如果你也在 怎样代写量子场论Quantum field theory这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。商量子场论Quantum field theory将粒子视为其基础量子场的激发态（也叫量子），而量子场比粒子更基本。粒子之间的相互作用由拉格朗日中涉及其相应量子场的相互作用项来描述。根据量子力学中的微扰理论，每个相互作用都可以用费曼图直观地表示。
量子场论Quantum field theory量子场理论产生于跨越20世纪大部分时间的几代理论物理学家的工作。它的发展始于20世纪20年代对光和电子之间相互作用的描述，最终形成了第一个量子场理论–量子电动力学。随着微扰计算中各种无限性的出现和持续存在，一个主要的理论障碍很快出现了，这个问题直到20世纪50年代随着重正化程序的发明才得以解决。第二个主要障碍是QFT显然无法描述弱相互作用和强相互作用，以至于一些理论家呼吁放弃场论方法。20世纪70年代，规整理论的发展和标准模型的完成导致了量子场论的复兴。
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澳洲代考|量子场论代考Quantum field theory代考|The electromagnetic field
Let us consider a very large box of linear size $L \rightarrow \infty$ and the electromagnetic field enclosed inside it. At each point in space $x$, we can define a vector (which is a function of time as well) $\boldsymbol{A}(\boldsymbol{x}, t)$ and a scalar $A_{0}(x, t)$. These are the vector and scalar potentials. The physically observable electric field $\boldsymbol{E}(\boldsymbol{x}, t)$ and the magnetic field $\boldsymbol{B}(\boldsymbol{x}, t)$ are defined in the usual way:
$$
\boldsymbol{B}(\boldsymbol{x}, t)=\nabla \times \boldsymbol{A}(\boldsymbol{x}, t), \quad \boldsymbol{E}(\boldsymbol{x}, t)=-\frac{1}{c} \frac{\partial \boldsymbol{A}}{\partial t}(\boldsymbol{x}, t)-\nabla A_{0}(\boldsymbol{x}, t)
$$
The time evolution of this dynamical system is determined by a local Lagrangian density (which we will consider in section 2.6). The equations of motion are just the Maxwell equations. Let us define the 4-vector field
$$
A^{\mu}(x)=\left(A^{0}(x), \boldsymbol{A}(x)\right), \quad A^{0} \equiv A_{0}
$$
澳洲代考|量子场论代考Quantum field theory代考|The elastic field of a solid
Consider a three-dimensional crystal. A configuration of the system can be described by the set of positions of its atoms relative to their equilibrium state (i.e., the set of deformation vectors $d$ at every time $t$ ). Lattices are labeled by ordered sets of three integers and are equivalent to the set
$$
\mathbb{Z}^{3}=\mathbb{Z} \times \mathbb{Z} \times \mathbb{Z}
$$
whereas deformations are given by sets of three real numbers and are elements of $\mathbb{R}^{3}$. Hence a crystal configuration is a mapping
$$
d: \mathbb{Z}^{3} \times \mathbb{R} \mapsto \mathbb{R}^{3}
$$
At length scales $\ell$, which are large compared to the lattice spacing $a$ but small compared to the linear size $L$ of the system, we can replace the lattice $\mathbb{Z}^{3}$ by a continuum description, in which the crystal is replaced by a continuum three-dimensional Euclidean space $\mathbb{R}^{3}$. Thus the dynamics of the crystal requires a four-dimensional spacetime $\mathbb{R}^{3} \times \mathbb{R}=\mathbb{R}^{4}$. Hence the configuration space becomes the set of continuous mappings
$$
d: \mathbb{R}^{4} \mapsto \mathbb{R}^{3}
$$
In this continuum description, the dynamics of the crystal is specified in terms of the displacement vector field $\boldsymbol{d}(\boldsymbol{x}, t)$ and its time derivatives, the velocities $\frac{\partial d}{\partial t}(\boldsymbol{x}, t)$, which define the mechanical state of the system. This is the starting point of the theory of elasticity. The displacement field $\boldsymbol{d}$ is the elastic field of the crystal.
