如果你也在 怎样代写广义相对论General Relativity PHY475这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。广义相对论General Relativity又称广义相对论和爱因斯坦引力理论，是爱因斯坦在1915年发表的引力几何理论，是目前现代物理学中对引力的描述。广义相对论概括了狭义相对论并完善了牛顿的万有引力定律，将引力统一描述为空间和时间或四维时空的几何属性。特别是，时空的曲率与任何物质和辐射的能量和动量直接相关。这种关系是由爱因斯坦场方程规定的，这是一个二阶偏微分方程系统。
广义相对论General Relativity描述经典引力的牛顿万有引力定律，可以看作是广义相对论对静止质量分布周围几乎平坦的时空几何的预测。然而，广义相对论的一些预言却超出了经典物理学中牛顿的万有引力定律。这些预言涉及时间的流逝、空间的几何、自由落体的运动和光的传播，包括引力时间膨胀、引力透镜、光的引力红移、夏皮罗时间延迟和奇点/黑洞。到目前为止，对广义相对论的所有测试都被证明与该理论一致。广义相对论的时间相关解使我们能够谈论宇宙的历史，并为宇宙学提供了现代框架，从而导致了大爆炸和宇宙微波背景辐射的发现。尽管引入了一些替代理论，广义相对论仍然是与实验数据一致的最简单的理论。然而，广义相对论与量子物理学定律的协调仍然是一个问题，因为缺乏一个自洽的量子引力理论；以及引力如何与三种非引力–强、弱和电磁力统一起来。
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物理代写|广义相对论代写General Relativity代考|A Historical Note
A Historical Note. You can show (see box 13.5 ) that for starlight just grazing the sun’s surface, the deflection angle should be 1.74 as (arc-seconds). This had not ever been observed or measured by 1915 , when Einstein published his general theory of relativity. However, the British Astronomer Royal Sir Frank Dyson sent physicists Arthur Eddington and Andrew Crommelin to Principe off the coast of western Africa and Sobral in northern Brazil, respectively, to observe total solar eclipse of May 29, 1919. This eclipse was unusually long and was to take place against an especially rich backdrop of stars, and Dyson hoped that during the eclipse it would be possible to photograph and measure the deflection of stars’ images near the sun. Both expeditions ran into difficulties (technical problems in Sobral, bad weather in Principe), but Eddington managed to produce results of $1.98( \pm 0.16)$ as and $1.61( \pm 0.4)$ as from the data taken from Sobral and Principe, respectively. These were within two standard deviations of Einstein’s prediction and comfortably excluded either zero deflection or a pseudo-Newtonian result of 0.87 as (derived assuming that photons fall like other particles in Newtonian mechanics: see problem P1.4). Though a few physicists were critical of Eddington’s statistics, most accepted these results as validating Einstein’s prediction.
A report was published in the London Times on November 7,1919 , and a (lengthy, multi-part) headline in the New York Times on November 10, 1919, gushed “LIGHTS ALL ASKEW IN THE HEAVENS – Men of Science More or Less Agog Over Results of Eclipse Observations. – EINSTEIN THEORY TRIUMPHS – Stars Not Where They Seemed or Were Calculated to be, but Nobody Need Worry. – A BOOK FOR 12 WISE MEN – No More in All the World Could Comprehend it, Said Einstein When His Daring Publishers Accepted It.” The story of German and British scientists collaborating on a significant scientific advance played very well in the aftermath of World War I. Before these articles, Einstein was not well known to physicists outside of Germany, but afterward, Einstein became the contemporary equivalent of a rock star: his iconic status as the archetype of “genius” starts here.
物理代写|广义相对论代写General Relativity代考|Image Brightness
Image Brightness. This distortion affects the brightness of the images as well. Consider each of the images to be a “target” in a plane through the lens $L$ and perpendicular to the line $O O^{\prime}$. All light from the source that enters this target will be directed toward the observer. Since the source is approximately the same distance from each part of both targets, the amount of light that each target collects will be proportional to the cross-sectional area that each presents to the source. Keeping in mind the small-angle approximation, the top target on this plane will have a radial thickness of $D_L \Delta \theta_{+}$and a length (along its arc) of $\left(D_L \theta_{+}\right) \Delta \phi$, so it presents a total area of $D_L^2 \theta_{+} \Delta \theta_{+} \Delta \phi$ to the source. The argument for the other image and the source itself (in the absence of the lens) is analogous, so the ratio of the brightness $I_{ \pm}$of either image (i.e., the total energy received per unit time) to the energy per time $I_s$ that would be received from the source if the gravitational lens were not there is
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\frac{I_{ \pm}}{I_s}=\frac{D_L^2\left|\theta_{ \pm}\right| \Delta \theta_{ \pm} \Delta \phi}{D_L^2 \beta \Delta \beta \Delta \phi}=\frac{\left|\theta_{ \pm}\right| \Delta \theta_{ \pm}}{\beta \Delta \beta}
$$
You can show (see box 13.7) that this and equations 13.14 and 13.15 imply that
$$
\frac{I_{ \pm}}{I_s}=\frac{1}{4}\left(\frac{\beta}{\sqrt{\beta^2+4 \theta_E^2}}+\frac{\sqrt{\beta^2+4 \theta_E^2}}{\beta} \pm 2\right)
$$
and that the first two terms add up to something more than 2 , so this ratio is always positive (as it must be). The image inside the Einstein ring angle $\theta_E$ (i.e., the negative solution) is dimmer than the source, but the image outside is brighter.
