如果你也在 怎样代写高能物理High Energy Physics P472这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。高能物理High Energy Physics（也被称为粒子物理学）的目标是确定物质的最基本构成部分，并了解这些粒子之间的相互作用。高能物理学的实验者正在最小的长度尺度上进行探测，以了解基本粒子的基本性质和它们之间的相互作用。此外，他们正在对标准模型进行精确测试，并寻找超越标准模型的新物理学。
高能物理High Energy Physics的基础理论构造被称为标准模型，它包含6个夸克、6个轻子、4个规整玻色子和一个标量玻色子（希格斯玻色子），它们通过三种相互作用（强力、弱力和电磁力）进行互动。通过尝试了解在更高的能量（对应更小的距离）下会发生什么，我们可以获得进一步的知识，在那里我们可能会产生新的粒子或发现标准模型中的差异。我们还可以在较低的能量下更深入地研究现有的粒子阵列，以寻找关于标准模型之外的线索。这些结果将使我们更好地了解宇宙是如何运作的，有可能回答一些问题，如为什么希格斯质量这么轻，暗物质是由什么组成的，在高能量下所有的力是否都统一为一种力，早期宇宙中的反物质发生了什么，等等。
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物理代写|高能物理代写High Energy Physics代考|Time structure at colliders
In colliders or storage rings both rings are filled with particles which are then accelerated to the nominal energy. If particles collide with their antiparticles the beams can be stored in the same ring. The time to fill a storage ring is of the order of five minutes to two hours for $e^{+} e^{-}$or $p p$ colliders. A $\bar{p} p$ collider can only be filled a few times per day because it takes several hours to collect enough antiprotons.
The time required to accelerate the stored particles ranges from some minutes to about half-an-hour, depending on the mass of the particles and on the nominal energy. After tuning the collider for high luminosity with the help of focussing quadrupoles near the interaction regions, the experiments take data for some hours until the intensity of the beams is so low that a new filling procedure is required.
The time between bunches depends on the circumference of the machine and on the number of bunches. The low energy antiproton ring (LEAR) at CERN (2 GeV $\bar{p} p)$ is a direct current (d.c.) machine with a Poisson distributed bunch structure. In the proposed future collider LHC the time between bunch crossings will be $25 \mathrm{~ns}$. At HERA the crossing time is $96 \mathrm{~ns}$. It is not possible to reach a trigger decision within such a short time. All incoming data must be time delayed (‘pipelined’) for several microseconds while the trigger processors are active (see Subsection 1.6.3). In colliders like LEP $(22 \mu \mathrm{s})$ or $\operatorname{SLC}(5500 \mu \mathrm{s})$ there is enough time to define a trigger between bunch crossings with hardwired processors.
物理代写|高能物理代写High Energy Physics代考|Event rates at different accelerators
1.1.6.1 Event rates at fixed-target accelerators. The event rates increase proportionally with the cross section, the flux, the target length and density, or, if one combines the last three items, with the luminosity. At energies above $10 \mathrm{GeV}$ the $p p$ cross section is about $40 \mathrm{mb}$ and increases at higher energies. It is easy to produce a high-intensity proton beam because one can extract the proton beam directly from the accelerator. When $10^{13}$ protons per pulse with a pulse length of $10 \mathrm{~s}$ hit a hydrogen target of length $11 \mathrm{~cm}(F=2.1 \mathrm{~b})$ one gets a peak luminosity of
$$
\begin{aligned}
L_{\text {peak }} &=10^{13} /(10 \mathrm{~s} \times 2.1 \mathrm{~b})=0.48 \times 10^{12} \mathrm{~b} \mathrm{~s}^{-1} \
&=0.48 \times 10^{36} \mathrm{~cm}^{-2} \mathrm{~s}^{-1}
\end{aligned}
$$
The number of events per second that must be recorded during the pulse is then $19.2 \times 10^{9}$. This rate is remarkably high. In a typical experiment one measures the differential cross section in which particles are scattered through a certain angle. In these cases the measured cross section drops by up to 10 orders of magnitude, giving $0.2$ events per second. Taking the acceleration time of $20-50 \mathrm{~s}$ into account the rate decreases to $0.04$ events per second and the luminosity averages at $L=10^{33} \mathrm{~cm}^{-2} \mathrm{~s}^{-1}$.
