如果你也在 怎样代写量子力学Quantum mechanics CHEM366这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。量子力学Quantum mechanics在理论物理学中，量子场论（QFT）是一个结合了经典场论、狭义相对论和量子力学的理论框架。QFT在粒子物理学中用于构建亚原子粒子的物理模型，在凝聚态物理学中用于构建准粒子的模型。
量子力学Quantum mechanics产生于跨越20世纪大部分时间的几代理论物理学家的工作。它的发展始于20世纪20年代对光和电子之间相互作用的描述，最终形成了第一个量子场理论–量子电动力学。随着微扰计算中各种无限性的出现和持续存在，一个主要的理论障碍很快出现了，这个问题直到20世纪50年代随着重正化程序的发明才得以解决。第二个主要障碍是QFT显然无法描述弱相互作用和强相互作用，以至于一些理论家呼吁放弃场论方法。20世纪70年代，规整理论的发展和标准模型的完成导致了量子场论的复兴。
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物理代写|量子力学代写Quantum mechanics代考|Magnetic Field
The magnetic field is usually represented by symbol $\mathbf{B}$. To determine the direction of the magnetic field $\mathbf{B}$ at some location the compass needle is used, which points along $\mathbf{B}$ at that location. The magnetic field lines outside a magnet go from north poles to south poles, as shown in Fig. 6.1. It is common to use small iron filings to display magnetic field line patterns of a bar magnet. To define the magnetic field $\mathbf{B}$ at any location in space, the magnetic force $\mathbf{F}_B$ that the field exerts on a test object can be used. For that, we can use a charged particle moving with some velocity of v. Furthermore, we ignore the presence of the gravitational field or an electric field at the position of the test object.
Mathematically, those observations can be formulated in the following form:
$$
\mathbf{F}B=q \mathbf{v} \times \mathbf{B} $$ Equation (6.1) indicates that the direction of $\mathbf{F}_B$ applied on a positive charge particle $q$ is in the direction of $\mathbf{v} \times \mathbf{B}$, and hence, by definition of the cross product, it is perpendicular to both $\mathbf{v}$ and $\mathbf{B}$ (see Fig. 6.3). Furthermore, if $q$ is a negative charge, then $\mathbf{F}_B$ is opposite to the direction of $\mathbf{v} \times \mathbf{B}$. Moreover, Eq. (6.1) implies that the magnitude of the magnetic force $F_B$ is $$ F_B=|q| v B \sin \theta $$ Here, $\theta$ is the smaller angle between $\mathbf{v}$ and $\mathbf{B}$. Equation (6.2) implies that $F_B=0$ if $\mathbf{v}$ is parallel or antiparallel to $\mathbf{B}$ (that is, $\theta=0$ or $\left.180^{\circ}\right)$ and maximum $\left(F{B, \max }=q v B\right.$ ) if $\mathbf{v}$ is perpendicular to $\mathbf{B}$ (that is, $\theta=90^{\circ}$ ). Equation (6.2) defines the operational function of the magnetic field $\mathbf{B}$ at some point in space; that is, if a moving charged particle is placed at that location in space, the magnetic field is defined in terms of the force acting on that charge.
物理代写|量子力学代写Quantum mechanics代考|Magnetic Force Acting on a Current-Carrying Conductor
Consider the magnetic force exerted on a single charged particle that moves through a magnetic field given by Eq. (6.1). If we suppose having a conducting wire in which a current is maintained, for example, by utilizing a battery, then it should experience a force when placed in a magnetic field. That is because the current is a stream of mobile charged particles. Thus, the net force acting by the field on the wire is the directorial sum of the individual forces exerted on all the charged particles making up that current. When the mobile charged particles collide with atoms of the conducting wire, then those magnetic forces used on the charged particles transmit to the wire.
We will consider a straight segment of wire with length $L$ and cross-sectional area A, carrying a steady current $I$, to quantify the magnetic force applied by the magnetic force on a current-carrying wire. Furthermore, suppose that the wire is placed in a uniform magnetic field $\mathbf{B}$, as shown in Fig. 6.4. The magnetic force exerted on a charge $q$ moving with a drift velocity $\mathbf{v}_d$ is given by Eq. (6.1) as
$$
\mathbf{f}_B=q \mathbf{v}_d \times \mathbf{B}
$$
We denote by $N_q$ the total number of charges in that segment, given as: $N_q=n A L$, where $n$ is the number of charges per unit volume and $A L$ gives the volume of the segment. Then, to find the total force exerted on the wire, we multiply the force $\mathbf{f}_B$ exerted on one charge by $N_q$. Hence, the total magnetic force on the wire of length $L$ is
$$
\mathbf{F}_B=N_q \mathbf{f}_B=n A L q \mathbf{v}_d \times \mathbf{B}
$$
Since the current is $I=n q v_d A$, then
$$
\mathbf{F}_B=I(\mathbf{L} \times \mathbf{B})
$$
In Eq. (6.8), $\mathbf{L}$ is a vector pointing in the same direction as the current $I$ and has a magnitude equal to the length $L$ of the segment.
