如果你也在 怎样代写热力学Thermodynamics 这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。热力学Thermodynamics是物理学的一个分支，涉及热、功和温度，以及它们与能量、熵以及物质和辐射的物理特性的关系。这些数量的行为受热力学四大定律的制约，这些定律使用可测量的宏观物理量来传达定量描述，但可以用统计力学的微观成分来解释。热力学适用于科学和工程中的各种主题，特别是物理化学、生物化学、化学工程和机械工程，但也适用于其他复杂领域，如气象学。
热力学Thermodynamics从历史上看，热力学的发展源于提高早期蒸汽机效率的愿望，特别是通过法国物理学家萨迪-卡诺（1824年）的工作，他认为发动机的效率是可以帮助法国赢得拿破仑战争的关键。苏格兰-爱尔兰物理学家开尔文勋爵在1854年首次提出了热力学的简明定义，其中指出：”热力学是关于热与作用在身体相邻部分之间的力的关系，以及热与电的关系的课题。” 鲁道夫-克劳修斯重述了被称为卡诺循环的卡诺原理，为热学理论提供了更真实、更健全的基础。他最重要的论文《论热的运动力》发表于1850年，首次提出了热力学的第二定律。1865年，他提出了熵的概念。1870年，他提出了适用于热的维拉尔定理。
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物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|How Do Chemical Potentials Depend on Concentration for a Gas Mixture?
The standard state of substance B in a gas mixture is the same as the standard state of the pure gas described in Question 4.3.1. It is the hypothetical state in which pure gaseous B has the same temperature as the mixture, is at the standard pressure $p^{\ominus}$ and behaves as an ideal gas.
Consider that we have pure A, an ideal gas, in a rigid box at a pressure $p$. We then slide a rigid membrane into the box so as to divide the box into two compartments. The membrane is permeable to molecules of $\mathrm{A}$, so that molecules of A pass freely through its pores. The pressure on both sides remains equal to $p$. Then, without changing the volume of either compartment, we add a second substance $B$ to one side of the membrane to form an ideal gas mixture. The membrane is impermeable to molecules B so that they stay on one side of the membrane and cause a pressure increase there. Since the mixture is an ideal gas, the molecules of A and B do not interact and the addition of gas B causes no change in the amounts of $\mathrm{A}$ on either side of the membrane. Thus, the pressure of $\mathrm{A}$ in the pure phase and the partial pressure of $\mathrm{A}$ in the mixture are both equal to $p$. Thus, the partial pressure of gas $\mathrm{A}$ in an ideal gas mixture in equilibrium with pure ideal $\mathrm{A}$ is equal to the pressure of the pure gas.
Because the system is in equilibrium, gas A must have the same chemical potential on both sides of the membrane (essentially in the two phases). Since the chemical potential of the pure ideal gas is given by Equation 4.30 , and we assume $p_{\mathrm{A}}$, the partial pressure of $\mathrm{A}$ in the mixture is equal to $p$ in the pure gas, then the chemical potential of $\mathrm{A}$ in the mixture is given by
$$
\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}\left(T, p, y_{\mathrm{A}}\right)=\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}^{\ominus}(T)+R T \ln \frac{p_{\mathrm{A}}}{p^{\ominus}}
$$
This can easily be generalized to a mixture containing $C$ components and we have
$$
\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right)=\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}^{\ominus}(T)+R T \ln \frac{p_{\mathrm{A}}}{p^{\ominus}}=\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}^{\ominus}(T)+R T \ln \frac{y_{\mathrm{A}} p}{p^{\ominus}}
$$
where the second part arises from the fact that the partial pressure $p_{\mathrm{A}}=y_{\mathrm{A}} p$ for an ideal gas mixture. We see that although a constituent of an ideal gas mixture with a partial pressure that is $p^{\ominus}$ is not in its standard state, it has the same chemical potential as in its standard state.
Following the argument used for a pure, real gas, the fugacity, $\tilde{p}{\mathrm{B}, \mathrm{g}^{\prime}}$ of species $\mathrm{B}$ in a real gas mixture is defined by $$ \mu{\mathrm{B}, \mathrm{g}}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right)=\mu_{\mathrm{B}, \mathrm{g}}^{\ominus}(T)+R T \ln \frac{\tilde{p}{\mathrm{B}, \mathrm{g}}}{p^{\ominus}} $$ or $$ \tilde{p}{\mathrm{B}}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right) \stackrel{\text { def }}{=} p^{\ominus} \exp \left[\frac{\mu_{\mathrm{B}}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right)-\mu_{\mathrm{B}, \mathrm{g}}^{\ominus}(T)}{R T}\right] .
$$
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|What Is the Fugacity Coefficient?
