Scroll Top
19th Ave New York, NY 95822, USA

物理代写|热力学作业代写Thermodynamics代考|EXPERIMENTAL VERIFICATION OF DEPENDENCE OF INTERNAL ENERGY ON TEMPERATURE,SPECIFIC VOLUME AND PRESSURE

如果你也在 怎样代写热力学Thermodynamics这个学科遇到相关的难题,请随时右上角联系我们的24/7代写客服。量子计算Quantum computing是物理和计算机的交叉学科,构造新型计算模式。传统计算机和量子计算机之间的根本区别在于,量子计算机中的程序本质上是概率性质的,而传统计算机通常是确定性的。 在量子算法中,每个可能的结果都有关联的概率振幅。 测量后,其中某个可能状态以特定概率获得。 该情况与传统计算相反,在传统计算中,一个位只能是确定的 0 或 1。

热力学是对热、功、温度和能量之间关系的研究。热力学定律描述了一个系统中的能量如何变化,以及该系统是否能够对其周围环境进行有用的工作。

热力学是物理学的一个分支,它涉及一个系统的能量和功。它诞生于19世纪,当时科学家们首次发现如何建造和操作蒸汽机。热力学只处理系统的大规模反应,我们可以在实验中观察和测量。小规模的气体相互作用则由气体动力学理论来描述。这些方法相辅相成;有些原理在热力学方面更容易理解,有些原理在动力学理论方面更容易解释。

热力学有三个主要定律,将在不同的幻灯片上进行描述。每条定律都导致了热力学属性的定义,这有助于我们理解和预测一个物理系统的运行。我们将介绍这些定律和属性在各种物理系统中的一些简单例子,尽管我们在研究推进系统和高速流动时对热力学最感兴趣。幸运的是,许多热力学的经典例子都涉及气体动力学。不幸的是,热力学三大定律的编号系统有点令人困惑。我们从第三定律开始。

热力学第三定律涉及热力学平衡的一些简单定义。热力学平衡导致了温度的大尺度定义,而不是与分子动能相关的小尺度定义。热力学第一定律将系统中各种形式的动能和势能与系统可以做的功以及热的传递联系起来。这一定律有时被视为内能的定义,并引入了一个额外的状态变量–焓。热力学第一定律允许一个系统的许多可能状态存在。但经验表明,只有某些状态会发生。这导致了热力学第二定律和另一个叫做熵的状态变量的定义。第二定律规定,一个系统加上其环境的总熵不能减少;对于一个可逆过程,它可以保持不变,但对于一个不可逆过程,它必须始终增加。

my-assignmentexpert™ 热力学Thermodynamics作业代写,免费提交作业要求, 满意后付款,成绩80\%以下全额退款,安全省心无顾虑。专业硕 博写手团队,所有订单可靠准时,保证 100% 原创。my-assignmentexpert™, 最高质量的热力学Thermodynamics作业代写,服务覆盖北美、欧洲、澳洲等 国家。 在代写价格方面,考虑到同学们的经济条件,在保障代写质量的前提下,我们为客户提供最合理的价格。 由于统计Statistics作业种类很多,同时其中的大部分作业在字数上都没有具体要求,因此热力学Thermodynamics作业代写的价格不固定。通常在经济学专家查看完作业要求之后会给出报价。作业难度和截止日期对价格也有很大的影响。

想知道您作业确定的价格吗? 免费下单以相关学科的专家能了解具体的要求之后在1-3个小时就提出价格。专家的 报价比上列的价格能便宜好几倍。

my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在物理physics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的物理physics代写服务。我们的专家在热力学Thermodynamics代写方面经验极为丰富,各种热力学Thermodynamics相关的作业也就用不着 说。

我们提供的热力学Thermodynamics及其相关学科的代写,服务范围广, 其中包括但不限于:

  • 密码学 Cryptography
  • 搜索算法 Search problems
  • 量子系统的仿真 Simulation of quantum systems
  • 机器学习 Machine learning
  • 计算生物学 Computational biology
  • Computer-aided drug design and generative chemistry
物理代写|热力学作业代写Thermodynamics代考|EXPERIMENTAL VERIFICATION OF DEPENDENCE OF INTERNAL ENERGY ON TEMPERATURE,SPECIFIC VOLUME AND PRESSURE

物理代写|热力学作业代写Thermodynamics代考|Gay-Lussac

Numerous attempts have been made to determine experimentally the dependence of internal of a gas on its specific volume. The early attempts were by Gay-Lussac and Joule at about the middle of the nineteenth century. Their experiments were based on the adiabatic-free expansion of a gas into vacuum where there is neither heat transfer nor work done by the gas. The first law indicates that the internal energy is a constant since there is neither heat nor work interaction. Careful measurements were made of the temperature change and within experimental accuracy, no temperature change was detected. Note that the experiment is extremely difficult to carry out because the temperature change, if any, is extremely small. More refined experiments were carried out subsequently with better experimental techniques to minimize heat losses and with higher accuracy of measurements for temperature. However, within the experimental error, no temperature change in the free expansion was observed. With no temperature change being observed after the free expansion, it may be concluded that the internal energy does not depend on the specific volume.

