如果你也在 怎样代写宇宙学Cosmology这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。宇宙学Cosmology是玄学的一个分支，涉及宇宙的性质。宇宙学一词于1656年在托马斯-布朗特的Glossographia中首次使用，1731年由德国哲学家克里斯蒂安-沃尔夫在拉丁文的Cosmologia Generalis中使用。宗教或神话宇宙学是基于神话、宗教和神秘文学以及创造神话和末世论传统的信仰体系。在天文学科学中，它关注的是对宇宙年表的研究。
宇宙学Cosmology物理宇宙学是研究可观察到的宇宙的起源，它的大尺度结构和动力学，以及宇宙的最终命运，包括支配这些领域的科学规律。它由科学家，如天文学家和物理学家，以及哲学家，如形而上学家、物理学哲学家、空间和时间哲学家进行研究。由于与哲学的这种共同范围，物理宇宙学的理论可能包括科学和非科学的命题，并可能取决于无法检验的假设。物理宇宙学是天文学的一个分支，关注的是整个宇宙。现代物理宇宙学以大爆炸理论为主导，该理论试图将观测天文学和粒子物理学结合起来；更具体地说，大爆炸的标准参数化与暗物质和暗能量，被称为Lambda-CDM模型。
my-assignmentexpert™ 宇宙学Cosmology作业代写，免费提交作业要求， 满意后付款，成绩80\%以下全额退款，安全省心无顾虑。专业硕 博写手团队，所有订单可靠准时，保证 100% 原创。my-assignmentexpert™， 最高质量的宇宙学Cosmology作业代写，服务覆盖北美、欧洲、澳洲等 国家。 在代写价格方面，考虑到同学们的经济条件，在保障代写质量的前提下，我们为客户提供最合理的价格。 由于统计Statistics作业种类很多，同时其中的大部分作业在字数上都没有具体要求，因此宇宙学Cosmology作业代写的价格不固定。通常在经济学专家查看完作业要求之后会给出报价。作业难度和截止日期对价格也有很大的影响。
想知道您作业确定的价格吗? 免费下单以相关学科的专家能了解具体的要求之后在1-3个小时就提出价格。专家的 报价比上列的价格能便宜好几倍。
my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在物理physics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的物理physics代写服务。我们的专家在宇宙学Cosmology代写方面经验极为丰富，各种宇宙学Cosmology相关的作业也就用不着 说。
我们提供的宇宙学Cosmology及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于:
物理代写|宇宙学作业代写Cosmology代考|Lens equation for point masses
We will first consider the gravitational lens provided by a point mass, and later take up more detailed models. To analyze the splitting of images by a point mass, suppose that the lines from the earth to a point source and the earth to the lensing mass in a Robertson-Walker coordinate system centered on the earth are separated by a small angle $\alpha$. (See Figure 9.1.)
This is the angle that there would be between the images of the source and lens, if their were no gravitational deflection of light. Because of the deflection of light by the lens, there is a different angle $\beta$ between the actual images of the source and lens. We need to derive a lens equation, which gives the relation between $\beta$ and $\alpha$.
