如果你也在 怎样代写宇宙学Cosmology这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。宇宙学Cosmology是玄学的一个分支，涉及宇宙的性质。宇宙学一词于1656年在托马斯-布朗特的Glossographia中首次使用，1731年由德国哲学家克里斯蒂安-沃尔夫在拉丁文的Cosmologia Generalis中使用。宗教或神话宇宙学是基于神话、宗教和神秘文学以及创造神话和末世论传统的信仰体系。在天文学科学中，它关注的是对宇宙年表的研究。
宇宙学Cosmology物理宇宙学是研究可观察到的宇宙的起源，它的大尺度结构和动力学，以及宇宙的最终命运，包括支配这些领域的科学规律。它由科学家，如天文学家和物理学家，以及哲学家，如形而上学家、物理学哲学家、空间和时间哲学家进行研究。由于与哲学的这种共同范围，物理宇宙学的理论可能包括科学和非科学的命题，并可能取决于无法检验的假设。物理宇宙学是天文学的一个分支，关注的是整个宇宙。现代物理宇宙学以大爆炸理论为主导，该理论试图将观测天文学和粒子物理学结合起来；更具体地说，大爆炸的标准参数化与暗物质和暗能量，被称为Lambda-CDM模型。
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物理代写|宇宙学作业代写Cosmology代考|Field equations
As an essential feature of the analysis presented here, we assume that during most of the history of the universe all departures from homogeneity and isotropy have been small, so that they can be treated as first-order perturbations. ${ }^{1}$ Because the observable universe is nearly homogeneous, and its spatial curvature either vanishes or is negligible until very near the present, we will take the unperturbed metric to have the Robertson-Walker form (1.1.11), with curvature constant $K=0$. (Effects of a possible finite curvature at times close to the present will be included in Chapters 7 through 9 where they are relevant.) The total perturbed metric is then
$$
g_{\mu \nu}=\bar{g}{\mu \nu}+h{\mu \nu},
$$
where $\bar{g}{\mu \nu}$ is the unperturbed $K=0$ Robertson-Walker metric $$ \bar{g}{00}=-1, \quad \bar{g}{i 0}=\bar{g}{0 i}=0, \quad \bar{g}{i j}=a^{2}(t) \delta{i j},
$$
and $h_{\mu v}=h_{v \mu}$ is a small perturbation. (Here and from now on, a bar over any quantity denotes its unperturbed value.) The perturbation to the inverse of a general matrix $M$ is $\delta M^{-1}=-M^{-1}(\delta M) M^{-1}$, so the inverse metric is perturbed by
$$
h^{\mu \nu} \equiv g^{\mu \nu}-\bar{g}^{\mu v}=-\bar{g}^{\mu \rho} \bar{g}^{\nu \sigma} h_{\rho \sigma},
$$
with components
$$
h^{i j}=-a^{-4} h_{i j}, \quad h^{i 0}=a^{-2} h_{i 0}, \quad h^{00}=-h_{00} .
$$
物理代写|宇宙学作业代写Cosmology代考|Fourier decomposition and stochastic initial conditions
In order to simplify our work we want to make full use of the symmetries of the problem. We have already used the rotational symmetry of the field and conservation equations in sorting out perturbations into scalar, vector, and tensor modes, and we will apply rotational symmetry again later in this section. The equations also have a symmetry under translations in space, which can best be exploited by working with the Fourier components of the perturbations. As long as we treat perturbations as infinitesimal, there is no coupling between the Fourier components of different wave number.
物理代写|宇宙学作业代写Cosmology代考|Choosing a gauge
The equations derived in Section $5.1$ have two unsatisfactory features. First, even with the simplifications introduced by decomposing the equations into scalar, vector, and tensor modes, the equations for the scalar modes are still fearsomely complicated. Second, among the solutions of these equations are unphysical scalar and vector modes, corresponding to a mere coordinate transformation of the unperturbed Robertson-Walker metric and energy-momentum tensor. We can eliminate the second problem and ameliorate the first by fixing the coordinate system, adopting suitable conditions on the full perturbed metric and/or energy-momentum tensor. We will deal here with the coordinate-dependent perturbations $A(\mathbf{x}, t), B(\mathbf{x}, t)$, etc., but all of the results of this section could be applied just as well to the Fourier components $A_{n q}(t), B_{n q}(t)$, etc., by simply replacing each Laplacian with $-q^{2}$.
