如果你也在 怎样代写电动力学Electrodynamics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。电动力学Electrodynamics研究与运动中的带电体和变化的电场和磁场有关的现象；由于运动的电荷会产生磁场，所以电动力学关注磁、电磁辐射和电磁感应等效应，包括发电机和电动机等实际应用。
电动力学Electrodynamics电动力学的这一领域，通常被称为经典电动力学，是由物理学家詹姆斯-克拉克-麦克斯韦首次系统地解释的。麦克斯韦方程，一组微分方程，非常普遍地描述了这个领域的现象。最近的发展是量子电动力学，它的制定是为了解释电磁辐射与物质的相互作用，量子理论的规律适用于此。物理学家P. A. M. Dirac, W. Heisenberg, 和W. Pauli是制定量子电动力学的先驱者。当所考虑的带电粒子的速度与光速相当时，必须进行涉及相对论的修正；该理论的这个分支被称为相对论电动力学。它被应用于粒子加速器和电子管所涉及的现象，这些电子管承受着高电压和重电流。
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物理代写|电动力学作业代写Electrodynamics代考|Infinitesimal Poincaré Transformations
In the proof of Noether’s theorem we will predominantly make us of the invariance of the Lagrangian under infinitesimal Poincaré transformations. In particular, we will need the explicit expressions of the infinitesimal variations of the fields, that is to say, of their variations at first order in the parameters $\omega^{\mu \nu}$ and $a^{\mu}$ (see (3.46) and (3.47) below). This preliminary section is dedicated to the determination of these variations. Up to now we denoted the $N$-tuple of Lagrangian fields generically by $\varphi=\left(\varphi_{1}, \ldots, \varphi_{N}\right)$. In a relativistic theory these fields must be organized into $m u l$ tiplets forming tensors under Poincaré transformations, i.e. scalar fields $\Phi(x)$, vector fields $A^{\mu}(x)$, rank-two tensor fields $B^{\mu \nu}(x)$ etc. Obviously, there can be several fields of the same rank in the theory. The index $r$ of the set $\varphi=\left{\varphi_{r}\right}_{r=1}^{N}$ will denote all components of all multiplets. A generic Poincaré transformation has the form
$$
x^{\prime \mu}=\Lambda_{\nu}^{\mu} x^{\nu}+a^{\mu}
$$
where, in this section, we shall assume that $\Lambda$ belongs to the proper Lorentz group. We then have, see Sect. 1.4.2,
$$
\Lambda_{\nu}^{\mu}=\left(e^{\omega}\right)_{\nu}^{\mu}, \quad \omega^{\mu \nu}=-\omega^{\nu \mu} .
$$
物理代写|电动力学作业代写Electrodynamics代考|Noether’s Theorem for the Poincaré Group
In field theory Noether’s theorem, applied to the Poincaré group, is enounced as follows.
Theorem III (Noether’s theorem in field theory). Consider a field theory whose dynamics follows from the action $I=\int \mathcal{L} d^{4} x$, relative to a certain Lagrangian $\mathcal{L}$. Then, if $\mathcal{L}$ is invariant under translations, the four-momentum is locally conserved, the canonical energy-momentum tensor being given by (3.71), while, if $\mathcal{L}$ is invariant under Lorentz transformations, the four-dimensional angular momentum is locally conserved, the canonical angular momentum density tensor being given by (3.72). These conservation laws hold, provided that the fields satisfy the EulerLagrange equations (3.8).
Translation invariance. Before proving the theorem, to gain a better understanding of the meaning of translation invariance of $\mathcal{L}$ we consider a class of Lagrangians which are slightly more general than the ones considered so far, i.e. Lagrangians of the form
$$
\mathcal{L}(\varphi(x), \partial \varphi(x), x)
$$
We thus allow $\mathcal{L}$ to exhibit also a generic explicit dependence on the space-time coordinate $x$. We recall that under a generic translation $x^{\prime}=x+a$ the fields are invariant, namely $\varphi_{r}^{\prime}\left(x^{\prime}\right)=\varphi_{r}(x)$. For the translated Lagrangian we obtain therefore
$$
\mathcal{L}\left(\varphi^{\prime}\left(x^{\prime}\right), \partial^{\prime} \varphi^{\prime}\left(x^{\prime}\right), x^{\prime}\right)=\mathcal{L}(\varphi(x), \partial \varphi(x), x+a) .