In the coordinate system centered on the earth, the light ray from the source follows a path from the source to the neighborhood of the lens that is curved for $K \neq 0$; is bent by the gravitational field of the lens; and then follows a straight line to the earth. The proper distance $b$ of this path from the lens at its closest approach (which we assume to be much less than the cosmological scale $\left.1 / H_{0}\right)$ is
$$
b=\beta d_{A}(E L),
$$
where $d_{A}(E L)$ is the “angular diameter distance” of the lens as seen from the earth. As discussed in Section 1.4, in general the angular diameter distance $d_{A}(P Q)$ of a point $Q$ as seen from a point $P$ is the ratio $h / \theta$ of a proper length $h$ at $Q$ (normal to the line $P Q$ ) to the angle $\theta$ subtended at $P$ by this length. It is given by
$$
d_{A}(P Q)=a\left(t_{Q}\right) r_{P}(Q),
$$
物理代写|宇宙学作业代写Cosmology代考|Magnification: Strong lensing and microlensing
The various images that are produced by a gravitational lens will not all have the same apparent luminosity. The apparent luminosity is the power received per receiving area, so now we need to consider light paths that end at various points on the telescope receiving area. For this purpose it is helpful to refer positions in the receiving area relative to some fixed point $Y$, which we can conveniently take on the axis of symmetry of the problem the line extending from a point source (or a luminous point on an extended source) through the lens and past the earth. (See Figure 9.2.) We can think of the distance $h$ of a point on the telescope mirror from this line as a function of $\theta$, the angle at the source between the light ray to the point on the mirror and the fixed line (in the Robertson-Walker coordinate system centered on the source) from the source through the lens. The fraction of all light that is emitted between polar angles $\theta$ and $\theta+d \theta($ with $\theta \ll 1)$ and azimuthal angles $\phi$ and $\phi+d \phi$ (measured at the source, around the fixed line to the lens) is $\theta d \theta d \phi / 4 \pi$, while the receiving area between in the rectangle with height $d h$ and width $h d \phi$ is $h d h d \phi$, so the apparent luminosity is
$$
\ell=\left|\frac{L \theta d \theta d \phi / 4 \pi}{h d h d \phi\left(1+z_{S}\right)^{2}}\right|=\frac{L}{4 \pi\left(1+z_{S}\right)^{2}}\left|\frac{\theta d \theta}{h d h}\right|
$$
物理代写|宇宙学作业代写Cosmology代考|Extended lenses
The point source model is not at all valid for clusters of galaxies, and it is only marginally valid for individual galaxies. (Note that for $d_{A}(L S) \approx$ $d_{A}(E L) \approx 10^{10} \mathrm{pc}, d_{A}(E S) \approx 2 \times 10^{10} \mathrm{pc}$, and $M G \approx 10^{12} \mathrm{~km} \approx 0.03 \mathrm{pc}$, the effective radius $\sqrt{4 M G d_{A}(E L) d_{A}(L S) / d_{A}(E S)}$ of the point mass lens is of order $5 \times 10^{4} \mathrm{pc}$, which is close to the size of the spherical halo of our own galaxy.) To deal with light rays that pass through the galaxy, it has become common to approximate the massive halos of these galaxies as spheres of matter in “isothermal” equilibrium, with a ratio of pressure $p$ to mass density $\rho$ given by the mean square value $\left\langle v^{2}\right\rangle$ of any one component of star velocity, assumed to be equal throughout the lens:
$$
p(r)=\rho(r)\left\langle v^{2}\right\rangle .
$$
宇宙学代考
物理代写|宇宙学作业代写COSMOLOGY代考|LENS EQUATION FOR POINT MASSES
我们将首先考虑由点质量提供的引力透镜，然后再进行更详细的模型。为了分析点质量对图像的分裂，假设在以地球为中心的 Robertson-Walker 坐标系中，从地球到点源和地球到透镜质量的线相隔一个小角度一种. 小号和和F一世G在r和9.1.
这是光源和透镜的图像之间存在的角度，如果它们没有光的引力偏转。由于镜头对光线的偏转，有不同的角度b在源和镜头的实际图像之间。我们需要推导出一个透镜方程，它给出了之间的关系b和一种.
