如果你也在 怎样代写光学Optics这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。光学Optics始于古埃及人和美索不达米亚人对镜片的开发。最早的已知透镜由抛光的水晶制成，通常是石英，最早可追溯到公元前2000年的克里特岛（希腊赫拉克里翁考古博物馆）。罗德岛的镜片可追溯到公元前700年左右，亚述人的镜片也是如此，如尼姆鲁德的镜片。古代罗马人和希腊人将玻璃球装满水来制作透镜。在这些实践发展之后，古希腊和印度的哲学家们发展了关于光和视觉的理论，并在希腊-罗马世界中发展了几何光学。光学这个词来自古希腊词ὀπτική（optikē），意思是 “外观，看”。
光学Optics是研究光的行为和属性的物理学分支，包括它与物质的相互作用以及使用或探测它的仪器的构造。光学通常描述可见光、紫外光和红外光的行为。
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我们提供的光学Optics及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于:
- 几何光学 Geometrical optics
几何光学，或称射线光学，是一种用射线来描述光的传播的光学模型。几何光学中的射线是一个抽象的概念，有助于近似地描述光线在某些情况下的传播路径。
- 波动光学
在物理学中，波动光学，或称波光学，是光学的一个分支，研究干涉、衍射、偏振和其他几何光学中的射线近似不成立的现象。
- 量子光学
量子光学是原子、分子和光学物理学的一个分支，处理单个光量子（称为光子）如何与原子和分子互动的问题。它包括研究光子的类似粒子的特性。
物理代写|光学作业代写Optics代考|The glass plate beam splitters and the HOM dip
For a plate beam splitter sketched in Fig. $5.2$, the primary reflected and transmitted optical fields will lead to the transformation:
$$
\begin{aligned}
&\hat{a}{c}^{\dagger}=-r{01} \hat{a}{a}^{\dagger}+t{01} t_{10} \hat{a}{b}^{\dagger} \ &\hat{a}{d}^{\dagger}=t_{01} t_{10} \hat{a}{a}^{\dagger}+t{01} r_{10} t_{10} \hat{a}_{b}^{\dagger}
\end{aligned}
$$
where the subscripts of the reflection $r$ and transmission coefficients $t$ indicate the boundary interface, with the first subscript corresponding to the incoming direction of the photons.
To illustrate an application of this approach, two groups of photons generated as the signal $(s)$ and idler $(i)$ waves in a parametric downconversion are impinging, from opposite sides, onto a glass plate operating as an optical beam splitter which is placed in the $x y$ plane – see Fig.5.2. With the upper boundary used as the synchronization place for the two groups, i.e. $\tau=0$, the output field operators are:
$$
\begin{aligned}
&\hat{a}{c}=-r{s} \hat{a}{s}+t{i} \hat{a}{i} \ &\hat{a}{d}=t_{s} \hat{a}{s}+r{i} \hat{a}{i} \end{aligned} $$ with reflection $(r)$ and transmission $(t)$ coefficients identified by the type of photons. The relative phases of these photonic wave fronts are: $$ \begin{aligned} \theta{s r}(t, \tau) &=-\omega \tau+\varphi_{s}(t)-\pi \
\theta_{i t}(t) &=\varphi_{i}(t)+\gamma \
\theta_{s t}(t) &=\varphi_{s}(t)+\gamma \
\theta_{i r}(t, \tau) &=\omega \tau+\varphi_{i}(t)+2 \gamma
\end{aligned}
$$
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|The cubic prism beam splitter
For a cubic beam splitter made up of two butting prisms of different refractive indexes as sketched in Fig. 5.4, the field transformation becomes:
$$
\hat{a}{c}^{\dagger}=-t{01} r_{12} t_{10} \hat{a}{a}^{\dagger}+t{01} r_{12} t_{10} \hat{a}_{b}^{\dagger}
$$
$\hat{a}{d}^{\dagger}=t{01} t_{12} t_{20} \hat{a}{a}^{\dagger}+t{02} r_{21} t_{20} \hat{a}_{b}^{\dagger}$
The subscript 0 indicates free space, and subscripts 1 and 2 refer to the refractive index of each of the two prisms.
In the case of the cubic prism beam splitter, any two external surfaces can form a resonant cavity through reflection or transmission at the diagonal interface. The output states will be affected by photons temporarily trapped inside the beam splitter, leading to the possibility of additional quantum states, as well as quantum Rayleigh coupling of photons as described in Chapter 3 .
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|The fibre-optic beam splitter
The longitudinal optical field profile of a group of monochromatic photons was derived in Chapter 3 and has the form of a Wigner spectral component $S(\omega, t)$, that is, a time-varying spectral component [19] – as opposed to a time-constant amplitude and phase of a Fourier spectrum crossing a surface perpendicular to the wavevector of propagation.
For the optical directional coupler, the evolution of the photons is governed by eqs. (3.29) with the possibility of one waveguide capturing most of the photons resulting in an asymmetric output. The coupling coefficient $\kappa$ will have to take into consideration the temporarily discrete nature of the groups of photons by including the longitudinal field profile $f_{p h}(z)$ next to the transverse spatial field $f$, that is:
$$
\begin{aligned}
&\kappa=\frac{1}{\mathrm{v}{p}} \frac{k{0}}{2 n} \Gamma_{12}\left(z_{o}\right) \iint d x d y \chi_{q}^{(1)} f_{1} f_{2} \boldsymbol{e}{\mathbf{1}} \cdot \boldsymbol{e}{2} \
&\Gamma_{j}\left(z_{01} ; z_{02}\right)=\int_{0}^{z} f_{p h}\left(z-z_{01}\right) f_{p h}\left(z-z_{02}\right) d z
\end{aligned}
$$
This spatio-temporal overlap is characteristic of the quantum regime of discrete groups of photons. The phase-dependent coupling of photons of eqs. (3.29) is critical in the operation of the optical fibre beam splitters by creating, with the adjustable phase difference, an asymmetric output [2526]. Future integration of photonic components will replace the optical fibre splitter with integrated waveguides.
