如果你也在 怎样代写统计力学statistical mechanics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。统计力学statistical mechanics在物理学中，是一个数学框架，它将统计方法和概率理论应用于大型微观实体的集合。它不假设或假定任何自然法则，而是从这些集合体的行为来解释自然界的宏观行为。
统计力学statistical mechanics产生于经典热力学的发展，对该领域而言，它成功地解释了宏观物理特性–如温度、压力和热容量–以围绕平均值波动的微观参数和概率分布为特征。这建立了统计热力学和统计物理学的领域。
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- 化学统计力学 chemistry，statistical mechanics
- 非平衡统计力学 Nonequilibrium Statistical Mechanics
- 玻耳兹曼分布律 Boltzmann distribution law
物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|Definition of the Entropy Function
We saw in (5.4.7) that, in a Carnot cycle, $\frac{Q_{2}}{Q_{1}}=\frac{T_{2}}{T_{1}}$, which can be written as $\frac{Q_{1}}{T_{1}}-\frac{Q_{2}}{T_{2}}=$ 0 or $^{6}$
$\int_{\text {Carnot cycle }} \frac{\delta Q}{T}=0$
since:
- On the part $A \rightarrow B$ of the cycle $\int_{A \rightarrow B} \frac{\delta Q}{T}=\frac{Q_{1}}{T_{1}}$, since $T=T_{1}$ is constant on that part of the cycle and the system absorbs a quantity of heat $Q_{1}$.
- On the part $C \rightarrow D$ of the cycle $\int_{C \rightarrow D} \frac{\delta Q}{T}=-\frac{Q_{2}}{T_{2}}$, since $T=T_{2}$ is constant and the system gives to the source a quantity of heat $Q_{2}$.
- On the parts $B \rightarrow C$ and $D \rightarrow A$ of the cycle we have $\int_{B \rightarrow C} \frac{\delta Q}{T}=\int_{D \rightarrow A} \frac{\delta Q}{T}=0$, since on those parts the transformation is adiabatic, i.e. there is no exchange of heat.
物理代写|统计力学代写Statistical mechanics代考|The Second Law or the Increase of the Thermodynamic Entropy
But we also obtain the following version of the second law:
The law of increase of the thermodynamic entropy.
Consider two equilibrium state $A$ and $B$ From (5.5.4), we get:
$$
S(B)-S(A)=\int_{\gamma} \frac{\delta Q}{T}
$$
where the integral is taken over a path $\gamma$ in the space of parameters of equilibrium states, namely a reversible path going from $A$ to $B$.
Now consider any transformation or path $\gamma^{\prime}$ from $A$ and $B$, which is not necessarily reversible, i.e. that may pass through non-equilibrium states, we want to show that:
$$
\int_{\gamma^{\prime}} \frac{\delta Q}{T} \leq S(B)-S(A)
$$
Indeed, we know, from (5.5.5) that $\int_{\tilde{C}} \frac{\delta Q}{T} \leq 0$ for any cycle, reversible or not. Now consider a cycle $\tilde{C}$ composed of an arbitrary path $\gamma^{\prime}$ going from $A$ and $B$ and a reversible path $\gamma^{\prime \prime}$ going from $B$ and $A$, which is the reversed of the path $\gamma$ in (5.5.6). We have $\int_{\tilde{C}} \frac{\delta Q}{T}=\int_{\gamma^{\prime}} \frac{\delta Q}{T}+\int_{\gamma^{\prime \prime}} \frac{\delta Q}{T} \leq 0$. But since $\gamma^{\prime \prime}$ is the reversed of the path $\gamma$, we have, from (5.5.6), that $\int_{\gamma^{\prime \prime}} \frac{\delta Q}{T}=S(A)-S(B)$, which proves (5.5.7). This establishes the following:
Proposition 5.1 (Second law of thermodynamics formulated in terms of entropy) For any transformation in an isolated system going from an equilibrium state A to another equilibrium state B, the thermodynamic entropy defined by (5.5.4) cannot decrease.
There are many examples of processes that will increase the entropy: the free expansion of a gas in a box, gas which is initially constrained by a wall to be in a subset of the box, the mixing of two fluids or putting into contact a hot and a cold body. In the latter case, if $T_{1}$ is the hot temperature and $T_{2}$ the colder one, a small amount of heat $\delta Q$ will flow from the hot to the cold body; the hot body decreases its entropy by an amount $\frac{\delta Q}{T_{1}}$ while the cold body increases its entropy by an amount $\frac{\delta Q}{T_{2}}$ (we assume that the temperatures are constant during this exchange, because $\delta Q$ is small). Since $T_{1}>T_{2}, \frac{\delta Q}{T_{2}}>\frac{\delta Q}{T_{1}}$ and the total entropy of the system increases.