Consider a spacetime coordinate transformation
$$
x^{\mu} \rightarrow x^{\prime \mu}=x^{\mu}+\epsilon^{\mu}(x),
$$
with $\epsilon^{\mu}(x)$ small in the same sense that $h_{\mu v}, \delta \rho$, and other perturbations are small. Under this transformation, the metric tensor will be transformed to
$$
g_{\mu \nu}^{\prime}\left(x^{\prime}\right)=g_{\lambda \kappa}(x) \frac{\partial x^{\lambda}}{\partial x^{\prime \mu}} \frac{\partial x^{\kappa}}{\partial x^{\prime \nu}} .
$$
宇宙学代考
物理代写|宇宙学作业代写COSMOLOGY代考|FIELD EQUATIONS
作为这里提出的分析的一个基本特征，我们假设在宇宙历史的大部分时间里，所有与同质性和各向同性的偏离都很小，因此它们可以被视为一阶扰动。1因为可观测的宇宙几乎是均匀的，并且它的空间曲率在非常接近现在之前要么消失要么可以忽略不计，我们将采用未受扰动的度量来获得 Robertson-Walker 形式1.1.11, 曲率常数${ }^{1}$ Because the observable universe is nearly homogeneous, and its spatial curvature either vanishes or is negligible until very near the present, we will take the unperturbed metric to have the Robertson-Walker form (1.1.11), with curvature constant $K=0$..那么总的扰动度量是
$$
g_{\mu \nu}=\bar{g}{\mu \nu}+h{\mu \nu},
$$
where $\bar{g}{\mu \nu}$ is the unperturbed $K=0$ Robertson-Walker metric $$ \bar{g}{00}=-1, \quad \bar{g}{i 0}=\bar{g}{0 i}=0, \quad \bar{g}{i j}=a^{2}(t) \delta{i j},
$$
and $h_{\mu v}=h_{v \mu}$ is a small perturbation. (Here and from now on, a bar over any quantity denotes its unperturbed value.) The perturbation to the inverse of a general matrix $M$ is $\delta M^{-1}=-M^{-1}(\delta M) M^{-1}$, so the inverse metric is perturbed by
$$
h^{\mu \nu} \equiv g^{\mu \nu}-\bar{g}^{\mu v}=-\bar{g}^{\mu \rho} \bar{g}^{\nu \sigma} h_{\rho \sigma},
$$
with components
$$
h^{i j}=-a^{-4} h_{i j}, \quad h^{i 0}=a^{-2} h_{i 0}, \quad h^{00}=-h_{00} .
$$
物理代写|宇宙学作业代写COSMOLOGY代考|FOURIER DECOMPOSITION AND STOCHASTIC INITIAL CONDITIONS
为了简化我们的工作，我们希望充分利用问题的对称性。我们已经使用了场的旋转对称性和守恒方程将扰动分类为标量、矢量和张量模式，我们将在本节后面再次应用旋转对称性。这些方程在空间平移下也具有对称性，这可以通过使用扰动的傅立叶分量来最好地利用。只要我们将微扰视为无穷小，不同波数的傅里叶分量之间就没有耦合。
物理代写|宇宙学作业代写COSMOLOGY代考|CHOOSING A GAUGE
部分导出的方程5.1有两个不满意的特点。首先，即使通过将方程分解为标量、矢量和张量模式进行了简化，标量模式的方程仍然非常复杂。其次，这些方程的解中有非物理的标量和矢量模式，对应于未受扰动的 Robertson-Walker 度量和能量-动量张量的简单坐标变换。我们可以通过固定坐标系，在全扰动度量和/或能量-动量张量上采用合适的条件来消除第二个问题并改善第一个问题。我们将在这里处理与坐标相关的扰动一种(X,吨),乙(X,吨)等，但本节的所有结果都可以应用于傅里叶分量一种nq(吨),乙nq(吨)等，只需将每个拉普拉斯算子替换为−q2.
考虑时空坐标变换
Xμ→X′μ=Xμ+εμ(X),
和εμ(X)在同样的意义上小Hμ在,dρ, 其他扰动很小。在这种变换下，度量张量将变换为
Gμν′(X′)=Gλķ(X)∂Xλ∂X′μ∂Xķ∂X′ν.
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电磁学代考
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光学代考
光学（Optics），是物理学的分支，主要是研究光的现象、性质与应用，包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波，其它形式的电磁辐射，例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。
大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是，通常这全套理论很难实际应用，必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。
相对论代考
上至高压线，下至发电机，只要用到电的地方就有相对论效应存在！相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，相对论的提出给物理学带来了革命性的变化，被誉为现代物理性最伟大的基础理论。
流体力学代考
流体力学是力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
随机过程代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如，某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数，就是依赖于时间t的一组随机变量，即随机过程
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
