu}+V^{\mu}\left(W_{\nu}, \alpha-\Gamma_{\nu \alpha}^{\beta} W_{\beta}\right) \
&=\left(V^{\mu} W_{\nu}\right){ }{\alpha}+\Gamma{\beta \alpha}^{\mu} V^{\beta} W_{\nu}-\Gamma_{\nu \alpha}^{\beta} V^{\mu} W_{\beta} \
&=T_{\nu}^{\mu}{ }{\nu}+\Gamma{\beta \alpha}^{\mu} T_{\nu}^{\beta}-\Gamma_{\nu \alpha}^{\beta} T_{\beta}^{\mu},
\end{aligned}
$$
yielding a mixed tensor of rank 3 . The contravariant index requires a positive sign, while the covariant index requires a negative sign for the $\mathrm{C}$ symbol. In a similar manner, one obtains the covariant derivatives of a covariant or contravariant tensor of rank 2 . If the rank is higher, say $n$, then $n \mathrm{C}$ symbols with appropriate signs are needed. In the case of the metric tensor,
$$
\begin{aligned}
&g^{\mu \nu}{ }{; \alpha}=g^{\mu \nu}{ }{\alpha}+\Gamma_{\beta \alpha}^{\mu} g^{\beta \nu}+\Gamma_{\alpha \beta}^{\nu} g^{\mu \beta}=0 \
&g_{\mu \nu}{ }{\alpha}=g{\mu \nu}{ }{\alpha}{ }{\alpha}-\Gamma_{\mu \alpha}^{\beta} g_{\beta \nu}-\Gamma_{\alpha \nu}^{\beta} g_{\mu \beta}=0 .
\end{aligned}
$$
澳洲代考|广义相对论代考GENERAL RELATIVITY代考|GRAVITY AND THE LOCALLY INERTIAL FRAME
自由使用爱因斯坦提出的思想实验，如图 1 和图 2 所示。3.13.2，具体化他关于GR的想法。当包括重力时，它无处不在。起初并不清楚是否可以找到惯性系。站在电梯里，我们脚上的地板会感受到重力。由于重力抵消了这种力，所以没有向上的加速度。如果电梯开始向上加速，则会体验到更强的向上推动力。然而，电梯观察者无法判断这种影响是由于更强大的重力，还是由于能够提升电梯的机器所产生的力。
如果电梯电缆断裂并且电梯观察者释放了一些静止的物体，固定在电梯上的摄像机将显示所有相对于彼此静止的物体。某些物体的质量或多或少或它们是否由不同的材料制成都无关紧要。此外，电梯观察者将不再感觉到来自地板的向上力。固定在地球上的相机会显示所有物体以相同的加速度下落。这是因为惯性质量和引力质量是相同的。例如，根据牛顿万有引力定律，
F=米我一个=米G米/d2,一个=米/d2
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