The total photoproduction cross section $\gamma p$ for energies above $4 \mathrm{GeV}$ is of the order of $120 \mu \mathrm{b}$. Photons are produced in secondary beams with an intensity of $10^{3}$ ‘energy-tagged’ photons per $1 \mathrm{~ms}$ pulse. The peak luminosity for a hydrogen target $11 \mathrm{~cm}$ in length is then
$$
L_{\text {peak }}=10^{3} /(0.001 \mathrm{~s} \times 2.1 \mathrm{~b})=0.48 \times 10^{30} \mathrm{~cm}^{-2} \mathrm{~s}^{-1}
$$
giving an event rate of
$$
\text { rate }=120 \times 0.48=58 \text { events per second }
$$
高能物理代写
物理代写|高能物理代写HIGH ENERGY PHYSICS代考|TIME STRUCTURE AT COLLIDERS
在对撞机或存储环中，两个环都充满了粒子，然后加速到标称能量。如果粒子与它们的反粒子碰撞，则光束可以存储在同一个环中。填充存储环的时间大约为五分 钟到两个小时 $e^{+} e^{-}$或者 $p p$ 对撞机。一个 $\bar{p} p$ 对撞机每天只能填充几次，因为收集足够的反质子需要几个小时。
加速存储的粒子所需的时间从几分钟到大约半小时不等，具体取决于粒子的质量和标称能量。在通过在相互作用区域附近聚焦四极杆的邦助下将对撞机调整为高亮 度后，实验需要几个小时的数据，直到光束强度低到需要新的填充程序。
束之间的时间取决于机器的周长和束的数量。低能反质子环 $L E A R$ 在欧洲核子研究中心 $2 G e V S \bar{p} p$
isadirectcurrent (d.c.) machinewithaPoissondistributedbunchstructure. Intheproposed futurecollider LHCthetimebetweenbunchcrossingswillbe
$25 \backslash$ mathrm{ ns}. AtHERAthecrossingtimeis第96章
Itisnotpossibletoreachatriggerdecisionwithinsuchashorttime. Allincomingdatamustbetimedelayed (‘ pipelined’) forseveralmicrosecondswhilethet $22 \mu \mathrm{s} O r \mid$ 运营商名称{SLC $5500 \mu \mathrm{s}$ 有足够的时间在与硬连线处理器的束交叉之间定义触发器。
物理代写|高能物理代写HIGH ENERGY PHYSICS代考|EVENT RATES AT DIFFERENT ACCELERATORS
1.1.6.1 固定目标加速器的事件率。事件发生率与横截面、通量、目标长度和密度成比例增加，或者如果结合最后三项，则与光度成比例增加。在以上能量10GeV 这 $p p$ 横截面约为 $40 \mathrm{mb}$ 并在更高的能量下增加。产生高强度质子束很容易，因为可以直接从加速器中提取质子束。什么时候 $10^{13}$ 每个脉冲的质子数，脉冲长度为 10 s击中长度为氢的目标 $11 \mathrm{~cm}(F=2.1 \mathrm{~b})$ 一个人的峰值亮度为
$$
L_{\text {peak }}=10^{13} /(10 \mathrm{~s} \times 2.1 \mathrm{~b})=0.48 \times 10^{12} \mathrm{~b} \mathrm{~s}^{-1} \quad=0.48 \times 10^{36} \mathrm{~cm}^{-2} \mathrm{~s}^{-1}
$$
然后在脉冲期间必须记录的每秒事件数为 $19.2 \times 10^{9}$. 这个比率非常高。在一个典型的实验中，人们测量颗粒通过某个角度散射的微分横截面。在这些情况下，测
总照片制作横截面 $\gamma p$ 以上能量 $4 \mathrm{GeV}$ 是顺序的 $120 \mu \mathrm{b}$. 光子在二次光束中产生，强度为 $10^{3}$ 每个“能量标记”光子 $1 \mathrm{~ms}$ 脉冲。氢靶的峰值光度 $11 \mathrm{~cm}$ 那么长度是
$$
L_{\text {peak }}=10^{3} /(0.001 \mathrm{~s} \times 2.1 \mathrm{~b})=0.48 \times 10^{30} \mathrm{~cm}^{-2} \mathrm{~s}^{-1}
$$
给出事件率
rate $=120 \times 0.48=58$ events per second
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。