量子力学代写
物理代写量子力学代写QUANTUM MECHANICS代 考|MAGNETIC FIELD
磁场通常用符号表示 $\mathrm{B}$. 确定磁场方向 $\mathrm{B}$ 在某些位置使用指南针，它指向 $\mathrm{B}$ 在那个位置。磁铁外部的磁力线从北极到南极，如图 6.1所示。通常使用小铁屑来显示条 形磁铁的磁力线图客。定义磁场 $\mathbf{B}$ 在空间的任何位置，磁力 $\mathbf{F}B$ 可以使用施加在测试对象上的场。为此，我们可以使用以 $v$ 的速度运动的带电粒子。此外，我们忽 略了测试对象位置处存在的引力场或电场。 在数学上，这些观察可以用以下形式表示: $$ \mathbf{F} B=q \mathbf{v} \times \mathbf{B} $$ 方程6.1表示方向 $\mathbf{F}_B$ 施加在带正电的粒子上 $q$ 是在的方向 $\mathbf{v} \times \mathbf{B}$ ，因此，根据叉积的定义，它垂直于 $\mathbf{v}$ 和 $\mathbf{B}$ seeFig. 6.3. 此外，如果 $q$ 是负电荷，那么 $\mathbf{F}_B$ 与方向相反 $\mathbf{v} \times \mathbf{B}$. 此外，方程式。6.1意味着磁力的大小 $F_B$ 是 $$ F_B=|q| v B \sin \theta $$ 果 $\mathbf{v}$ 垂直于 $\mathbf{B}$ thatis, $\$ \theta=90^{\circ} \$$. 方程 $6.2$ 定义磁场的操作函数 $\mathrm{B}$ 在空间的某个点；也就是说，如果将移动的带电粒子放置在空间中的那个位置，则磁场是根据作用 在该电荷上的力来定义的。
物理代写量子力学代写QUANTUM MECHANICS代 考|MAGNETIC FORCE ACTING ON A CURRENT-CARRYING CONDUCTOR
考虑施加在单个带电粒子上的磁力，该粒子通过由方程式给出的磁场移动。6.1. 如果我们假设有一根导线可以维持电流，例如，通过使用电池，那么当放置在磁场 中时它应该会受到力。那是因为电流是流动的带电粒子流。因此，由电场作用在导线上的净力是施加在构成该电流的所有带电粒子上的各个力的方向总和。当移动 的带电粒子与导线的原子发生碰撞时，用于带电粒子的磁力就会传递到导线上。 我们将考虑一段直线的长度 $L$ 和横截面积 $\mathrm{A}{\mathrm{r}}$ 承载稳定电流 $I$ ，以量化由磁力施加在载流导线上的磁力。此外，假设导线放置在均匀磁场中 $\mathrm{B}$ ，如图 6.4所示。施加 在电荷上的磁力 $q$ 以漂移速度运动 $v_d$ 由方程式给出。6.1作为
$$
\mathbf{f}_B=q \mathbf{v}_d \times \mathbf{B}
$$
我们表示 $N_q$ 该段中的费用总数，如下所示: $N_q=n A L$ ，在哪里 $n$ 是每单位体积的电荷数，并且 $A L$ 给出段的体积。然后，为了找到施加在电线上的总力，我们将 力相乘 $\mathbf{f}_B$ 施加在一项费用上 $N_q$. 因此，长度为的导线上的总磁力 $L$ 是
$$
\mathbf{F}_B=N_q \mathbf{f}_B=n A L q \mathbf{v}_d \times \mathbf{B}
$$
由于电流为 $I=n q v_d A$ ，然后
$$
\mathbf{F}_B=I(\mathbf{L} \times \mathbf{B})
$$
在等式。 $6.8, \mathbf{L}$ 是指向与当前方向相同的向量 $I$ 并且大小等于长度 $L$ 段的。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。