如果你也在 怎样代写电动力学Electrodynamics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电动力学Electrodynamics研究与运动中的带电体和变化的电场和磁场有关的现象；由于运动的电荷会产生磁场，所以电动力学关注磁、电磁辐射和电磁感应等效应，包括发电机和电动机等实际应用。
电动力学Electrodynamics电动力学的这一领域，通常被称为经典电动力学，是由物理学家詹姆斯-克拉克-麦克斯韦首次系统地解释的。麦克斯韦方程，一组微分方程，非常普遍地描述了这个领域的现象。最近的发展是量子电动力学，它的制定是为了解释电磁辐射与物质的相互作用，量子理论的规律适用于此。物理学家P. A. M. Dirac, W. Heisenberg, 和W. Pauli是制定量子电动力学的先驱者。当所考虑的带电粒子的速度与光速相当时，必须进行涉及相对论的修正；该理论的这个分支被称为相对论电动力学。它被应用于粒子加速器和电子管所涉及的现象，这些电子管承受着高电压和重电流。
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物理代写|电动力学作业代写Electrodynamics代考|Elements of the Theory of Distributions
In this section we recall some of the operational elements of the theory of tempered distributions – henceforth called simply distributions – in a space of arbitrary dimension $D$. We will provide the main concepts and results, mostly without proofs, referring for a more exhaustive presentation of the theory of distributions to a textbook of functional analysis, as, for instance, $[1,2]$.
Distributions and test functions. The Schwartz space $\mathcal{S}=\mathcal{S}\left(\mathbb{R}^{D}\right)$ of test functions of rapid decrease is defined as the vector space of the functions $\varphi: \mathbb{R}^{D} \rightarrow \mathbb{C}$ of class $C^{\infty}$, which at infinity decay together with all their derivatives more rapidly than the inverse of any power of the coordinates. In other words, $\varphi \in \mathcal{S}$ if and only if all its seminorms, defined as
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|\varphi|_{\mathcal{P}, \mathcal{Q}}=\sup {x \in \mathbb{R}^{D}}|\mathcal{P}(x) \mathcal{Q}(\partial) \varphi(x)| $$ are finite. Above, $\mathcal{P}$ is a generic monomial of the coordinates $x^{\mu}$, and $\mathcal{Q}$ is a generic monomial of the partial derivatives $\partial{\mu} \cdot{ }^{4}$ The vector space $\mathcal{S}$ is then endowed with the topology induced by the seminorms (2.60). For further details on this space, and on its topology, we refer the reader to [1]. The space of tempered distributions $\mathcal{S}^{\prime}=\mathcal{S}^{\prime}\left(\mathbb{R}^{D}\right)$ – the topological dual space of $\mathcal{S}$ – is defined as the set of all linear and continuous functionals $F$ on $\mathcal{S}$
$$
\begin{aligned}
F: \mathcal{S} & \rightarrow \mathbb{C} \
\varphi & \rightarrow F(\varphi)
\end{aligned}
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物理代写|电动力学作业代写Electrodynamics代考|Maxwell’s Equations in the Space of Distributions
Once established that the equations of the electromagnetic field (2.21) and (2.22) can be formulated correctly only in the space of distributions, it is advisable to reexamine them briefly in this new framework.
Conservation and covariance of the four-current. As a preliminary step we analyze the properties of the four-current of a system of point-like charges (2.16)
$$
j^{\mu}(x)=\sum_{r} e_{r} \int \frac{d y_{r}^{\mu}}{d \lambda_{r}} \delta^{4}\left(x-y_{r}\left(\lambda_{r}\right)\right) d \lambda_{r},
$$
that is now considered as a distribution-valued vector field. With this we mean that each of the four components of $j^{\mu}$ is a distribution in $\mathcal{S}^{\prime}\left(\mathbb{R}^{4}\right)$. If we apply the symbolic expression (2.102) to a test function $\varphi(x)$ we obtain, in fact, the four linear functionals
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j^{\mu}(\varphi)=\int j^{\mu}(x) \varphi(x) d^{4} x=\sum_{r} e_{r} \int \frac{d y_{r}^{\mu}}{d \lambda_{r}} \varphi\left(y_{r}\left(\lambda_{r}\right)\right) d \lambda_{r}
$$
where we interchanged the integrations with respect to $x$ and $\lambda_{r}$, and used the symbolic relation (2.81). The proof that for each of the four values of $\mu$ the functional (2.103) defines, actually, a distribution in $\mathcal{S}^{\prime}\left(\mathbb{R}^{4}\right)$ is left as an exercise, see Problem 2.13. First of all, we show that the so-defined current is a four-vector. For this purpose we consider the test functions as scalar fields, i.e. we require that under a Poincaré transformation $x^{\prime}=\Lambda x+a$ from $K$ to $K^{\prime}$ it transforms as $\varphi^{\prime}\left(x^{\prime}\right)=\varphi(x)$. We must then prove that the functionals (2.103) obey the transformation law
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j^{\prime \mu}\left(\varphi^{\prime}\right)=\Lambda_{\nu}^{\mu} j^{\nu}(\varphi)
$$
物理代写|电动力学作业代写ELECTRODYNAMICS代考|The Electromagnetic Field of a Static Particle
The need to consider the equations that govern the dynamics of the electromagnetic field in the space of distributions emerges very clearly from the simple example of a static particle. For this reason we reanalyze now this ancient case in some detail. The world line associated with a static particle sitting at the origin, parameterized with time, has the form
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y^{0}(t)=t, \quad \mathbf{y}(t)=0
$$
so that $\mathbf{v}(t)=0$. According to formulas (2.109) and (2.110) such a particle then entails the charge and current densities
$$
\rho(t, \mathbf{x})=e \delta^{3}(\mathbf{x}), \quad \mathbf{j}(t, \mathbf{x})=0
$$
电动力学代写
物理代写|电动力学作业代写ELECTRODYNAMICS代考|ELEMENTS OF THE THEORY OF DISTRIBUTIONS
在本节中，我们回顾回火分布理论的一些操作元素——以下称为简单分布——在任意维度的空间中D. 我们将提供主要概念和结果，大部分没有证明，将分布理论的更详尽介绍参考泛函分析教科书，例如，[1,2].