广义相对论代写
物理代写|广义相对论代写GENERAL RELATIVITY代 考|A HISTORICAL NOTE
历史记录。你可以展示seebox 13.5 对于刚刚擦过太阳表面的星光，偏转角应为 1.74 ，因为 arc-seconds. 到 1915 年爱因斯坦发表 他的广义相对论时，这还没有被观察到或测量过。然而，英国皇家天文学家弗兰克·戴森爵士派物理学家亚瑟·爱丁顿和安德鲁·克罗默 林分别前往西非沿海的普林西比和巴西北部的索布拉尔，观测1919年5月29日的日全食。发生在特别丰富的恒星背景下，戴森希望在 日食期间能够拍摄和测量太阳附近恒星图像的偏转。两次探险都遇到了困难
technicalproblemsinSobral, badweatherinPrincipe, 但爱丁顿设法产生了结果 $1.98( \pm 0.16)$ 作为和 $1.61( \pm 0.4)$ 分别来自 Sobral 和 Principe 的数据。这些都在爱因斯坦预测的两个标准偏差之内，并且轻松地排除了零偏转或 0.87 的伪牛顿结果
derivedassumingthatphotons falllikeotherparticlesinNewtonianmechanics : seeproblemP1.4. 尽管一些物理学家对爱了 顿的统计持批评态度，但大多数人认为这些结果证实了爱因斯坦的预测。
1919 年 11 月 7 日，《伦敦时报》发表了一篇报道， lengthy, multi – part 1919 年 11 月 10 日，《纽约时报》的头条新闻滔滔不绝 地说: “天空中的光都歪斜了一一科学家们或多或少地对日食观测的结果感到不安。-爱因斯坦理论的胜利 – 星星不在他们看起来或计 算出来的地方，但没有人需要担心。_-一本给 12 位智者的书一-世界上没有更多的人能理解它，当他大胆的出版商接受它时，爱因 斯坦说。德国和英国科学家合作取得重大科学进步的故事在第一次世界大战后得到了很好的发挥。在这些文章之前，爱因斯坦并不 为德国以外的物理学家所熟知，但之后，爱因斯坦成为当代的一块石头明星：他作为“天才”原型的标志性地位从这里开始。
物理代写|广义相对论代写GENERAL RELATIVITY代 考|IMAGE BRIGHTNESS
图像亮度。这种失真也会影响图像的亮度。将每个图像视为通过镜头的平面中的“目标” $L$ 并垂直于线 $O O^{\prime}$. 进入该目标的所有来自光 源的光都将指向观察者。由于光源与两个目标的每个部分的距离大致相同，因此每个目标收集的光量将与每个呈现给光源的横截面 积成正比。请记住小角度近似值，该平面上的顶部目标的径向厚度为 $D_L \Delta \theta_{+}$和一个长度alongitsarc 的 $\left(D_L \theta_{+}\right) \Delta \phi$, 所以总面积为 $D_L^2 \theta_{+} \Delta \theta_{+} \Delta \phi$ 到源头。另一个图像和源本身的参数intheabsenceofthelens是类比的，所以亮度的比值 $I_{ \pm}$任一图像
i.e., thetotalenergyreceivedperunittime 到每次的能量 $I_s$ 如果没有引力透镜，将从源头接收到
$$
\frac{I_{ \pm}}{I_s}=\frac{D_L^2\left|\theta_{ \pm}\right| \Delta \theta_{ \pm} \Delta \phi}{D_L^2 \beta \Delta \beta \Delta \phi}=\frac{\left|\theta_{ \pm}\right| \Delta \theta_{ \pm}}{\beta \Delta \beta}
$$
你可以展示seebox 13.7 这和等式 13.14 和 13.15 意味着
$$
\frac{I_{ \pm}}{I_s}=\frac{1}{4}\left(\frac{\beta}{\sqrt{\beta^2+4 \theta_E^2}}+\frac{\sqrt{\beta^2+4 \theta_E^2}}{\beta} \pm 2\right)
$$
并且前两项加起来大于 2，所以这个比率总是正的asitmustbe. 爱因斯坦环角内的图像 $\theta_E$ i.e., thenegativesolution比光源暗，但 外面的图像更亮。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
