如果你也在 怎样代写广义相对论General Relativity PHY475这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。广义相对论General Relativity又称广义相对论和爱因斯坦引力理论，是爱因斯坦在1915年发表的引力几何理论，是目前现代物理学中对引力的描述。广义相对论概括了狭义相对论并完善了牛顿的万有引力定律，将引力统一描述为空间和时间或四维时空的几何属性。特别是，时空的曲率与任何物质和辐射的能量和动量直接相关。这种关系是由爱因斯坦场方程规定的，这是一个二阶偏微分方程系统。
广义相对论General Relativity描述经典引力的牛顿万有引力定律，可以看作是广义相对论对静止质量分布周围几乎平坦的时空几何的预测。然而，广义相对论的一些预言却超出了经典物理学中牛顿的万有引力定律。这些预言涉及时间的流逝、空间的几何、自由落体的运动和光的传播，包括引力时间膨胀、引力透镜、光的引力红移、夏皮罗时间延迟和奇点/黑洞。到目前为止，对广义相对论的所有测试都被证明与该理论一致。广义相对论的时间相关解使我们能够谈论宇宙的历史，并为宇宙学提供了现代框架，从而导致了大爆炸和宇宙微波背景辐射的发现。尽管引入了一些替代理论，广义相对论仍然是与实验数据一致的最简单的理论。然而，广义相对论与量子物理学定律的协调仍然是一个问题，因为缺乏一个自洽的量子引力理论；以及引力如何与三种非引力–强、弱和电磁力统一起来。
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物理代写|广义相对论代写General Relativity代考|Why Do Orbits Precess?
Why Do Orbits Precess? General relativity predicts that non-circular orbits in Schwarzschild spacetime are not closed. Figure 11.1 shows a computer solution for an extreme orbit close to a black hole.
Why does this happen? We can understand this qualitatively as follows. One can show that Newtonian orbits with total Newtonian energy $E<0$ are in fact closed ellipses: the orbiting object returns exactly to its initial position after one complete orbit. We will see a mathematical proof of this shortly, but for the moment let’s accept this as given. Figure 11.2 shows the effective potential energy curves that govern the radial part of the motion of an object orbiting a star with mass $M$ in according to Newtonian physics (the dashed curve) and general relativity (the solid curve). Note that the $-G M \ell^2 / r^3$ term causes the GR curve to deviate downward from the Newtonian curve as $r$ becomes smaller.
The radial coordinate of an object in an elliptical Newtonian orbit with energy $\tilde{E}_N$ will oscillate back and forth between a minimum radius $r_c$ and a maximum radius $r_f$. In Newtonian mechanics, the time required for a complete oscillation happens to be exactly the time required for the object to complete one orbit around the star, so the orbit is closed. But you can see that an object having effective energy $\tilde{E}$ subject to the GR potential will have essentially the same far radius $r_f$, but will get closer to the star than in the Newtonian case and spend extra time at small radii. This is where the object’s angular speed is the greatest, so during a complete oscillation, an object subject to the GR potential covers a bit more angle than in the Newtonian case, so that when the object returns to the same point in its radial oscillation, it has covered a bit more than $2 \pi$ radians in angle. This causes the orbit to precess.
物理代写|广义相对论代写General Relativity代考|Calculating the Shape of an Orbit
Calculating the Shape of an Orbit. Predicting the angle of precession analytically is generally impossible, but the calculation becomes tractable if we consider the limit where $r \gg G M$ and a nearly circular orbit.
Equations 10.7 and 10.8 in chapter 10 express the consequences of the geodesic equation for equatorial orbits in Schwarzschild spacetime:
$$
\begin{gathered}
r^2 \frac{d \phi}{d \tau}=\ell \
\tilde{E}=\frac{1}{2}\left(\frac{d r}{d \tau}\right)^2-\frac{G M}{r}+\frac{\ell^2}{2 r^2}-\frac{G M \ell^2}{r^3}
\end{gathered}
$$
where $\ell$ and $\tilde{E}$ are constants. Remember that the analogous Newtonian equations are the same except that $\tau \rightarrow t$ and the last term in equation 11.2 does not appear.
广义相对论代写
物理代写|广义相对论代写GENERAL RELATIVITY代 考|WHY DO ORBITS PRECESS?
为什么轨道进动? 广相对论预言史瓦西时空中的非圆形轨道不是闭合的。图 11.1 显示了一个接近黑洞的极端轨道的计算机解决方案。
为什么会这样? 我们可以如下定性地理解这一点。可以证明牛顿轨道具有总牛顿能量 $E<0$ 实际上是封闭的椭圆：轨道物体在一个完整的轨道后 准确地返回到它的初始位置。我们很快就会看到对此的数学证明，但目前让我们接受它。图 11.2显示了有效势能曲线，该曲线控制了围绕有质量 恒星运行的物体运动的径向部分 $M$ 根据牛顿物理学 thedashedcurve和广义相对论thesolidcurve. 请注意， $-G M \ell^2 / r^3$ 项导致 $G R$ 曲线从牛顿曲 线向下偏离为 $r$ 变小。
带能量的椭圆牛顿轨道上物体的径向坐标 $\tilde{E}_N$ 将在最小半径之间来回摆动 $r_c$ 和最大半径 $r_f$. 在牛顿力学中，一个完整的振荡所需的时间恰好正好是 物体绕恒星完成一个轨道运行所需的时间，因此轨道是闭合的。但是你可以看到一个具有有效能量的物体 $\tilde{E}$ 受 GR 势影响将具有基本相同的远半径 $r_f$, 但会比牛顿的情况更接近恒星，并在小半径上花费更多的时间。这是物体的角速度最大的地方，因此在完全振䓤期间，受 GR势影响的物体比 牛顿情况下覆盖的角度多一点，因此当物体返回其径向振荡的同一点时，它涵盖了比 $2 \pi$ 角度的弧度。这导致轨道进动。
物理代写|广义相对论代写GENERAL RELATIVITY代 考|CALCULATING THE SHAPE OF AN ORBIT
计算轨道的形状。分析地预测进动角通常是不可能的，但如果我们考虑以下极限，计算就会变得容易处理 $r \gg G M$ 和一个近乎圆形的轨道。
第 10 章中的方程式 10.7 和 10.8 表达了施瓦西时空中赤道轨道测地线方程的结果:
$$
r^2 \frac{d \phi}{d \tau}=\ell \tilde{E}=\frac{1}{2}\left(\frac{d r}{d \tau}\right)^2-\frac{G M}{r}+\frac{\ell^2}{2 r^2}-\frac{G M \ell^2}{r^3}
$$
在哪里和 $\tilde{E}$ 是常数。请记住，类似的牛顿方程是相同的，除了 $\tau \rightarrow t$ 等式 11.2 中的最后一项没有出现。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