分布和测试函数。施瓦茨空间小号=小号(RD)快速下降的测试函数的定义为函数的向量空间披:RD→C类的C∞，它在无穷远处连同它们的所有导数一起衰减，比坐标的任何幂的倒数都快。换句话说，披∈小号当且仅当它的所有半范式，定义为
$$
|\varphi|_{\mathcal{P}, \mathcal{Q}}=\sup {x \in \mathbb{R}^{D}}|\mathcal{P}(x) \mathcal{Q}(\partial) \varphi(x)| $$ are finite. Above, $\mathcal{P}$ is a generic monomial of the coordinates $x^{\mu}$, and $\mathcal{Q}$ is a generic monomial of the partial derivatives $\partial{\mu} \cdot{ }^{4}$ The vector space $\mathcal{S}$ is then endowed with the topology induced by the seminorms (2.60). For further details on this space, and on its topology, we refer the reader to [1]. The space of tempered distributions $\mathcal{S}^{\prime}=\mathcal{S}^{\prime}\left(\mathbb{R}^{D}\right)$ – the topological dual space of $\mathcal{S}$ – is defined as the set of all linear and continuous functionals $F$ on $\mathcal{S}$
$$
\begin{aligned}
F: \mathcal{S} & \rightarrow \mathbb{C} \
\varphi & \rightarrow F(\varphi)
\end{aligned}
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物理代写|电动力学作业代写ELECTRODYNAMICS代考|MAXWELL’S EQUATIONS IN THE SPACE OF DISTRIBUTIONS
一旦确定了电磁场方程2.21和2.22只能在分布空间中正确表述，建议在这个新框架中简要地重新检查它们。
四流的守恒和协方差。作为初步步骤，我们分析点状电荷系统的四电流特性2.16
jμ(X)=∑r和r∫d是rμdλrd4(X−是r(λr))dλr,
现在被认为是一个分布值向量场。我们的意思是这四个组成部分中的每一个jμ是一个分布在小号′(R4). 如果我们应用符号表达式2.102到测试功能披(X)实际上，我们得到了四个线性泛函jμ(披)=∫jμ(X)披(X)d4X=∑r和r∫d是rμdλr披(是r(λr))dλr
我们在其中交换了集成X和λr, 并使用符号关系2.81. 证明对于四个值中的每一个μ功能性的2.103实际上定义了一个分布小号′(R4)留作练习，见习题 2.13。首先，我们证明了这样定义的电流是一个四向量。为此，我们将测试函数视为标量场，即我们要求在庞加莱变换下X′=ΛX+一种从ķ到ķ′它转换为披′(X′)=披(X). 然后我们必须证明泛函2.103服从变换规律
j′μ(披′)=Λνμjν(披)
物理代写|电动力学作业代写ELECTRODYNAMICS代考|THE ELECTROMAGNETIC FIELD OF A STATIC PARTICLE
考虑控制分布空间中电磁场动力学的方程的需要从静态粒子的简单示例中非常清楚地出现。出于这个原因，我们现在重新详细分析这个古老的案例。与位于原点的静态粒子相关联的世界线，随时间参数化，具有以下形式
$$
y^{0}(t)=t, \quad \mathbf{y}(t)=0
$$
以便在(吨)=0. 根据公式2.109和2.110然后，这样的粒子需要电荷和电流密度
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\rho(t, \mathbf{x})=e \delta^{3}(\mathbf{x}), \quad \mathbf{j}(t, \mathbf{x})=0
$$
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电磁学代考
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光学代考
光学（Optics），是物理学的分支，主要是研究光的现象、性质与应用，包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波，其它形式的电磁辐射，例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。
大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是，通常这全套理论很难实际应用，必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。
相对论代考
上至高压线，下至发电机，只要用到电的地方就有相对论效应存在！相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，相对论的提出给物理学带来了革命性的变化，被誉为现代物理性最伟大的基础理论。
流体力学代考
流体力学是力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
随机过程代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如，某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数，就是依赖于时间t的一组随机变量，即随机过程
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。