The fugacity coefficient, $\phi_{\mathrm{B}, g}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right)$, is defined by
$$
\phi_{\mathrm{B}, \mathrm{g}}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right) \stackrel{\text { def }}{=} \frac{\tilde{p}{\mathrm{B}, \mathrm{g}}\left(T, p, y{\mathrm{C}}\right)}{y_{\mathrm{B}} p} .
$$
The fugacity coefficient is preferred to the fugacity because the fugacity coefficient varies less than the fugacity with respect to changes in pressure and composition and reflects deviations from the ideal gas state more transparently. Equation 4.59 can be cast as
$$
\ln \phi_{\mathrm{B}}=\ln \left(\frac{\tilde{p}{\mathrm{B}, \mathrm{g}}}{y{\mathrm{B}} p}\right)=\int_0^p\left{\frac{V_{\mathrm{B}, \mathrm{g}}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right)}{R T}-\frac{1}{p}\right} \mathrm{d} p .
$$
For a pure substance $y_{\mathrm{B}}=1$ and Equation 4.63 becomes
$$
\ln \phi_{\mathrm{B}}=\ln \left(\frac{\tilde{p}{\mathrm{B}, \mathrm{g}}^*}{p}\right)=\int_0^p\left{\frac{V{\mathrm{m}, \mathrm{g}}(T, p)}{R T}-\frac{1}{p}\right} \mathrm{d} p .
$$
For an ideal gas, for which $p V_{\mathrm{m}}=R T$, Equation 4.64 reduces to $\phi_{\mathrm{B}}=1$ and
$$
\tilde{p}{\mathrm{B}}^{\mathrm{pg}}=p $$ For a binary gas mixture at sufficiently low pressure, the properties can be represented by the virial equation (Chapter 2) truncated after the second virial coefficient so that $$ Z=\frac{p V{\mathrm{g}}(T, p, y)}{R T}=1+B_{\text {mix }}(T, y) \frac{p}{R T}
$$
in which the second virial coefficient of a binary mixture is given by
$$
\begin{aligned}
B_{\text {mix }}(T, y) & =y_{\mathrm{A}}^2 B_{\mathrm{A}}+2 y_{\mathrm{A}} y_{\mathrm{B}} B_{\mathrm{AB}}+y_{\mathrm{B}}^2 B_{\mathrm{B}} \
& =y_{\mathrm{A}} B_{\mathrm{A}}+y_{\mathrm{B}} B_{\mathrm{B}}+y_{\mathrm{A}} y_{\mathrm{B}} \delta_{\mathrm{AB}},
\end{aligned}
$$
and
$$
\delta_{\mathrm{AB}}=2 B_{\mathrm{AB}}-\left(B_{\mathrm{A}}+B_{\mathrm{B}}\right) .
$$
热力学代写
物理代写|热力学代写THERMODYNAMICS代考|HOW DO CHEMICAL POTENTIALS DEPEND ON CONCENTRATION FOR A GAS MIXTURE?