On the part $A \rightarrow B$ of a Carnot cycle, the entropy of the system increases by an amount $\int_{A \rightarrow B} \frac{\delta Q}{T}=\frac{Q_{1}}{T_{1}}$, while on the part $C \rightarrow D$ of a Carnot cycle, the entropy of the system decreases by an amount $\int_{C \rightarrow D} \frac{\delta Q}{T}=\frac{Q_{2}}{T_{2}}$, while on the parts $B \rightarrow C$ and $D \rightarrow A$ of a Carnot cycle, the entropy does not change and of course, it does not change in the entire Carnot cycle either by (5.5.1).
统计力学代写
物理代写|统计力学代写STATISTICAL MECHANICS代考|DEFINITION OF THE ENTROPY FUNCTION
我们在5.4.7在卡诺循环中，问2问1=吨2吨1, 可以写成问1吨1−问2吨2=0 或6
∫卡诺循环 d问吨=0
自从：
- 在部分一种→乙周期的∫一种→乙d问吨=问1吨1， 自从吨=吨1在循环的那一部分是恒定的，并且系统吸收了一定量的热量问1.
- 在部分C→D周期的∫C→Dd问吨=−问2吨2， 自从吨=吨2是恒定的，系统向源提供一定量的热量问2.
- 在零件上乙→C和D→一种我们的周期∫乙→Cd问吨=∫D→一种d问吨=0，因为在这些部分上，转变是绝热的，即没有热交换。
物理代写|统计力学代写STATISTICAL MECHANICS代考|THE SECOND LAW OR THE INCREASE OF THE THERMODYNAMIC ENTROPY
但我们也得到了第二定律的以下版本：
热力学熵增定律。
考虑两个平衡状态一种和乙从5.5.4，我们得到：
小号(乙)−小号(一种)=∫Cd问吨
积分在一条路径上C在平衡状态的参数空间中，即从一种到乙.
现在考虑任何转换或路径C′从一种和乙，这不一定是可逆的，即可以通过非平衡状态，我们想证明：
∫C′d问吨≤小号(乙)−小号(一种)
事实上，我们知道，从5.5.5那∫C~d问吨≤0对于任何循环，可逆与否。现在考虑一个循环C~由任意路径组成C′从一种和乙和可逆的路径C′′从乙和一种，这是路径的反转C在5.5.6. 我们有∫C~d问吨=∫C′d问吨+∫C′′d问吨≤0. 但由于C′′是路径的反转C，我们有，从5.5.6， 那∫C′′d问吨=小号(一种)−小号(乙), 这证明5.5.7. 这确立了以下内容：
命题 5.1小号和C这ndl一种在这F吨H和r米这d是n一种米一世CsF这r米在l一种吨和d一世n吨和r米s这F和n吨r这p是对于从平衡状态 A 到另一个平衡状态 B 的孤立系统中的任何变换，热力学熵定义为5.5.4不能减少。
有许多会增加熵的过程的例子：盒子中气体的自由膨胀，最初被墙壁限制在盒子子集中的气体，两种流体的混合或接触热的和冰冷的身体。在后一种情况下，如果吨1是高温和吨2较冷的，少量的热量d问会从炽热的身体流向寒冷的身体；热体将其熵减少了一个量d问吨1而冷体的熵增加了一个量d问吨2 在和一种ss在米和吨H一种吨吨H和吨和米p和r一种吨在r和s一种r和C这ns吨一种n吨d在r一世nG吨H一世s和XCH一种nG和,b和C一种在s和$d问$一世ss米一种ll. 自从吨1>吨2,d问吨2>d问吨1并且系统的总熵增加。
在部分一种→乙在卡诺循环中，系统的熵增加了一个量∫一种→乙d问吨=问1吨1, 而在部分C→D在卡诺循环中，系统的熵减少了一个量∫C→Dd问吨=问2吨2, 而在零件上乙→C和D→一种在卡诺循环中，熵不会改变，当然，它在整个卡诺循环中也不会改变5.5.1.
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电磁学代考
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光学代考
光学（Optics），是物理学的分支，主要是研究光的现象、性质与应用，包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波，其它形式的电磁辐射，例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。
大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是，通常这全套理论很难实际应用，必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。
相对论代考
上至高压线，下至发电机，只要用到电的地方就有相对论效应存在！相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，相对论的提出给物理学带来了革命性的变化，被誉为现代物理性最伟大的基础理论。
流体力学代考
流体力学是力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
随机过程代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如，某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数，就是依赖于时间t的一组随机变量，即随机过程
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