物理代写|热力学作业代写THERMODYNAMICS代考|experiments also attempted

The experiments also attempted to measure the so-called Joule coefficient $\eta=\left(\frac{\partial T}{\partial v}\right){u}$, which should be zero if the specific internal energy $u$ (internal energy per unit mass, viz. $U / m$ ) does not depend on the specific volume $v$ (i.e., V/m). We can readily show that the Joule coefficient is related to $\left(\frac{\partial u}{\partial v}\right){T}$ from calculus. The cyclic rule gives
$$
\left(\frac{\partial u}{\partial v}\right){T}\left(\frac{\partial v}{\partial T}\right){u}\left(\frac{\partial T}{\partial u}\right){v}=-1 $$ Further, since $\left(\frac{\partial u}{\partial T}\right){v}=c_{v}$
where $c_{V}$ is the specific heat capacity at constant volume, $c_{V}=\frac{d C_{V}}{d m}$ and using the reciprocal rule, we write
$$
\eta=\left(\frac{\partial T}{\partial v}\right){u}=-\frac{1}{c{v}}\left(\frac{\partial u}{\partial v}\right){T} $$ Since $c{V}$ is finite, if $\left(\frac{\partial T}{\partial v}\right){u}=0$, then $\left(\frac{\partial u}{\partial v}\right){T}=0$ and
$$
u \neq f(v)
$$
The early experiments were inconclusive. The idea of a precise measurement of the Joule coefficient was finally abandoned due to the difficulty of the direct measurement of temperature change of a gas in a free expansion.

物理代写|热力学作业代写Thermodynamics代考|EXPERIMENTAL VERIFICATION OF DEPENDENCE OF INTERNAL ENERGY ON TEMPERATURE,SPECIFIC VOLUME AND PRESSURE

物理代考

物理代写|热力学作业代写THERMODYNAMICS代考|GAY-LUSSAC

已经进行了许多尝试来通过实验确定气体内部对其比体积的依赖性。Gay-Lussac 和 Joule 大约在 19 世纪中叶进行了早期尝试。他们的实验是基于气体在真空中的无绝热膨胀,在真空中既没有热传递也没有气体做功。第一定律表明内能是一个常数,因为既没有热也没有功相互作用。对温度变化进行了仔细测量,在实验精度范围内,没有检测到温度变化。请注意,该实验非常难以进行,因为温度变化(如果有的话)非常小。随后使用更好的实验技术进行了更精细的实验,以最大限度地减少热损失和更高的温度测量精度。然而,在实验误差范围内,没有观察到自由膨胀的温度变化。在自由膨胀后没有观察到温度变化,可以得出结论,内能不依赖于比容。

物理代写|热力学作业代写THERMODYNAMICS代考|EXPERIMENTS ALSO ATTEMPTED

实验还试图测量所谓的焦耳系数

$\eta=\left(\frac{\partial I}{\partial v}\right){u}$, which should be zero if the specific internal energy $u$ (internal energy per unit mass, viz. $U / m$ ) does not depend on the specific volume $v$ (i.e., V/m). We can readily show that the Joule coefficient is related to $\left(\frac{\partial u}{\partial v}\right){T}$ from calculus. The cyclic rule gives
$$
\left(\frac{\partial u}{\partial v}\right){T}\left(\frac{\partial v}{\partial T}\right){u}\left(\frac{\partial T}{\partial u}\right){v}=-1 $$ Further, since $\left(\frac{\partial u}{\partial T}\right){v}=c_{v}$
where $c_{V}$ is the specific heat capacity at constant volume, $c_{V}=\frac{d C_{V}}{d m}$ and using the reciprocal rule, we write
$$
\eta=\left(\frac{\partial T}{\partial v}\right){u}=-\frac{1}{c{v}}\left(\frac{\partial u}{\partial v}\right){T} $$ Since $c{V}$ is finite, if $\left(\frac{\partial T}{\partial v}\right){u}=0$, then $\left(\frac{\partial u}{\partial v}\right){T}=0$ and
$$
u \neq f(v)
$$


早期的实验没有结果。由于难以直接测量自由膨胀气体的温度变化,精确测量焦耳系数的想法最终被放弃

物理代写|热力学作业代写Thermodynamics代考

物理代写|热力学作业代写Thermodynamics代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。

电磁学代考

物理代考服务:
物理Physics考试代考、留学生物理online exam代考、电磁学代考、热力学代考、相对论代考、电动力学代考、电磁学代考、分析力学代考、澳洲物理代考、北美物理考试代考、美国留学生物理final exam代考、加拿大物理midterm代考、澳洲物理online exam代考、英国物理online quiz代考等。

光学代考

光学(Optics),是物理学的分支,主要是研究光的现象、性质与应用,包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波,其它形式的电磁辐射,例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。

大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是,通常这全套理论很难实际应用,必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。

相对论代考

上至高压线,下至发电机,只要用到电的地方就有相对论效应存在!相对论是关于时空和引力的理论,主要由爱因斯坦创立,相对论的提出给物理学带来了革命性的变化,被誉为现代物理性最伟大的基础理论。

流体力学代考

流体力学力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态,以及流体和固体壁面、流体流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。

随机过程代写

随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如,某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数,就是依赖于时间t的一组随机变量,即随机过程

Matlab代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中,其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括:数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发,包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统,其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题,尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题,而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问,这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展,得到了许多用户的投入。在大学环境中,它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域,MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要,工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数(M 文件)的综合集合,可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

Related Posts

Leave a comment