物理代写
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|THE GLASS PLATE BEAM SPLITTERS AND THE HOM DIP
对于图 1 中绘制的平板分束器。5.2，主要反射和透射光场将导致变换：
\begin{aligned}
&\hat{a}{c}^{\dagger}=-r{01} \hat{a}{a}^{\dagger}+t{01} t_{10} \hat{a}{b}^{\dagger} \ &\hat{a}{d}^{\dagger}=t_{01} t_{10} \hat{a}{a}^{\dagger}+t{01} r_{10} t_{10} \hat{a}_{b}^{\dagger}
\end{aligned}
其中下标反射的r和传输系数吨表示边界界面，第一个下标对应光子的入射方向。
为了说明这种方法的应用，生成的两组光子作为信号(s)和闲人(一世)参量下变频中的波从相对的侧面撞击到玻璃板上，该玻璃板用作光学分束器，该分束器放置在X是平面——见图 5.2。以上边界作为两组同步的地方，即τ=0，输出字段运算符为：
\begin{array}{ll}
\theta_{s r}(t, \tau) & =-\omega \tau+\varphi_{s}(t)-\pi \
\theta_{i t}(t) & =\varphi_{i}(t)+\gamma \
\theta_{s t}(t) & =\varphi_{s}(t)+\gamma \
\theta_{i r}(t, \tau) & =\omega \tau+\varphi_{i}(t)+2 \gamma
\end{array}
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|THE CUBIC PRISM BEAM SPLITTER
对于由两个不同折射率的对接棱镜组成的立方分束器，如图 5.4 所示，场变换变为：
$$
\hat{a} {c}^{\dagger}=-t {01} r_{ 12} t_{10} \hat{a} {a}^{\dagger}+t {01} r_{12} t_{10} \hat{a}_{b}^{\dagger}
$$
$\hat{a} {d}^{\dagger}=t {01} t_{12} t_{20} \hat{a} {a}^{\dagger}+t {02} r_{21} t_ {20} \hat{a}_{b}^{\dagger}$
下标 0 表示自由空间，下标 1 和 2 分别表示两个棱镜的折射率。
在立方棱镜分束器的情况下，任何两个外表面都可以通过对角界面处的反射或透射形成谐振腔。输出状态将受到暂时困在分束器内的光子的影响，导致可能出现额外的量子态，以及光子的量子瑞利耦合，如第 3 章所述。
物理代写|光学作业代写OPTICS代考|THE FIBRE-OPTIC BEAM SPLITTER
一组单色光子的纵向光场分布在第 3 章中推导出来，具有 Wigner 光谱分量的形式小号(ω,吨)，即时变的频谱分量19– 与穿过垂直于传播波矢量的表面的傅里叶谱的时间常数幅度和相位相反。
对于光定向耦合器，光子的演化由方程控制。3.29一个波导可能会捕获大部分光子，从而导致不对称输出。耦合系数ķ必须通过包括纵向场分布来考虑光子组的暂时离散性质FpH(和)横向空间场旁边F，即：
\begin{aligned}
&\kappa=\frac{1}{\mathrm{v}{p}} \frac{k{0}}{2 n} \Gamma_{12}\left(z_{o}\right) \iint d x d y \chi_{q}^{(1)} f_{1} f_{2} e_{1} \cdot \boldsymbol{e}{2} \ &\Gamma{j}\left(z_{01} ; z_{02}\right)=\int_{0}^{z} f_{p h}\left(z-z_{01}\right) f_{p h}\left(z-z_{02}\right) d z
\end{aligned}
这种时空重叠是离散光子群的量子体系的特征。eqs的光子的相位相关耦合。3.29在光纤分束器的操作中是至关重要的，它通过可调节的相位差产生不对称的输出2526. 光子元件的未来集成将用集成波导取代光纤分路器。
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光学代考
光学（Optics），是物理学的分支，主要是研究光的现象、性质与应用，包括光与物质之间的相互作用、光学仪器的制作。光学通常研究红外线、紫外线及可见光的物理行为。因为光是电磁波，其它形式的电磁辐射，例如X射线、微波、电磁辐射及无线电波等等也具有类似光的特性。
大多数常见的光学现象都可以用经典电动力学理论来说明。但是，通常这全套理论很难实际应用，必需先假定简单模型。几何光学的模型最为容易使用。
相对论代考
上至高压线，下至发电机，只要用到电的地方就有相对论效应存在！相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，相对论的提出给物理学带来了革命性的变化，被誉为现代物理性最伟大的基础理论。
流体力学代考
流体力学是力学的一个分支。 主要研究在各种力的作用下流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体之间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
随机过程代写
随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其取值随着偶然因素的影响而改变。 例如，某商店在从时间t0到时间tK这段时间内接待顾客的人数，就是依赖于时间t的一组随机变量，即随机过程
Matlab代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