$$
物理代写|电动力学作业代写ELECTRODYNAMICS代考|Canonical Energy-Momentum Tensor of the Electromagnetic Field
We exemplify the general expression of the canonical energy-momentum tensor (3.71) in the simple case of the free Maxwell field. The dynamics of this field is governed by the Lagrangian (3.38)
$$
\mathcal{L}{1}=-\frac{1}{4} F^{\mu \nu} F{\mu \nu},
$$
modulo the identification $\varphi_{r}=A_{\alpha}$. The conjugate momenta were already determined in (3.39)
$$
\Pi^{\mu \alpha}=\frac{\partial \mathcal{L}{1}}{\partial\left(\partial{\mu} A_{\alpha}\right)}=-F^{\mu \alpha}
$$
Equation (3.71) then yields the expression
$$
\widetilde{T}{\mathrm{em}}^{\mu \nu}=\Pi^{\mu \alpha} \partial^{\nu} A{\alpha}-\eta^{\mu \nu} \mathcal{L}{1}=-F^{\mu \alpha} \partial^{\nu} A{\alpha}+\frac{1}{4} \eta^{\mu \nu} F^{\alpha \beta} F_{\alpha \beta}
$$
电动力学代写
物理代写|电动力学作业代写ELECTRODYNAMICS代考|INFINITESIMAL POINCARÉ TRANSFORMATIONS
在诺特定理的证明中，我们将主要证明拉格朗日在无穷小的庞加莱变换下的不变性。特别是，我们需要场的无穷小变化的显式表达式，也就是说，它们在参数中的一阶变化ωμν和一种μ s和和(3.46和3.47以下）。本初步部分专门用于确定这些变化。到目前为止，我们表示ñ- 拉格朗日域的元组通常由披=(披1,…,披ñ). 在相对论中，这些场必须被组织成米在l在 Poincaré 变换下形成张量的小波，即标量场披(X), 向量场一种μ(X), 秩二张量场乙μν(X)等等。显然，理论上可以有多个相同等级的领域。指数r集合的\varphi=\left{\varphi_{r}\right}_{r=1}^{N}\varphi=\left{\varphi_{r}\right}_{r=1}^{N}将表示所有多重谱的所有分量。一个通用的庞加莱变换具有以下形式
X′μ=ΛνμXν+一种μ
在本节中，我们将假设Λ属于适当的洛伦兹群。然后我们有，见教派。1.4.2,
Λνμ=(和ω)νμ,ωμν=−ωνμ.
物理代写|电动力学作业代写ELECTRODYNAMICS代考|NOETHER’S THEOREM FOR THE POINCARÉ GROUP
在场论中，适用于庞加莱群的诺特定理宣布如下。
定理三ñ这和吨H和r′s吨H和这r和米一世nF一世和ld吨H和这r是. 考虑一个场论，其动力学源于作用一世=∫大号d4X, 相对于某个拉格朗日量大号. 那么，如果大号在平移下是不变的，四动量是局部守恒的，规范能量-动量张量由下式给出3.71, 同时, 如果大号在洛伦兹变换下是不变的，四维角动量是局部守恒的，规范角动量密度张量由下式给出3.72. 这些守恒定律成立，前提是场满足欧拉拉格朗日方程3.8.
翻译不变性。在证明定理之前，为了更好地理解翻译不变性的含义大号我们考虑一类比目前所考虑的更一般的拉格朗日量，即拉格朗日形式
大号(披(X),∂披(X),X)
因此我们允许大号还表现出对时空坐标的一般显式依赖性X. 我们记得在通用翻译下X′=X+一种场是不变的，即披r′(X′)=披r(X). 因此，对于翻译后的拉格朗日，我们得到
大号(披′(X′),∂′披′(X′),X′)=大号(披(X),∂披(X),X+一种).
物理代写|电动力学作业代写ELECTRODYNAMICS代考|CANONICAL ENERGY-MOMENTUM TENSOR OF THE ELECTROMAGNETIC FIELD
我们举例说明规范能量-动量张量的一般表达式3.71在自由麦克斯韦场的简单情况下。该场的动力学由拉格朗日函数控制3.38
$$
\mathcal{L}{1}=-\frac{1}{4} F^{\mu \nu} F{\mu \nu},
$$
modulo the identification $\varphi_{r}=A_{\alpha}$. The conjugate momenta were already determined in (3.39)
$$
\Pi^{\mu \alpha}=\frac{\partial \mathcal{L}{1}}{\partial\left(\partial{\mu} A_{\alpha}\right)}=-F^{\mu \alpha}
$$
Equation (3.71) then yields the expression
$$
\widetilde{T}{\mathrm{em}}^{\mu \nu}=\Pi^{\mu \alpha} \partial^{\nu} A{\alpha}-\eta^{\mu \nu} \mathcal{L}{1}=-F^{\mu \alpha} \partial^{\nu} A{\alpha}+\frac{1}{4} \eta^{\mu \nu} F^{\alpha \beta} F_{\alpha \beta}
$$
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电磁学代考
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光学代考
光学（Optics），是物理学的分支，主要是研究光的现象、性质与应用，包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波，其它形式的电磁辐射，例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。
大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是，通常这全套理论很难实际应用，必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。
相对论代考
上至高压线，下至发电机，只要用到电的地方就有相对论效应存在！相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，相对论的提出给物理学带来了革命性的变化，被誉为现代物理性最伟大的基础理论。
流体力学代考
流体力学是力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
随机过程代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如，某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数，就是依赖于时间t的一组随机变量，即随机过程
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