B物质在混合气体中的标准状态与问题4.3.1中纯气体的标准状态相同。这是假设状态，其中纯气态 $B$ 与混合物具有相同的温度，处于标准压力下 $p^{\ominus}$ 并表现为理想气体。
考虑我们在一个压力下的刚性盒子中有纯 A，一种理想气体 $p$. 然后我们将刚性膜滑入盒子中，将盒子分成两个隔间。膜对以下分子具有渗透性A， 这样 $\mathrm{A}$ 的分子就可以自由地通过它的孔隙。双方的压力仍然相等 $p$. 然后，在不改变任何一个隔间体积的情况下，我们添加第二种物质 $B$ 向膜的一 侧形成理想的气体混合物。膜对分子 $B$ 是不可渗透的，因此它们停留在膜的一侧并导致那里的压力增加。由于混合物是理想气体，所以 $A$ 和 $B$ 的 分子不相互作用，并且气体 $B$ 的加入不会导致 $A$ 和 $B$ 的量发生变化 $A$ 在膜的两侧。因此，压力 $A$ 在纯相和分压 $A$ 在混合物中都等于 $p$. 因此，气体的 分压 $\mathrm{A}$ 在与纯理想平衡的理想气体混合物中 $\mathrm{A}$ 等于纯气体的压力。
因为系统处于平衡状态，所以气体 A 在膜的两侧必须具有相同的化学势essentiallyinthetwophases. 由于纯理想气体的化学势由方程 4.30给出， 我们假设 $p_{\mathrm{A}}$, 的分压 $\mathrm{A}$ 在混合物中等于 $p$ 在纯气体中，则化学势为 $\mathrm{A}$ 在混合物中由
$$
\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}\left(T, p, y_{\mathrm{A}}\right)=\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}^{\ominus}(T)+R T \ln \frac{p_{\mathrm{A}}}{p^{\ominus}}
$$
这可以很容易地推广到含有 $C$ 组件，我们有
$$
\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right)=\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}^{\ominus}(T)+R T \ln \frac{p_{\mathrm{A}}}{p^{\ominus}}=\mu_{\mathrm{A}, \mathrm{g}}^{\ominus}(T)+R T \ln \frac{y_{\mathrm{A}} p}{p^{\ominus}}
$$
其中第二部分是由于分压 $p_{\mathrm{A}}=y_{\mathrm{A}} p$ 对于理想的气体混合物。我们看到，虽然理想气体混合物的一种成分的分压为 $p^{\ominus}$ 不处于标准状态时，它具有 与标准状态相同的化学势。
根据用于纯真实气体的论证，即逸度， $\tilde{p} \mathrm{~B}, \mathrm{~g}^{\prime}$ 种类 $\mathrm{B}$ 在真实的气体混合物中定义为
$$
\mu \mathrm{B}, \mathrm{g}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right)=\mu_{\mathrm{B}, \mathrm{g}}^{\ominus}(T)+R T \ln \frac{\tilde{p} \mathrm{~B}, \mathrm{~g}}{p^{\ominus}}
$$
或者
$$
\tilde{p} \mathrm{~B}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right) \stackrel{\text { def }}{=} p^{\ominus} \exp \left[\frac{\mu_{\mathrm{B}}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right)-\mu_{\mathrm{B}_{\mathrm{g}}}^{\ominus}(T)}{R T}\right]
$$
物理代写|热力学代写THERMODYNAMICS代考|WHAT IS THE FUGACITY COEFFICIENT?
逸度系数， $\phi_{\mathrm{B}, g}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right)$, 定义为
$$
\phi_{\mathrm{B}, \mathrm{g}}\left(T, p, y_{\mathrm{C}}\right) \stackrel{\text { def }}{=} \frac{\tilde{p} \mathrm{~B}, \mathrm{~g}(T, p, y \mathrm{C})}{y_{\mathrm{B}} p} .
$$
逸度系数优于逸度，因为逸度系数相对于压力和成分变化的变化小于逸度，并且更透明地反映与理想气体状态的偏差。方程 4.59 可以改写为
对于纯物质 $y_{\mathrm{B}}=1$ 公式 4.63 变为
对于理想气体，对于 $p V_{\mathrm{m}}=R T$, 方程 4.64 简化为 $\phi_{\mathrm{B}}=1$ 和
$$
\tilde{p} \mathrm{~B}^{\mathrm{pg}}=p
$$
对于压力足够低的二元气体混合物，其性质可以用维里方程表示Chapter 2 在第二维里系数之后被截断，因此
$$
Z=\frac{p V \mathrm{~g}(T, p, y)}{R T}=1+B_{\text {mix }}(T, y) \frac{p}{R T}
$$
其中二元混合物的第二维里系数由下式给出
$$
B_{\text {mix }}(T, y)=y_{\mathrm{A}}^2 B_{\mathrm{A}}+2 y_{\mathrm{A}} y_{\mathrm{B}} B_{\mathrm{AB}}+y_{\mathrm{B}}^2 B_{\mathrm{B}} \quad=y_{\mathrm{A}} B_{\mathrm{A}}+y_{\mathrm{B}} B_{\mathrm{B}}+y_{\mathrm{A}} y_{\mathrm{B}} \delta_{\mathrm{AB}},
$$
和
$$
\delta_{\mathrm{AB}}=2 B_{\mathrm{AB}}-\left(B_{\mathrm{A}}+B_{\mathrm{B}}\right) .
$$
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
