如果你也在 怎样代写光学Optics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。光学Optics始于古埃及人和美索不达米亚人对镜片的开发。最早的已知透镜由抛光的水晶制成，通常是石英，最早可追溯到公元前2000年的克里特岛（希腊赫拉克里翁考古博物馆）。罗德岛的镜片可追溯到公元前700年左右，亚述人的镜片也是如此，如尼姆鲁德的镜片。古代罗马人和希腊人将玻璃球装满水来制作透镜。在这些实践发展之后，古希腊和印度的哲学家们发展了关于光和视觉的理论，并在希腊-罗马世界中发展了几何光学。光学这个词来自古希腊词ὀπτική（optikē），意思是 “外观，看”。
光学Optics是研究光的行为和属性的物理学分支，包括它与物质的相互作用以及使用或探测它的仪器的构造。光学通常描述可见光、紫外光和红外光的行为。
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- 几何光学 Geometrical optics
几何光学，或称射线光学，是一种用射线来描述光的传播的光学模型。几何光学中的射线是一个抽象的概念，有助于近似地描述光线在某些情况下的传播路径。
- 波动光学
在物理学中，波动光学，或称波光学，是光学的一个分支，研究干涉、衍射、偏振和其他几何光学中的射线近似不成立的现象。
- 量子光学
量子光学是原子、分子和光学物理学的一个分支，处理单个光量子（称为光子）如何与原子和分子互动的问题。它包括研究光子的类似粒子的特性。
物理代写|光学作业代写Optics代考|balanced homodyne detector
Another useful effect is the interference between two waves reaching a photodetector. In the context of this analysis, one obtains that, in so far as localized and instantaneous detection of photons of two dynamic and coherent number states is concerned, the photocurrent $I_{p h}$ generated by the interference output of a balanced homodyne detector is calculated by combining the expectation values of the quadrature field operators given in equality (3.22) of Chapter 3 to obtain:
$$
\begin{aligned}
\left\langle I_{p h}(t)\right\rangle=K\left(\left\langle Q_{1}\right\rangle+\left\langle Q_{2}\right\rangle\right)^{2} &=K\left[N_{1} \cos ^{2}\left(\xi_{1}\right)+N_{2} \cos ^{2}\left(\xi_{2}\right)+\right.\
&\left.+2 \sqrt{N_{1} N_{2}} \cos \left(\xi_{1}\right) \cos \left(\xi_{2}\right)\right]
\end{aligned}
$$
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|corresponding to the quantum
with the constant of proportionality $K$ corresponding to the quantum efficiency of photon-to-electron conversion. The phases are defined by $\xi_{j}=\omega_{j} t-\beta_{j} z-\varphi_{j}$ for $j=1$ or 2 . This approach of making use of initially evaluated expectation values links the quantum regime to the classical one (Mandel and Wolf [18]). After timeaveraging over a large number of optical frequency periods, namely, with the averaging time interval $T$ satisfying $2 \pi / \omega_{j}<<<<2 \pi /\left|\omega_{1}-\omega_{2}\right|$ we find that $\left\langle\cos ^{2}(\xi)\right\rangle=1 / 2$ and $\left\langle\cos \left(\xi_{1}+\xi_{2}\right)\right\rangle=0$, as well as $\langle\sin \xi\rangle=0$, to retrieve the conventional interference pattern:
$$
\begin{aligned}
I(t){p h}=\frac{K}{2}\left[N{1}(t)\right.&+N_{2}(t)+\
&+2 \sqrt{N_{1}(t) N_{2}(t)} \cos \left(\xi_{1}(t)-\xi_{2}(t)\right]
\end{aligned}
$$
$$
\left\langle I(t){p h}\right\rangle=\frac{K}{2}\left\langle N{t o t}(t)\left[1+\sigma \Gamma \cos \left(\xi_{1}(t)-\xi_{2}(t)\right]\right\rangle\right.