在以地球为中心的坐标系中，来自光源的光线沿着一条从光源到透镜附近的路径，该路径弯曲为ķ≠0; 被透镜的引力场弯曲；然后沿着一条直线到达地球。合适的距离b从镜头最接近的路径我们假设它远小于宇宙尺度 $b$ of this path from the lens at its closest approach (which we assume to be much less than the cosmological scale $\left.1 / H_{0}\right)$ is
$$
b=\beta d_{A}(E L),
$$
where $d_{A}(E L)$ is the “angular diameter distance” of the lens as seen from the earth. As discussed in Section 1.4, in general the angular diameter distance $d_{A}(P Q)$ of a point $Q$ as seen from a point $P$ is the ratio $h / \theta$ of a proper length $h$ at $Q$ (normal to the line $P Q$ ) to the angle $\theta$ subtended at $P$ by this length. It is given by
$$
d_{A}(P Q)=a\left(t_{Q}\right) r_{P}(Q),
$$
物理代写|宇宙学作业代写COSMOLOGY代考|MAGNIFICATION: STRONG LENSING AND MICROLENSING
由引力透镜产生的各种图像不会都具有相同的表观光度。表观光度是每个接收区域接收到的功率，所以现在我们需要考虑在望远镜接收区域的各个点处结束的光路。为此目的，参考接收区域中相对于某个固定点的位置是有帮助的是，我们可以方便地将问题的对称轴取为从点源延伸的线这r一种l在米一世n这在sp这一世n吨这n一种n和X吨和nd和ds这在rC和透过镜头，越过地球。小号和和F一世G在r和9.2.我们可以想到距离H望远镜镜面上的一点从这条线作为函数θ, 光源处的光线到镜子上的点与固定线的夹角一世n吨H和R这b和r吨s这n−在一种lķ和rC这这rd一世n一种吨和s是s吨和米C和n吨和r和d这n吨H和s这在rC和通过镜头从源头。在极角之间发射的所有光的比例θ和θ+dθ(和θ≪1)和方位角φ和φ+dφ 米和一种s在r和d一种吨吨H和s这在rC和,一种r这在nd吨H和F一世X和dl一世n和吨这吨H和l和ns是θdθdφ/4圆周率，而接收区域在与高度的矩形之间dH和宽度Hdφ是HdHdφ，所以视光度为
$$
\ell=\left|\frac{L \theta d \theta d \phi / 4 \pi}{h d h d \phi\left(1+z_{S}\right)^{2}}\right|=\frac{L}{4 \pi\left(1+z_{S}\right)^{2}}\left|\frac{\theta d \theta}{h d h}\right|
$$
物理代写|宇宙学作业代写COSMOLOGY代考|EXTENDED LENSES
点源模型对星系团完全无效，它对单个星系仅略微有效。ñ这吨和吨H一种吨F这r$d一种(大号小号$d_{A}(L S) \approx$ $d_{A}(E L) \approx 10^{10} \mathrm{pc}, d_{A}(E S) \approx 2 \times 10^{10} \mathrm{pc}$, and $M G \approx 10^{12} \mathrm{~km} \approx 0.03 \mathrm{pc}$, the effective radius $\sqrt{4 M G d_{A}(E L) d_{A}(L S) / d_{A}(E S)}$ of the point mass lens is of order $5 \times 10^{4} \mathrm{pc}$, which is close to the size of the spherical halo of our own galaxy.) To deal with light rays that pass through the galaxy, it has become common to approximate the massive halos of these galaxies as spheres of matter in “isothermal” equilibrium, with a ratio of pressure $p$ to mass density $\rho$ given by the mean square value $\left\langle v^{2}\right\rangle$ of any one component of star velocity, assumed to be equal throughout the lens:
$$
p(r)=\rho(r)\left\langle v^{2}\right\rangle .
$$
物理代写|宇宙学作业代写Cosmology代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。
电磁学代考
物理代考服务：
物理Physics考试代考、留学生物理online exam代考、电磁学代考、热力学代考、相对论代考、电动力学代考、电磁学代考、分析力学代考、澳洲物理代考、北美物理考试代考、美国留学生物理final exam代考、加拿大物理midterm代考、澳洲物理online exam代考、英国物理online quiz代考等。
光学代考
光学（Optics），是物理学的分支，主要是研究光的现象、性质与应用，包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波，其它形式的电磁辐射，例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。
大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是，通常这全套理论很难实际应用，必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。
相对论代考
上至高压线，下至发电机，只要用到电的地方就有相对论效应存在！相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，相对论的提出给物理学带来了革命性的变化，被誉为现代物理性最伟大的基础理论。
流体力学代考
流体力学是力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
随机过程代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如，某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数，就是依赖于时间t的一组随机变量，即随机过程
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。