如果你也在 怎样代写量子场论Quantum field theory这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。商量子场论Quantum field theory将粒子视为其基础量子场的激发态（也叫量子），而量子场比粒子更基本。粒子之间的相互作用由拉格朗日中涉及其相应量子场的相互作用项来描述。根据量子力学中的微扰理论，每个相互作用都可以用费曼图直观地表示。
量子场论Quantum field theory量子场理论产生于跨越20世纪大部分时间的几代理论物理学家的工作。它的发展始于20世纪20年代对光和电子之间相互作用的描述，最终形成了第一个量子场理论–量子电动力学。随着微扰计算中各种无限性的出现和持续存在，一个主要的理论障碍很快出现了，这个问题直到20世纪50年代随着重正化程序的发明才得以解决。第二个主要障碍是QFT显然无法描述弱相互作用和强相互作用，以至于一些理论家呼吁放弃场论方法。20世纪70年代，规整理论的发展和标准模型的完成导致了量子场论的复兴。
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澳洲代考|量子场论代考Quantum field theory代考|Classical electromagnetism as a field theory
We now turn to the problem of the electromagnetic field generated by a set of sources. Let $\rho(x)$ and $j(x)$ represent the charge and current densities, respectively, at a point $x$ of spacetime. Charge conservation requires that a continuity equation has to be obeyed:
$$
\frac{\partial \rho}{\partial t}+\nabla \cdot j=0
$$
澳洲代考|量子场论代考Quantum field theory代考|The Landau theory of phase transitions as a field theory
We now turn to the problem of the statistical mechanics of a magnet. To be a little more specific, we consider the simplest model of a ferromagnet: the classical Ising model. In this model, one considers an array of atoms on some lattice (say, cubic). Each site is assumed to have a net spin magnetic moment $S(i)$. From elementary quantum mechanics, we know that the simplest interaction among the spins is the Heisenberg exchange Hamiltonian,
$$
H=-\sum_{} J_{i j} \boldsymbol{S}(i) \cdot \boldsymbol{S}(j)
$$
where $\langle i, j\rangle$ are nearest neighboring sites on the lattice (see figure 2.3). In many situations, in which there is magnetic anisotropy, only the $z$-component of the spin operators plays a role. The Hamiltonian now reduces to that of the Ising model:
$$
H_{I}=-J \sum_{<i j\rangle} \sigma(i) \sigma(j) \equiv E[\sigma]
$$
where $[\sigma]$ denotes a configuration of spins with $\sigma(i)$ being the $z$-projection of the spin at each site $i$.
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|Field theory and statistical mechanics
Let us now discuss a mathematical procedure that will allow us to connect QFT to classical statistical mechanics. We will use a mapping called a Wick rotation.
Go back to the action for a real scalar field $\Phi(x)$ in $D=d+1$ spacetime dimensions:
$$
S=\int d^{D} x \mathcal{L}\left(\Phi, \partial_{\mu} \Psi\right)
$$
where $d^{D} x$ is
$$
d^{D} x \equiv d x_{0} d^{d} x
$$
Let us formally carry out the analytic continuation of the time component $x_{0}$ of $x_{\mu}$ from real to imaginary time $x_{D}$ :
$$
x_{0} \mapsto-i x_{D}
$$
under which
$$
\Phi\left(x_{0}, \boldsymbol{x}\right) \mapsto \Phi\left(\boldsymbol{x}, x_{D}\right) \equiv \Phi(x)
$$
where $x=\left(x, x_{D}\right)$. Under this transformation, the action (or rather, $i$ times the action) becomes
$$
i S \equiv i \int d x_{0} d^{d} x \mathcal{L}\left(\Phi, \partial_{0} \Psi, \partial_{j} \Phi\right) \mapsto \int d^{D} x \mathcal{L}\left(\Phi,-i \partial_{D} \Phi, \partial_{j} \Phi\right)
$$
量子场论代考
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|CLASSICAL ELECTROMAGNETISM AS A FIELD THEORY
我们现在转向一组源产生的电磁场问题。让ρ(X)和j(X)分别表示某一点的电荷密度和电流密度X的时空。电荷守恒要求必须遵守一个连续性方程：
$$
\frac{\partial \rho}{\partial t}+\nabla \cdot j=0
$$
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|THE LANDAU THEORY OF PHASE TRANSITIONS AS A FIELD THEORY
我们现在转向磁体的统计力学问题。更具体地说，我们考虑最简单的铁磁体模型：经典的伊辛模型。在这个模型中，考虑一些晶格上的原子阵列s一个是,C在b一世C. 假设每个站点都有一个净自旋磁矩小号(一世). 从初等量子力学中，我们知道自旋之间最简单的相互作用是海森堡交换哈密顿量，
H=−∑Ĵ一世j小号(一世)⋅小号(j)
在哪里⟨一世,j⟩是格子上最近的相邻站点s和和F一世G在r和2.3. 在许多存在磁各向异性的情况下，只有和- 自旋算子的组成部分起作用。哈密顿量现在简化为伊辛模型：
H我=−Ĵ∑<一世j⟩σ(一世)σ(j)≡和[σ]
在哪里[σ]表示自旋的配置σ(一世)作为和- 每个站点的自旋投影一世.
澳洲代考|量子场论代考QUANTUM FIELD THEORY代考|FIELD THEORY AND STATISTICAL MECHANICS
现在让我们讨论一个数学过程，它将允许我们将 QFT 与经典统计力学联系起来。我们将使用称为 Wick 旋转的映射。
回到真正的标量场的动作披(X)在D=d+1时空维度：
$$
S=\int d^{D} x \mathcal{L}\left(\Phi, \partial_{\mu} \Psi\right)
$$
where $d^{D} x$ is
$$
d^{D} x \equiv d x_{0} d^{d} x
$$
Let us formally carry out the analytic continuation of the time component $x_{0}$ of $x_{\mu}$ from real to imaginary time $x_{D}$ :
$$
x_{0} \mapsto-i x_{D}
$$
under which
$$
\Phi\left(x_{0}, \boldsymbol{x}\right) \mapsto \Phi\left(\boldsymbol{x}, x_{D}\right) \equiv \Phi(x)
$$
where $x=\left(x, x_{D}\right)$. Under this transformation, the action (or rather, $i$ times the action) becomes
$$
i S \equiv i \int d x_{0} d^{d} x \mathcal{L}\left(\Phi, \partial_{0} \Psi, \partial_{j} \Phi\right) \mapsto \int d^{D} x \mathcal{L}\left(\Phi,-i \partial_{D} \Phi, \partial_{j} \Phi\right)
$$
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