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|The order-parameter field of a ferromagnet
Let us now consider a ferromagnet. This is a physical system, usually a solid, in which there is a local average magnetization field $M(x)$ in the vicinity of a point $x$. The local magnetization is simply the sum of the local magnetic moments of each atom in the neighborhood of $x$. At scales long compared to microscopic distances (the interatomic spacing $a$ ), $M(x)$ is a continuous real vector field. In some situations of interest, the magnitude of the local moment does not fluctuate, but its local orientation does. Hence, the local state of the system is specified locally by a three-component unit vector $\boldsymbol{n}$. Since the set of unit vectors is in one-to-one correspondence with the points on a sphere $S^{2}$, the configuration space is equivalent (isomorphic) to the sets of mappings of Euclidean three-dimensional space onto $S^{2}$
$$
n: \mathbb{R}^{3} \mapsto S^{2}
$$
In an ordered state, the individual magnetic moments become spontaneously oriented along some direction. For this reason, the field $\boldsymbol{n}$ is usually said to be an order-parameter field. In the theory of phase transitions, the order-parameter field represents the important degrees of freedom of the physical system i.e., the degrees of freedom that drive the phase transition.
量子场论代考
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|THE ELECTROMAGNETIC FIELD
让我们考虑一个非常大的线性大小的盒子大号→∞以及封闭在其中的电磁场。在空间的每一点X，我们可以定义一个向量在H一世CH一世s一个F在nC吨一世○n○F吨一世米和一个s在和ll 一个(X,吨)和一个标量一个0(X,吨). 这些是向量和标量势。物理上可观测的电场和(X,吨)和磁场乙(X,吨)以通常的方式定义：
乙(X,吨)=∇×一个(X,吨),和(X,吨)=−1C∂一个∂吨(X,吨)−∇一个0(X,吨)
该动力系统的时间演化由局部拉格朗日密度决定在H一世CH在和在一世llC○ns一世d和r一世ns和C吨一世○n2.6. 运动方程就是麦克斯韦方程。让我们定义 4 向量场
一个μ(X)=(一个0(X),一个(X)),一个0≡一个0
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|THE ELASTIC FIELD OF A SOLID
考虑一个三维晶体。系统的配置可以通过其原子相对于它们的平衡状态的位置集来描述一世.和.,吨H和s和吨○Fd和F○r米一个吨一世○n在和C吨○rs$d$一个吨和在和r是吨一世米和$吨$. 格由三个整数的有序集合标记，并且等价于集合
从3=从×从×从
而变形由三个实数的集合给出，并且是R3. 因此，晶体配置是一种映射
d:从3×R↦R3
在长度尺度ℓ，与晶格间距相比较大一个但与线性尺寸相比很小大号系统的，我们可以替换格子从3由一个连续统描述，其中晶体被一个连续的三维欧几里得空间所取代R3. 因此晶体的动力学需要一个四维时空R3×R=R4. 因此配置空间变成了连续映射的集合
d:R4↦R3
在这个连续统描述中，晶体的动力学是根据位移矢量场来指定的d(X,吨)及其时间导数，速度∂d∂吨(X,吨)，它定义了系统的机械状态。这是弹性理论的起点。位移场d是晶体的弹性场。
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|THE ORDER-PARAMETER FIELD OF A FERROMAGNET
现在让我们考虑一个铁磁体。这是一个物理系统，通常是一个固体，其中有一个局部平均磁化场米(X)在一个点附近X. 局部磁化强度只是附近每个原子的局部磁矩之和X. 与微观距离相比，尺度较长吨H和一世n吨和r一个吨○米一世Csp一个C一世nG$一个$, 米(X)是一个连续实向量场。在某些感兴趣的情况下，局部矩的大小不会波动，但其局部方向会波动。因此，系统的局部状态由三分量单位向量局部指定n. 由于单位向量的集合与球面上的点一一对应小号2, 配置空间等价一世s○米○rpH一世C到欧几里得三维空间的映射集到小号2
n:R3↦小号2
在有序状态下，各个磁矩会自发地沿着某个方向定向。为此，该领域n通常被称为一个顺序参数字段。在相变理论中，阶参数场代表了物理系统的重要自由度，即驱动相变的自由度。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