$$
$$
\begin{aligned}
&\langle N(t)\rangle=\frac{1}{T} \int_{-T / 2}^{T / 2} N(t) d t \
&\sigma=\frac{2 \sqrt{N_{1} N_{2}}}{N_{1}+N_{2}} \hat{e}{1} \cdot \hat{e}{2} ; \quad \Gamma(\tau)=\frac{\int_{0}^{T} f_{p h}(t) f_{p h}(t+\tau) d t}{\int_{0}^{T} f_{p h}^{2}(t) d t} \
&N_{t o t}(t)=N_{1}(t)+N_{2}(t)
\end{aligned}
$$
where $\hat{\boldsymbol{e}}_{j}$ specifies the polarisation of the group of photons, and the definition of $\Gamma$ follows from the longitudinal profile of photons derived in eq. (3.35). Equality ( $5.13 b)$ will be applied to two-detector correlations in the following Section. Thus, the formalism of Chapter 3 based on the intrinsic field of photons leads to eqs. (5.13) enabling a smooth transition between the quantum and classical regimes for any level of optical power and any related phase. The question of measured variances induced by system fluctuations will be addressed later in this Chapter.
物理代写
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|BALANCED HOMODYNE DETECTOR
另一个有用的效果是到达光电探测器的两个波之间的干涉。在这种分析的背景下，人们获得，就两个动态和相干数态的光子的局部和瞬时检测而言，光电流一世pH由平衡零差检测器的干扰输出产生的计算是通过结合等式给出的正交场算子的期望值来计算的3.22第 3 章获得：
⟨一世pH(吨)⟩=到(⟨问1⟩+⟨问2⟩)2=到[ñ1某物2(X1)+ñ2某物2(X2)+ +2ñ1ñ2某物(X1)某物(X2)]
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|CORRESPONDING TO THE QUANTUM
具有比例常数到对应于光子到电子转换的量子效率。阶段定义为Xj=ωj吨−bj和−披j为了j=1或 2。这种利用最初评估的期望值的方法将量子机制与经典机制联系起来米一种nd和一世一种nd在这一世F[18]. 在对大量光频周期进行时间平均后，即用平均时间间隔吨令人满意的2圆周率/ωj<<<<2圆周率/|ω1−ω2|我们发现⟨某物2(X)⟩=1/2和⟨某物(X1+X2)⟩=0， 也⟨没有X⟩=0, 检索传统的干涉图案：
\begin{aligned}
&\begin{aligned}
I(t){p h}=\frac{K}{2}\left[N{1}(t)\right.&+N_{2}(t)+\
&+2 \sqrt{N_{1}(t) N_{2}(t)} \cos \left(\xi_{1}(t)-\xi_{2}(t)\right]
\end{aligned}\
&\left\langle I(t){p h}\right\rangle=\frac{K}{2}\left\langle N{t o t}(t)\left[1+\sigma \Gamma \cos \left(\xi_{1}(t)-\xi_{2}(t)\right]\right\rangle\right.
\end{aligned}
\begin{aligned}
&\langle N(t)\rangle=\frac{1}{T} \int_{-T / 2}^{T / 2} N(t) d t \
&\sigma=\frac{2 \sqrt{N_{1} N_{2}}}{N_{1}+N_{2}} \hat{\boldsymbol{e}}{1} \cdot \hat{\boldsymbol{e}}{2} ; \quad \Gamma(\tau)=\frac{\int_{0}^{T} f_{p h}(t) f_{p h}(t+\tau) d t}{\int_{0}^{T} f_{p h}^{2}(t) d t} \
&N_{\text {tot }}(t)=N_{1}(t)+N_{2}(t)
\end{aligned}
在哪里和^j指定光子组的极化，并定义Γ遵循方程式中得出的光子的纵向分布。3.35. 平等$5.13b$ 将在下一节中应用于两个检测器的相关性。因此，第 3 章中基于光子本征场的形式主义导致方程。5.13对于任何级别的光功率和任何相关相位，实现量子和经典状态之间的平滑过渡。由系统波动引起的测量方差问题将在本章后面讨论。
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电磁学代考
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光学代考
光学（Optics），是物理学的分支，主要是研究光的现象、性质与应用，包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波，其它形式的电磁辐射，例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。
大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是，通常这全套理论很难实际应用，必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。
相对论代考
上至高压线，下至发电机，只要用到电的地方就有相对论效应存在！相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，相对论的提出给物理学带来了革命性的变化，被誉为现代物理性最伟大的基础理论。
流体力学代考
流体力学是力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
随机过程代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如，某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数，就是依赖于时间t的一组随机变量，即随机过程
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。